1) global generalized force
整体广义力
2) global generalized solution
整体广义解
1.
In the second chapter,we will study the existence and uniqueness of the global generalized solution and the global classical solution to the initial boundary value problem for a class of linear evolutionary equation.
本文分四章,第一章为引言;第二章研究一类线性发展方程的初边值问题的整体广义解和整体古典解的存在性与唯一性;第三章研究相应的非线性发展方程的初边值问题的局部广义解的存在性与唯一性;第四章研究所述问题的解的爆破。
3) generalized global solution
整体广义解
1.
By using Galerkin method and compactness argument, the existence and uniqueness of the generalized global solution and the classical global solution of the problem are obtained.
首先讨论方程utt - uxx - M(∫+ l- lu2x dx)uttxx = f(x,t) 的初边值问题,用Galerkin 方法和紧性方法得到了其整体广义解和整体古典解的存在惟一性;然后用构造初边值问题序列并取极限的方法证明了方程utt - uxx - M(∫+ ∞- ∞u2x dx)uttx x = f(x,t) 的Cauchy 问题整体广义解和整体古典解的存在惟一性。
2.
In the third chapter, we will study the existence and uniqueness of the classical global solution and generalized global solution to the periodic boundary value problem and the Cauchy problem for this kind of equation.
本文分三章，第一章为引言；第二章研究一类非线性高阶波动方程的初边值问题的整体古典解的存在性和唯一性，以及古典解的爆破；第三章研究此方程的周期边界问题和Cauchy问题的整体广义解和整体古典解的存在性和唯一性，具体情况如下： 在第二章中，我们研究一类非线性高阶波动方程的如下初边值问题：或或其中a_1，a_2，a_3 ＞0为常数，φ(s)，∫(s_0，s_1，s_2，s_3，s_4，)为已知的非线性函数，u_0(x)，U_1，(x)为已知的初始函数，为此，我们先用四阶常微分方程边值问题的Green函数把上述问题转化为等价的积分方程，然后利用压缩映射原理证明此积分方程局部古典解的存在性和唯一性，又用解的延拓法证明上述问题整体古典解的存在性和唯一性，主要结果有： 定理1 设u_0(x)，u_1(x)∈C~4[0,1]且满足边界条件(2)，若以下条件满足：其中A,B月＞0为常数， W。
4) generalized nonholonomic mechanics
广义非完整力学
1.
A unified theory of generalized classical mechanics and nonholonomic mechanics,or the theory of generalized nonholonomic mechanics,and its basic theoretical frame are constructed.
建立广义经典力学与非完整力学的统一理论———广义非完整力学理论 ,构造其基本框架 。
5) generalized cointegration
广义协整
1.
Based on the analysis of non stationary vector time series whose components are integrated of higher orders,the paper presents the definition of generalized cointegration.
关于具有高阶单整分量的非平稳时间序列分析问题，本文提出了广义协整的概念，并对广义协整条件下的表现定理进行了讨论。
6) Generalized total least squares
广义整体最小二乘
补充资料：广义解
广义解
generalized solution
广义解〔笋.阁助目吸自丘旧;丽浦叫eH毗衅ulel..] 微分(伪微分)方程古典解概念的一种推广.数学物理中的许多问题导致此概念的产生，在这些问题中要求把非足够次可微的函数，甚至无处可微的函数，以及更一般的对象诸如广义函数、超函数等等看作为微分方程的解.这样，广义解的概念即与广义导数(罗讹讯】i到山幼垅币记)和广义函教(罗淤区血目细Ic-由n)的概念紧密相关.广义解的概念可追溯到L .Eu-打(fg】). 微分方程 乙(、，D)(。)二艺a:D·u(x)=f(x)，(1) l区{落mf任。，(O)，a:6C的(O)，在类D’(口)中的一个广义解(脚e饭血司501以沁n)是在口中满足方程(l)的D‘(O)中的任一广义函数u，即对于任意检验函数甲〔D(0)，等式(u，f伞)=(f，叻成立，其中L*是琢脚列笋意义下L的伴随算子: L’，一，，蒸二‘一，，’“‘D“‘a。，，· 微分方程边值问题的广义解必须在某种适当的广义下(在气(日0)或刀润0)中，等等)满足边界条件，例如，当r~l一0时，在LZ({51=l)中u(rs)~u(s):或者，当t~+0时，在D‘中u(x，t)~“。(x). 对于微分方程的边值问题，在用变分方法求解时，在应用差分方法时，以及在应用R川d曰法(Founern坦山记)、极限吸收原理(h川tah刃rptionPrirldP】e)极限振幅原理(】耐山艰一助叩11橄记eP们盯aP怡)、拟粘性法等等作为古典解的弱极限时产生了广义解. 例.1)方程扩u’=O在D’(R)类中的通解由 一刀(工)生cl士几叭x)十C。歼工)-给出，其中0是Hea油北七函数:x)0时，0(x)=1;x<0时，口(x)二0;占是Din沈d日恤函数(delta-丘mCt沁n);此外，在这里以及下文中的C:，q，…是任意常数. 2)方程护杯十u二O在C伪(R)类中只有一个解，即以一x)e’/x;而在超函数类中，它的通解由公式u(x)=qe，“x一‘0)+Cse’/(x+‘0)+C6a(一x)e’‘X给出. 3)波动方程u，，=aZux:在C(R，)类中的通解由公式u(x，r)=f(x+at)+g(x一a艺)给出，这里f和g是C(R)类中的任意函数. 4)U户眼方程(Upl暇闪送币。n)△。=0在D’(O)类中的每个解u在O中是(实)解析的. 5)热传导方程(h乏t闪uat沁n)。:=少△u在D’中的每个解u是无穷次可微的. 6)每个具有常系数的微分算子L二0都有了类的(缓增)基本解(几叹纽mm因阳lu石on). 7)令L(D)举0是任一常系数微分算子.如果O是一个有界区域，那么对于LZ(O)中任意的f，方程L(D)u=f有广义解u在LZ(O)中. 8)边值问题 △u=f，ul。口=0，feLZ(O)(2)在Co励。类w;”(0)中的广义解u作为求二次泛函 ‘(·卜)(，睿·:‘·2帅‘·在w八o)类中的极小的经典变分问题的解而得到.对于LZ(0)中任意的f，这个变分问题的解在w盗”(0)类中存在并唯一这样，对于所有的fe LZ(O)，边值问题(2)的广义解给出了算子△的一个自伴扩张(刚扩张，或Fri改州chs扩张).边值问题(2)的广义解及其所有一阶导数在O中是正则的(即，是O中的局部可积函数);一般而言，它的二阶导数是奇异广义函数.【补注】当解属于D‘(O)时边界值和边界条件的概念的推广需要特别的说明，例如，见L .H6m岌闭阮厂nra蒯声15 ofljl长arpart认ldi晚m吐园。详份tors，第3卷，附录B中的讨论. 有关(拟)粘性法，亦见粘性解(v‘。招ity solu.tio璐).陆柱家译
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参考词条