补充资料：磁流体动力学

磁流体动力学
Magnetohydrodynamics

　　前面相同的方法导出依赖于P，产和B的三个速率。这些速率确定某些扰动的典型运动。 正如普通的流体动力学波一样，磁流体动力学波倾向于使波前更陡并发展为冲击波，即物理态在越过波面处发生不连续变化的波。这些变化受到守恒定律的限制，这些守恒定律把冲击波前的一侧的态变量与另一侧的态变量以及波前的速率。互相联系起来。如果△F~F前一F后是量F在冲击波前两侧的差值，而n是垂直于冲击波前并指向前方的单位矢量，那么对于具有无限大电导率的流体，产生冲击波的条件就由下列诸式给出: 乙B一n=O，乙[(，·n一u)B一(B·n)，〕=O，乙仁(v·n一u)户v+(夕+召2/2产)n 一(B·n)丑/产j=o，(24)(25)乙「(v·n一u)尸〕=o，‘厂(，.。一。){粤尸vZ+产:+，2/二{ ‘、乙/(26)(27)+(v·n) 一(B·(P+BZ/2产)(B二，/尸〕-(28)这些方程可以用下面的陈述作为补充:B的切向分量的不连续性意味着沿着波前有一片电流I一(n只B)/产。 人们还可以区别快、慢和中速的冲击波。重要的特殊情况是平行冲击波和垂直冲击波，这里说的“平行”和“垂直”是指B相对于n的方向。在平行冲击波中，流体动力学运动不与磁场相藕合，冲击波像在寻常流体动力学中那样前进，因而对于这个特殊情况，慢波型与中速波型不存在。平行冲击波以及慢和快的垂直冲击波都可以在这样一个参考系中来考虑，在这个参考系中流动速度在两侧都垂直。 既非平行也非垂直的冲击波称为斜冲击波。对于斜冲击波可以引入一个参考系，在这个参考系中，冲击波前两侧的流线均与B平行，但在通过波前时却改变方向。在这个参考系中，电场在波前的两侧都消失。 在三种冲击波型中，磁场的切向分量B‘的变化是截然不同的。穿过快冲击波，B:保持其方向不变而量值增加;穿过慢冲击波，B，保持或倒转其方向而量值减小;穿过中速冲击波，B，改变方向但保持其量值不变。 在快冲击波中，B，有可有目叭冲击波前前面的零值变化到波前后面的非零值;这称为开闸震。在慢冲击波中，类似地，B，有可能在波前后面变化到零;这称为关闸震·仅当在冲击波前的前面，仇>二，，并且冲击强度处于一个临界值之下时，开闸震才会存在。如果在冲击波前的后面，讥>v:，则关闸震急是存在的;并且，对于饥>v，，若冲击足够强，关闸震也存在。 瞬变流使一物体开始运动，或接通产生磁场的电路，都能够引起瞬变流。

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