1) excitation transfer
激发移动
2) excitation transfer
激发迁移
3) spontaneous excitation and energy shifts of atoms
原子的自发激发与能级移动
4) rotational excitation
转动激发
1.
Elastic and rotational excitation scattering cross sections and differential scattering cross sections of He-H_2 collision has been calculated by close-coupling approximation method using two forms of Tang-Toennies potential model and discussed in detail at relative kinetic energy of 0.
使用Tang-Toenn ies势模型的两种形式通过密耦近似方法计算了惰性气体He与H2碰撞的弹性和转动激发散射截面及微分散射截面,原子入射能量分别为0。
2.
A semiclassical approach is applied to calculating the state-to-state cross sections of rotational excitation of ammonia molecule scattering with argon atom.
体系的自由度用经典的作用量———角变量来描述，利用修正的ａｂｉｎｉｔｉｏ势在两种不同的能量条件下计算了ＮＨ３—Ａｒ散射体系转动激发的态－态跃迁的积分散射截面。
3.
State state rotational excitation cross sections have been calculated for collision between helium atom and nitrogen molecule at collision energy of 70.
计算了氦原子和氮分子的态 -态转动激发截面 (E =70 。
5) vibrational excitation
振动激发
1.
Theoretical study on the partial cross section for the second vibrational excitation in He-H_2 collisions
He同位素与H_2分子碰撞第二振动激发分波截面的理论研究
2.
Quasiclassical trajectory method (QCT) based on the London-Eyring-Polanyi-Sato (LEPS) potential energy surface has been used to investigate the effect of reagent vibrational excitation and translational excitation on the endothermic reaction Sr+HF→SrF+H, ΔH 0 =(26.
依据LEPS ,运用经典轨线来研究振动激发和转动激发对吸热反应 Sr+HF(SrF +H ,ΔH0 =2 7。
3.
The vibrational excitation cross-sections of low-energy electron scattering from N_2 molecule are studied using the improved Body-Frame Vibrational Close-Coupling(BFVCC) method and quantum scattering potentials including static,exchange and polatization contributions based on ab initio calculations.
使用经孙卫国教授改进后的振动密耦合散射方法和基于量子力学从头计算得到的静电、交换与极化散射作用势,研究了低能电子与N2分子的振动激发散射截面。
补充资料：自发发射和受激发射
电子自高能态自发地跃迁到低能态同时发射出光的现象，称为自发发射；电子自高能态受到光的激发而跃迁到低能态，同时发射与激发光的相位、偏振方向和传播方向相同的光，称为受激发射。原子中的电子与外界交换能量而改变其运动状态，称为跃迁。在孤立原子中，这些能量是分立的，称为能级。图a中的两个能级E1和E2,分别称为高能级和低能级。对于同一元素的原子，能级的情况完全相同。
当许多原子紧密地排列在一起形成晶体(半导体)的情况下，能级分裂成能带（图b 中）。能带中能级的数目与晶体中原子的数目相对应。因此，能带中的能级非常密集，形成准连续分布。
处于高能级上一个状态的电子自发地跃迁到低能级上的一个状态时，发射一个能量ε=E1-E2的光子。单位时间内自发发射的几率为
rsp(ε)＝Af1(1-f2)
(1)式中A是自发发射系数，f1和f2分别是这两个能级上的状态被电子占据的几率。自发发射光具有不同的相位、偏振方向和传播方向，因而是非相干光。
处于高能级上一个状态的电子，在光子密度为ρ(ε)的入射光作用下，跃迁到低能级上的一个状态时，发射一个能量为ε 的光子。单位时间内受激发射几率为
(2)Be是受激发射系数。受激发射光具有与入射光完全相同的相位、偏振方向和传播方向，因而是入射光的相干光。
处于低能级上一个状态的电子，在光子密度为ρ(ε)的入射光作用下，跃迁到高能级上的一个状态，吸收一个能量为ε 的光子，称为受激吸收。单位时间内受激吸收几率为
(3)Ba是受激吸收系数。
光子密度ρ(ε)是单位体积单位能量间隔内能量为ε的光子数。
A、Be和Ba之间满足如下关系（称为爱因斯坦关系）：
(4)
(5)n是物质的折射率，c是光在真空中的速度,h是普朗克常数。
由式(2)～(4)得到单位时间内净受激发射几率为
(6)只当f1＞f2时,才有rst(ε)＞0；f1＜f2表示电子正常分布，f1＞f2表示电子反常分布。因此净受激发射的条件就是电子反常分布。而这个反常分布只能通过外界能源的激励来实现。
能级间跃迁与能带间跃迁的光谱宽度明显不同。例如，在氦－氖混合气体中，每个氖原子都相当于孤立原子，电子是在两个能级之间跃迁，因而光谱甚窄；而在砷化镓晶体（半导体）中，电子是在两个能带之间跃迁，因而光谱较宽。
在光源中，自发发射光占主要地位时称为荧光，受激发射光占主要地位时称为激光。根据自发发射和受激发射的原理，人们研制出各种各样的荧光灯和激光器。
当许多原子紧密地排列在一起形成晶体(半导体)的情况下，能级分裂成能带（图b 中）。能带中能级的数目与晶体中原子的数目相对应。因此，能带中的能级非常密集，形成准连续分布。
处于高能级上一个状态的电子自发地跃迁到低能级上的一个状态时，发射一个能量ε=E1-E2的光子。单位时间内自发发射的几率为
rsp(ε)＝Af1(1-f2)
(1)式中A是自发发射系数，f1和f2分别是这两个能级上的状态被电子占据的几率。自发发射光具有不同的相位、偏振方向和传播方向，因而是非相干光。
处于高能级上一个状态的电子，在光子密度为ρ(ε)的入射光作用下，跃迁到低能级上的一个状态时，发射一个能量为ε 的光子。单位时间内受激发射几率为
(2)Be是受激发射系数。受激发射光具有与入射光完全相同的相位、偏振方向和传播方向，因而是入射光的相干光。
处于低能级上一个状态的电子，在光子密度为ρ(ε)的入射光作用下，跃迁到高能级上的一个状态，吸收一个能量为ε 的光子，称为受激吸收。单位时间内受激吸收几率为
(3)Ba是受激吸收系数。
光子密度ρ(ε)是单位体积单位能量间隔内能量为ε的光子数。
A、Be和Ba之间满足如下关系（称为爱因斯坦关系）：
(4)
(5)n是物质的折射率，c是光在真空中的速度,h是普朗克常数。
由式(2)～(4)得到单位时间内净受激发射几率为
(6)只当f1＞f2时,才有rst(ε)＞0；f1＜f2表示电子正常分布，f1＞f2表示电子反常分布。因此净受激发射的条件就是电子反常分布。而这个反常分布只能通过外界能源的激励来实现。
能级间跃迁与能带间跃迁的光谱宽度明显不同。例如，在氦－氖混合气体中，每个氖原子都相当于孤立原子，电子是在两个能级之间跃迁，因而光谱甚窄；而在砷化镓晶体（半导体）中，电子是在两个能带之间跃迁，因而光谱较宽。
在光源中，自发发射光占主要地位时称为荧光，受激发射光占主要地位时称为激光。根据自发发射和受激发射的原理，人们研制出各种各样的荧光灯和激光器。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条