2) heterogeneous materials
非均质材料
1.
Investigation on micromechanical behavior of heterogeneous materials
非均质材料的细观力学行为研究
2.
Owing to partition dense finite elements by classically FEM to simulate heterogeneous materials,it decreases the computational efficiency.
本文以多边形为有限元计算单元,采用Wachspress作为试函数,建立分析非均质材料力学性能的多边形有限元方法,给出形函数计算的简化公式。
3.
Furthermore,for heterogeneous materials with the same order of size of typical microscale structures,the calculation scale of finite element using the homogenization method is far less than that of the direct finite element method.
进而采用该理论框架对于含有相同数量级规模的典型小尺度结构的非均质材料进行了分析。
3) heterogeneous material
非均质材料
1.
Improved FEM algorithm for calculating temperature field in heterogeneous material;
非均质材料温度场的有限元算法
2.
In recent two decades the main tools in mesomechanics of heterogeneous materials are numerical methods.
用数值方法模拟非均质材料成为近20多年来细观力学的主要手段之一。
5) homogeneous material flywheel
均质材料飞轮
6) heterogeneous brittle material
非均质脆性材料
补充资料：均质流充填材料管道输送
均质流充填材料管道输送
pipelining of fill with homogeneous flow
又m=a/Re雷诺数按刚度系数叩定义列式，即 Re一DVPm/7式中系数a通过试验确定。J山z而舫u clu，gtian eail旧09旧闭。。Sfl石or叼均质流充坡材料管道输送(pipelining of fillwith homogeneous flow)固体颗粒均匀分布于液相载体中的充填材料沿管道输送。高浓度(或普通汉塑性浆体的摩阻系数瓜的计算方法如下。 (1)层流的沿程摩阻系数为 几m=64/Re雷诺数R。按有效粘度从定义列式，即 R尸~PmVD/从 热=夕[l+roD/(67V)]式中夕为宾汉塑性浆体的刚度系数。 (2)紊流的沿程摩阻系数为浓度)尾砂(或细砂)胶结(或非胶结)充填材料的浆体多以均质流输送。均质流浆体多为非牛倾浆体. 均质流桨体的过渡流速均质流浆体由紊流过渡到层流时的流速.过渡流速随浆体粘度的增大而增加。浆体均质流的摩阻损失乙尸与流速V间的关系见图.对于均质流充填材料管道翰送，使流动处于从层流到紊流的临界状态是合理的。对于均质流高浓度充坟材料管道输送，由于料浆稳定性好，特别是输送距离不长时，适于以低流速层流状态输送。非牛顿浆体的过渡流速，可根据过渡流速处的临界雷诺数双‘计算。高浓度均质流浆体一般呈宾汉塑性浆体特性。对于宾汉塑性浆体多用汉克斯(R.W.Hanks)法求过渡流速VT.该法的特点是用赫德斯托姆(Hedstrom)数H.求临界雷诺数，即 :「一几川- 勺l/. ’!衬’… o一05价—吻犷 浆体均质流的奉阻报失与流速的关系 1一层流的.2一过渡流速的沼一紊流的 ac~r。/(‘)。 H。=r0丙DZ/护 _，，，.4 .1 R‘一H.(1一份ac+令久)(sae) 3一‘’3一‘、一“ VT=左氏甲/(刀产.)，m/s式中r。为浆体屈服应力，P。;‘为管壁处切应力，Pa;ac为过渡点屈服应力r0与临界状态下管壁切应力(‘)。之比;D为管径，m;Pm为浆体密度，kg/m3叨为宾汉塑性浆体刚度系数. 均质流浆体的摩阻损失均质流浆体流动时与管道边壁摩擦而消耗的能量。管道中浆体流动的康阻损失常用水力坡度(即管道单位长度的本阻报失)表示.均质流浆体相当于枯滞性和比重都比水大的单相流体，因此可按水力学中的达西公式计算水力坡度‘: ‘=棍丙V(ZD)，Pa/m式中Pm为浆体密度，kg/m3，V为浆体平均流速，m/s.D为管道直径，m;标为浆体的达西沿程摩阻系数.宾
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参考词条