1) thermodynamical potential
热力势
2) thermodynamic potential
热力学势
1.
We solve self-consistent equation for the d-wave superconducting gap and the Zeeman energy in the mean-field approximation under a Zeeman magnetic on the d-wave superconductor,study the Zeeman effects on the d-wave superconducting gap and the thermodynamic potential,and discuss the condition of coexistence for ferromagnetism and superconductivity.
通过外加Zeeman磁场在d波超导中,在平均场近似下,自洽求解d波超导能隙和Zeeman能量的方程,研究了Zeeman效应对d波超导序参数和热力学势的影响,阐述了磁性与超导共存条件。
2.
First order correction of thermodynamic potential of QCD at finitetemperature are calculated by real-time formulation of Green fuction.
用热传播子的实时形式计算了有限温度ＱＣＤ热力学势的一级修正，并讨论了夸克胶子等离子体中的压强修正以及强子退禁闭相变临界温度的修正。
3.
As an example,we app it to calculate the thermodynamic potential of two-loop QED and the renormaliza- tion.
作为应用的例子,计算了 QED 的双圈热力学势及其重整化。
3) thermodynamical potential
热力学势
1.
In this paper using the thermodynamical potential of the nonlinear interaction model of three bosons which has been derived from refrence[6],the thermal photons and phnons mean values,and entropy of the system were calculated.
利用文献 [6 ]提供的三玻色子非线性相互作用模型哈密顿量导出的热力学势 ,计算光与晶格相互作用散射过程中入射、散射光子和声子的热平均数以及系统的熵。
4) thermodynamic potential
热势，热力位，热动力势
5) grand thermodynamic potential
巨热力学势
6) thermodynamic work potential
热力学功势
1.
The relation between the gas horsepower efficiency which based on the thermodynamic work potential and the traditional component efficiency which based on energy balance was founded.
建立了基于热力学功势的燃气马力效率与基于能量平衡的传统部件效率之间的函数关系,并引入燃气马力效率健康因子,对燃气轮机由于发生气路故障导致的性能退化进行了数学建模,采用了小偏差的方法推导出了性能退化系数矩阵,从燃气马力转换性能和传统的效率表示的性能对比、各部件之间的燃气马力效率性能比较、燃气轮机系统燃气马力效率性能这三个方面进行了分析研究。
补充资料：巨热力势
又称巨势或广势函数，是热力学和统计物理学理论中一个重要的态函数。通常以符号Ω表示。对粒子数可变系统,巨热力势为系统的自由能F同吉布斯函数G之差,即Ω＝F-G。
对于流体系统，巨热力势可表示为Ω＝-pV,
式中p为压强，V为系统的体积。
对温度T、压强p和粒子数密度n均匀的系统,在微变化过程中，巨热力势的变化为dΩ≤-SdT-pdV-δA'-ndμ，
式中δA┡为非体积变化的功，μ为系统的化学势。
若系统进行的过程维持T、p、μ 均不变，则有 -dΩ≥δA┡，
即系统对外所作的非体积变化的功不能大于系统巨热力势的减少。
若过程中系统的T、V、μ不变,又无非体积功的情况，则有dΩ≤0。
由此给出一个判断过程进行方向的标准，称为巨热力势判据：系统在上述条件下进行的任何自发过程，必将导致系统巨热力势的减小；当系统处于平衡态时，Ω具有最小值。
巨热力势判据在研究粒子数可变，而化学势确定的系统的性质和状态变化时，具有重要意义。
在统计物理学中，巨热力势Ω同巨配分函数Ξ 的关系为Ω＝-kTlnΞ，
即Ξ＝。
式中k为玻耳兹曼常数，T为系统的热力学温度。
对于流体系统，巨热力势可表示为Ω＝-pV,
式中p为压强，V为系统的体积。
对温度T、压强p和粒子数密度n均匀的系统,在微变化过程中，巨热力势的变化为dΩ≤-SdT-pdV-δA'-ndμ，
式中δA┡为非体积变化的功，μ为系统的化学势。
若系统进行的过程维持T、p、μ 均不变，则有 -dΩ≥δA┡，
即系统对外所作的非体积变化的功不能大于系统巨热力势的减少。
若过程中系统的T、V、μ不变,又无非体积功的情况，则有dΩ≤0。
由此给出一个判断过程进行方向的标准，称为巨热力势判据：系统在上述条件下进行的任何自发过程，必将导致系统巨热力势的减小；当系统处于平衡态时，Ω具有最小值。
巨热力势判据在研究粒子数可变，而化学势确定的系统的性质和状态变化时，具有重要意义。
在统计物理学中，巨热力势Ω同巨配分函数Ξ 的关系为Ω＝-kTlnΞ，
即Ξ＝。
式中k为玻耳兹曼常数，T为系统的热力学温度。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条