1) thermal barrier
跃变层;热激波
2) heat shock
热激波温度突跃
3) Shock jump condition
激波跃变关系
4) shock wave discontinuity
激波突跃
5) jump of specific heat
比热跃变
1.
The formulas for jump of specific heat at constant pressure and specific heat at constant volume which the surface tension is considered are given.
研究了表面张力随温度的变化对液气临界点相变时比热跃变的影响，得到了考虑表面张力随温度变化的影响时定压比热和定容比热跃变的新公式。
6) Heat activation transition
热激活跃迁
1.
The nucleation is at boundary in bainite phase transformation which is the diffusive less γ→α transformation at carbon-poor area but shear process,and nucleation and growth by heat activation transition of interface substitution atoms.
指出了过渡性是贝氏体相变的主要特征;提出了贝氏体的新定义和贝氏体相变的新机制;贝氏体相变在晶界形核,晶核是单相贝氏体铁素体(BF),不是BF共析分解;在贫碳区形核,是贫碳的γ→α的无扩散相变,不是切变过程,而是以界面替换原子非协同热激活跃迁方式形核长大;钢中贝氏体碳化物(Bc)在γ/α相界面上形核,向BF中长大,最终被铁素体包围,也是以界面原子热激活跃迁方式进行的。
2.
the difference is of the order of 3-4,that the diffusion-step mechanism was not valid,and atom heat activation transition mechanism of upper bainitic ferrite crystal nucleus growth was given.
另外,提出了上贝氏体铁素体晶核长大的原子热激活跃迁机制。
补充资料：激波关系式
一组联系激波前后介质运动速度、压强、温度、密度等参量的关系式。
在随激波一起运动的坐标系内，激波是固定不动的。在图1中激波上的P点，联系激波前后介质速度v、压强p、密度ρ和比焓h(单位质量物质的焓)的质量守恒、动量守恒和能量守恒方程分别为：
下标1、2分别表示激波前后的参量,n、t分别表示沿P点处激波法线方向n和切线方向t的分量。这些基本关系对任何介质，包括气体、液体和固体都适用，但随介质的不同可有不同的表达形式（见固体中的激波）。这些关系式通常称为兰金－许贡纽关系式。为使上述方程组封闭，还应该补充介质的状态方程。气体状态方程研究得比较充分，固体和液体在高温、高压下的状态方程还需要进一步研究。
对于比热为常值的完全气体，利用相应的状态方程，可以直接解出斜激波后诸气流参量的关系式：
，
，
式中c＊为临界声速(对应于＝1时的声速)；1为波前气流的马赫数；β 为激波相对于波前气流方向的倾斜角(图1)；T、s和p0分别为热力学温度、比熵(单位质量物质的熵)和总压；γ 为比热比。当β 等于90°时，这些关系式就成了正激波关系式。
在正激波中， 存在关系v1v2=c＊2或λ1λ2=1，式中λ＝v/c＊称为速度系数,在流速等于声速时，λ＝1。这个关系说明超声速流（λ1＞1） 经过正激波变为亚声速流(λ＜1)，相反的变化则是不可能的。从经正激波的熵增(ΔS＝S2-S1)同波前马赫数的关系（图2）看出，若波前为亚声速流(1＜1),则ΔS＜0,这违反热力学第二定律，故是不可能的。
由质量守恒关系式可直接求出气流经激波后的折角δ同激波倾斜角β的关系：
。对于定比热的完全气体，这个关系化为：
对应于一定的1，存在一个最大的折角δ。在马赫数为1的气流遇到一半顶角为α 的尖楔时(图3)，若α＜δ，就形成一道依附于尖楔顶端的斜激波；若 α＞δ则产生一道立在尖楔前方的离体弓形激波。
在随激波一起运动的坐标系内，激波是固定不动的。在图1中激波上的P点，联系激波前后介质速度v、压强p、密度ρ和比焓h(单位质量物质的焓)的质量守恒、动量守恒和能量守恒方程分别为：
下标1、2分别表示激波前后的参量,n、t分别表示沿P点处激波法线方向n和切线方向t的分量。这些基本关系对任何介质，包括气体、液体和固体都适用，但随介质的不同可有不同的表达形式（见固体中的激波）。这些关系式通常称为兰金－许贡纽关系式。为使上述方程组封闭，还应该补充介质的状态方程。气体状态方程研究得比较充分，固体和液体在高温、高压下的状态方程还需要进一步研究。
对于比热为常值的完全气体，利用相应的状态方程，可以直接解出斜激波后诸气流参量的关系式：
，
，
式中c＊为临界声速(对应于＝1时的声速)；1为波前气流的马赫数；β 为激波相对于波前气流方向的倾斜角(图1)；T、s和p0分别为热力学温度、比熵(单位质量物质的熵)和总压；γ 为比热比。当β 等于90°时，这些关系式就成了正激波关系式。
在正激波中， 存在关系v1v2=c＊2或λ1λ2=1，式中λ＝v/c＊称为速度系数,在流速等于声速时，λ＝1。这个关系说明超声速流（λ1＞1） 经过正激波变为亚声速流(λ＜1)，相反的变化则是不可能的。从经正激波的熵增(ΔS＝S2-S1)同波前马赫数的关系（图2）看出，若波前为亚声速流(1＜1),则ΔS＜0,这违反热力学第二定律，故是不可能的。
由质量守恒关系式可直接求出气流经激波后的折角δ同激波倾斜角β的关系：
。对于定比热的完全气体，这个关系化为：
对应于一定的1，存在一个最大的折角δ。在马赫数为1的气流遇到一半顶角为α 的尖楔时(图3)，若α＜δ，就形成一道依附于尖楔顶端的斜激波；若 α＞δ则产生一道立在尖楔前方的离体弓形激波。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条