1) propagation mode
传播波型
2) volatility transmission mode
波动传播模型
1.
All above results set up the theoretical foundation for us to build the corresponding stock price volatility transmission model afterwards.
以上结论为我们建立股票网络价格波动传播模型提供了一定的理论基础。
3) wave propagation
波传播
1.
Study on the Characteristic of Wave Propagation and Damage in Non-Consecutive Joint Media;
非贯通节理介质波传播特性和损伤特性研究
2.
The free transverse vibration in an axially moving beam on fixed support is investigated by wave propagation.
用波传播法分析研究了两端固支轴向运动梁的横向自由振动。
3.
Based on the matrix formulation of Hamilton s principle,the basic equations with elastic wave propagation in the layered piezoelectric cylindrical bars were obtained.
基于Hamilton原理的矩阵形式,得到带压电层圆柱形杆中波传播的基本方程式;采用幂级数的不同幂次近似方法表达杆件中的位移函数;通过变分求得特征方程式;进而求得弹性简谐波在带压电层的圆柱杆件中传播时的频散关系和位移场。
4) transverse wave propagation
横波传播
1.
The influences of initial stress on the vibration and transverse wave propagation in carbon nanotubes under ultrahigh frequency (above 1THz) were investigated.
本文研究初始应力对碳纳米管在极高频率(大于1THz)下横波传播的影响。
2.
The transverse wave propagation in carbon nanotubes/polymer composites laminated structures under ultrahigh frequency(about 1THz)was studied based on the multiple-elastic-beam model.
通过多层弹性梁模型研究了碳纳米管/聚合物复合材料层合结构在高频率(1 TH z左右)下的横波传播,分析了碳纳米管的体积分数和手性对其传播的影响。
5) Wave propagation
波的传播
1.
The wave propagation phenomena of the longitudinal wave in the bars,the flexural and shear waves in the beams were also analysed.
分析了杆中的纵波、Timoshenko梁中弯曲波及剪切波的传播现象。
2.
Axisymmetric wave propagation and attenuation along viscoelastic cylind rical tube for a given boundary are investigated within the framework of linear viscoelasticity.
本文在线性粘弹性模型框架内研究了一定边界条件下无限长粘弹性圆柱管中轴对称波的传播和衰减。
3.
One_dimensional wave propagation in column under step loading and impulsive loading are analyzed with the developed finite element program.
采用基于混合物理论的多孔介质模型，给出流体饱和两相多孔介质波动问题的有限元分析方法· 采用罚方法导出的有限元动力方程，时间积分可采用显式和隐式积分两种方案· 用编制的有限元程序分析了一维柱体在跃阶载荷和脉冲载荷作用下的波传播问题，得到该两种瞬态载荷作用下固体和流体相位移、速度以及固体相有效应力和孔隙压力随时间的变化关系，并对波的传播现象进行了分析· 所得结果与理论相吻合
6) Longitudinal transmission
纵波传播
补充资料：波动
波动
Wave motion
7以V V(18)声源的声辐射作出数学描述。在这种情形下，声波从声源向四周扩散，其波阵面总是呈球面。式(24)右端的算子可写成球坐标形式。 假设在所有方向上辐射都是相同的，则在球坐标系中，一维波动方程可写成 一一dP一尸其中尸是气体的总压，y是气体定压比热与定容比热之比。令P与V由式(19)确定: 尸~尸。+P， V=Vo+r，(19)刁ZP。2 aP_1日ZP二尸下，厅—二丁一一一百二一万。k乙O/Jr‘r dr“dt‘其中P与r是随时间变化的量，值。如果不等式(20)成立: p《尸。， r《Vo，则方程(2l)成立:而尸。与V。是平衡通过微分可以证明，式(28)也可以写成刁2(Pr) a tZ_:2型业丝 沙r‘(29)(20)了口rVo日t。(21)些叔1一P0为满足质量守恒定律，可写出 r=Vodiv歹，(22)其中泞是盒的平均位移矢量。 式(22)对t求微分，然后代人式(21)，得aP_，DJ:___，又万一一I诬ouiv甘。口L(23)从式(17)与(23)消去q，可得波动方程a ZP__:。2-下下一‘V尸，口i一(24)式中按定义有产一y尸。/P。。(25) 一维平面波设在介质中可取出一族平行平面，其中任意一个平面上，各点压强相等，且各点速度大小相等方向相同，那末这一声波就称为平面波勺 由于P与q在任一波阵面上都是常量，它们对y或z的偏导数必须等于零，所以在式(23)中有 式(29)与式(27)有着相同的形式。因此，同样形式的解对二者都适用，只不过在一个情形下因变量是P(x，t)，而在另一个情形下的因变量是Pr(r，t)。 式(29)对应于单独一个向外移动的波(自由空间)的解可由式(30)给出: ，一告Fl(一‘)。(3。)注意，和平面波一样，波动在传播中形状不变。但是，声压的大小与距离成反比，因为在传播过程中波不断扩展。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条