2) birefringent filter
双折射调谐器
1.
In the design of birefringent filter(BRF), the propagation of o、 e lights in the crystal plate is approximately treated as in the same direction.
在双折射调谐器的设计中，都认为o、e光在晶片内传播近似为同方向。
2.
he isochromatic principle of birefringent filter (BRF) design is proposed in this paper.
提出双折射调谐器设计的等色图方法，给出原理。
3) tunable optical filter
可调谐光滤波器
1.
Design of tunable optical filter using ladder-interference-type structure;
一种梯形干涉链可调谐光滤波器的设计与研究
2.
Then,based on this characteristic of LPFGs,the designing of a new type of tunable optical filter was put forward.
分析了长周期光纤光栅(LPFGs)透射谱受外界环境折射率变化影响的特性及其原理,进而提出了一种新型的可调谐光滤波器的设计思路,并运用分段光栅的矩阵分析法对其进行了具体的计算。
3.
The transmission properties of the one-dimensional photonic crystals with defects were studied using the eigen matrix method, and a new kind of tunable optical filter is proposed in this paper.
用特征矩阵法研究了带缺陷的一维光子晶体的透射性质 ,并提出了新的可调谐光滤波器的概念 。
4) tunable filter
可调谐滤光器
5) birefringent filter
双折射滤光器
1.
Application of ray tracing method to birefringent filter error analysis;
光线追迹法在双折射滤光器误差分析中的应用
2.
Hα birefringent filter design for the space solar telescope;
空间太阳望远镜中Hα双折射滤光器的设计
6) tunable birefringent crystal
可调谐双折射晶体
补充资料：双折射滤光器
由双折射晶体构成的、利用偏振光的干涉作用得到充满视场的单色光的仪器。又称偏振干涉滤光器或李奥滤光器，是李奥和奥曼分别于1933年和1938年独立发明的。主要用于太阳的单色光观测，最常用的双折射滤光器，其透射带半宽在0.1～1埃之间。大多数的工作波长为6563埃。
偏振光进入光轴平行于通光表面的双折射晶片后，分成振动方向垂直于晶轴的寻常光和平行于晶轴的非常光。出射时，它们之间具有以波长λ为单位的光程差n=μd/λ。这里d为晶片厚度，μ是双折射率,即寻常光与非常光折射率之差。若再通过一偏振片，两束光就发生干涉。当偏振片的偏振轴平行于入射光的振动方向，且同晶轴成45°时,透射光强度为：τ=cos2nπ。ｎ为整数时,τ有极大值；而当ｎ为半整数时，τ为零。因此,若入射光是白光，便得到明暗相间的透过带。透射率曲线如图1a。图1b和图1c是厚度为2d和4d的晶片与偏振片组合后的透射率曲线。若偏振光相继通过以上三个组合，便得到如图1d所示的相隔较远的狭窄的透射带。将这样的组合增加到足够多（其中每块晶片的厚度都是它前面晶体厚度的 2倍）时，可得到足够窄的透射带。带两旁第一个零点之间的波长间隔与最厚一级的相同，透射带极大值之间的波长间隔与最薄一级的相同。这种组合称为李奥Ⅰ型简单级滤光器。图 2是其中三个级的组合。
