1) shock propagation
激波传播
1.
In this paper, we study the effects ofκ0in the equation of state on the core collapse ,shock propagation ,explosion energy and temperature of iron core at t 4, using the data of presupernova given by Woosley in 2002.
本文通过使用2002年Woosley提供的新前身星模型数据,计算前身星为11Μ、13Μ、15Μ、20Μ、25Μ、30Μ、35Μ、40Μ的超新星,重新探讨了物态方程中κ0对超新星铁核坍缩、激波传播时间、爆发能量、整个铁核的温度( t 4时刻)的影响及详细讨论超新星爆发能量的四种定义。
2) propagation of shock wave
激波传播过程
3) exitation and propagation of elastic waves
弹性波的激发与传播
4) propagation features of shock wave in the target
靶材中激波传播特性
5) wave propagation
波传播
1.
Study on the Characteristic of Wave Propagation and Damage in Non-Consecutive Joint Media;
非贯通节理介质波传播特性和损伤特性研究
2.
The free transverse vibration in an axially moving beam on fixed support is investigated by wave propagation.
用波传播法分析研究了两端固支轴向运动梁的横向自由振动。
3.
Based on the matrix formulation of Hamilton s principle,the basic equations with elastic wave propagation in the layered piezoelectric cylindrical bars were obtained.
基于Hamilton原理的矩阵形式,得到带压电层圆柱形杆中波传播的基本方程式;采用幂级数的不同幂次近似方法表达杆件中的位移函数;通过变分求得特征方程式;进而求得弹性简谐波在带压电层的圆柱杆件中传播时的频散关系和位移场。
6) transverse wave propagation
横波传播
1.
The influences of initial stress on the vibration and transverse wave propagation in carbon nanotubes under ultrahigh frequency (above 1THz) were investigated.
本文研究初始应力对碳纳米管在极高频率(大于1THz)下横波传播的影响。
2.
The transverse wave propagation in carbon nanotubes/polymer composites laminated structures under ultrahigh frequency(about 1THz)was studied based on the multiple-elastic-beam model.
通过多层弹性梁模型研究了碳纳米管/聚合物复合材料层合结构在高频率(1 TH z左右)下的横波传播,分析了碳纳米管的体积分数和手性对其传播的影响。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条