1) equipolarization
[,i:kwi,pəulərai'zeiʃən]
等配极变换
2) polarization
[英][,pəulərai'zeiʃən] [美][,polərə'zeʃən]
配极变换
1.
Thisarticle shows mainly that the two definitions are equal with Polarization.
圆锥曲线即二次曲线，它的中心、直径、渐近线等概念在欧氏平面解析几何中已给出过定义，在射影几何中又给出一种新定义，本文主要利用配极变换证明两种定义的等价性，并且举实例说明根据射影几何中的定又可找出较方便的计算公式。
3) polar transformation
配极变换
1.
Some properties of projective transformation on projection plane producing by polar transformation;
配极变换诱导的直射变换的若干性质
2.
This paper is gives a simplified formula of polar transformation in projective space pn and peints out its use.
给出了射影空间Pn中配极变换的一个化简公式并指出它的应用。
4) n-dimensional involutory projective transformation
n维配极变换
5) equivalent transformation
等效变换
1.
On the Significance of Equivalent Transformation Theory in Electric Circuits Course Teaching;
论“等效变换”在《电路》课程教学体系中的重要价值
2.
N-star resistance network resistance to the N-mesh network equivalent transformation;
N端星形电阻网络到N端网状电阻网络的等效变换
3.
In the electrotechnics basis theory, it's very convenient to solve one branch's voltage and current by the equivalent transformation between the voltage source and current source.
利用电压源与电流源之间的等效变换求解某一支路电压、电流,是电工基础理论中非常方便的方法。
6) isoparametric transformation
等参变换
1.
By means of an isoparametric transformation,the stiffness matrix and the effective nodeforces of the parallelogram element are calcnlatel.
本文通过等参变换推导了平行四边形单元的刚度矩阵及等效节点力的表达形式，计算表明它们均为显式积分，等效节点力可通过静力等效原则得到。
2.
The quadrature formula about surface integral on any quadrilateral element is deduced by means of isoparametric transformation and bilinear interpolation.
通过对三维有界区域的边界曲面作四边形网格剖分,用有限元方法处理高斯公式中的曲面积分,由等参变换及双线性插值导出任意四边形单元上曲面积分的数值求积公式。
3.
An approximation format of tetrahedral isoparametric element for solving the 3-dimensional 2-order Dirichlet problem is presented in this paper first,then based on the optical estima- tion of isoparametric transformation,we prove the convergence of the format given,obtain the optical H~1 estimate error.
基于对等参变换的细致估计,证明了格式的收敛性,并得到了H~1-误差的最优估计。
补充资料：配极
配极
polarity
卜‘点顶点‘’与一个“线顶点”之间有一条边. 经典的背景是具有一个非退化双线性型Q的射影空间P”的配极.d维子空间与(”一d一l)维子空间之间对应的配极用，(V)二N-=lx任P”:对于所有的y任V，Q(、，y)二o}定义. 在(众sargues或非烧sal’g ues)射影空间P的背景中，一个配极也视为一个对称关系叮CPxP，使得对于所有。任尸，v-二毛w任p二(。，、、)任6}或是一个超平面或是p自身.如果尸‘二自泥，。土=必，则配极非退化如果VC=V上二自。，;。土，则子空间V是全迷向的(to曰y isotropic).配极【训颐灯;no朋pH代T]，配极变换(凶】aru遨1侣fo卜订砂t】on) 一个对射变换(con℃lation)二，满足犷=id，即袱Y)二X，当且仅当二(X)二Y.一个配极划分所有的子空间成为偶对;特别地，如果一偶对由子空间50与S。_、所组成，这里S。二二(S。一1)是一点而S。_，二兀(S。)是一超平面，则S。称为超平面S。一，的极点(poleoftheh只尤rplalle)，而S。一，称为点凡的极面(pofar of the po以).当且仅当K允许有一个对合反自同构(snvolut0I了anti一automo印ham):(即f二id)lI寸，除环K上的射影空间fl(K)有一个配极.假设:用一个半双线性型几(x，y)表示，则当凡仅当/。(尤，J，)=O蕴涵f:(y，x)=0时，兀是一个配极. 一个配极二或是一个辛对射变换(syrnPlectic以)rrelation).用对于每一个点尸，尸‘兀(尸)的事实刻lro](在这个情形下，j(兀，y)是A。、.上的一个反称型，而K是一个域)，或者7r能够表示为A，十，上的一个沉对称型::(j。(x，y))二./。(y，x)(对称配极(s”11盆lletric polarity)).在这个情形下，一个非严格的迷向零子空问的存在性等价于除环的特征等于2(特别地.如果charK笋2，则任何零子空间是严格迷向的). 相应于一个配极兀可定义将一个射影空间分解为子空问，这样就可能将表示北的半双线性型化为典范型.这些子空间中最重要的如下: M—极大非迷向的零子空问;它的维数是武动一]，这里n是偶数且.称为兀的亏量(deficiell卿)，井月厂是反称的; U—极大严格迷向子空问;它的维数是i(二)一l，i称为指标(i们dex)，厂三) J—连通分支，自由或零子空问，非迷向的，这里f是正定的或负定的，M自I=必. 沙二M+U—极大零子空问;它的维数是i(兀)+n(兀)一1. 如果二F=F二，财射影变换F称含一二容许的(:一adll云铝ible)(关于配极幻.当且仅当在K中存在c，使得./(厂x，厂y)=c甲(f(叉，y))时，一个半线性变换(厂，势)诱导一个兀容许的射影变换.二容许的变换构成一个群G二(称为配极群(Po俪ty group)).如果群G二是传递的，则或者空间n。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条