埃文斯提出将简单滤光器的一个级分成厚度相等的两半。中间夹入另一级,一起放在两正交偏振片之间,如图3所示,图中短线表示晶轴或偏振轴的方向。透过这种组合的光强度为:其中np和nj分别为中间级和分开级的光程差。这种形式称为分开级滤光器。由于两偏振片之间放了两级晶体，所以可比简单滤光器省掉约一半数量偏振片，使透射率大为提高。
另一种索克滤光器由夹在两偏振片之间的若干厚度相等的晶片构成。各相邻晶片的晶轴方向之间的夹角和两端的晶片晶轴与偏振片光轴之间的夹角可以有多种方式来确定。改变索克滤光器中晶片之间的相对方位可使透射极大的位置与透射带轮廓发生变化。由于整个滤光器只用两块偏振片，所以其透射率可比李奥滤光器大为提高。
若以最薄的晶体级透射带间隔作为标准，在滤光器主极大带两旁总宽度范围内，次级带的总能量大约为主带能量的10％，索克滤光器的要更强一些。
不同方向的光线通过晶体后出射，有不同的光程差。因此，斜光线通过滤光器所引起的主极大的位移和次级带能量的增加便会限制视场。一般说来，滤光器的可用视场约为 1°。李奥将滤光器的一级分成厚度相等的两半,光轴互相正交，中间放一1/2波片，这样的级能扩大视场，称为宽场级。将滤光器中透射带较窄的级改为宽场级，可将其视场扩大到4°左右。
太阳观测有时要求滤光器的主带位置向紫翼或红翼作小范围的移动。为实现这一要求，现已研制成功在可见光范围内可调到任意波长处的滤光器。双折射物质的μ值与温度有关。因此滤光器需在恒温下工作，以避免由温度变化引起的透射带位移。为了减少反射损失和杂散光，所有元件都浸在硅油中。最常用的双折射材料是水晶和冰洲石晶体。
偏振光进入光轴平行于通光表面的双折射晶片后，分成振动方向垂直于晶轴的寻常光和平行于晶轴的非常光。出射时，它们之间具有以波长λ为单位的光程差n=μd/λ。这里d为晶片厚度，μ是双折射率,即寻常光与非常光折射率之差。若再通过一偏振片，两束光就发生干涉。当偏振片的偏振轴平行于入射光的振动方向，且同晶轴成45°时,透射光强度为：τ=cos2nπ。ｎ为整数时,τ有极大值；而当ｎ为半整数时，τ为零。因此,若入射光是白光，便得到明暗相间的透过带。透射率曲线如图1a。图1b和图1c是厚度为2d和4d的晶片与偏振片组合后的透射率曲线。若偏振光相继通过以上三个组合，便得到如图1d所示的相隔较远的狭窄的透射带。将这样的组合增加到足够多（其中每块晶片的厚度都是它前面晶体厚度的 2倍）时，可得到足够窄的透射带。带两旁第一个零点之间的波长间隔与最厚一级的相同，透射带极大值之间的波长间隔与最薄一级的相同。这种组合称为李奥Ⅰ型简单级滤光器。图 2是其中三个级的组合。
埃文斯提出将简单滤光器的一个级分成厚度相等的两半。中间夹入另一级,一起放在两正交偏振片之间,如图3所示,图中短线表示晶轴或偏振轴的方向。透过这种组合的光强度为:其中np和nj分别为中间级和分开级的光程差。这种形式称为分开级滤光器。由于两偏振片之间放了两级晶体，所以可比简单滤光器省掉约一半数量偏振片，使透射率大为提高。
另一种索克滤光器由夹在两偏振片之间的若干厚度相等的晶片构成。各相邻晶片的晶轴方向之间的夹角和两端的晶片晶轴与偏振片光轴之间的夹角可以有多种方式来确定。改变索克滤光器中晶片之间的相对方位可使透射极大的位置与透射带轮廓发生变化。由于整个滤光器只用两块偏振片，所以其透射率可比李奥滤光器大为提高。
若以最薄的晶体级透射带间隔作为标准，在滤光器主极大带两旁总宽度范围内，次级带的总能量大约为主带能量的10％，索克滤光器的要更强一些。
不同方向的光线通过晶体后出射，有不同的光程差。因此，斜光线通过滤光器所引起的主极大的位移和次级带能量的增加便会限制视场。一般说来，滤光器的可用视场约为 1°。李奥将滤光器的一级分成厚度相等的两半,光轴互相正交，中间放一1/2波片，这样的级能扩大视场，称为宽场级。将滤光器中透射带较窄的级改为宽场级，可将其视场扩大到4°左右。
太阳观测有时要求滤光器的主带位置向紫翼或红翼作小范围的移动。为实现这一要求，现已研制成功在可见光范围内可调到任意波长处的滤光器。双折射物质的μ值与温度有关。因此滤光器需在恒温下工作，以避免由温度变化引起的透射带位移。为了减少反射损失和杂散光，所有元件都浸在硅油中。最常用的双折射材料是水晶和冰洲石晶体。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条