2) frozen depth
冻结深度
1.
Using the finite differential method we calculate the temperature field and frozen depth of pavement proper when the road is freezing by degrees with moisture migration.
采用有限差分方法,完成了土基冻结逐渐进行且伴随有湿迁移的路面体温度场的计算和冻结深度的确定。
3) sintering depth
烧结深度
1.
Effects of laser processing parameters on sintering depth of polymer-coated stainless steel powder;
包覆不锈钢粉末激光烧结深度的影响因素
4) profound structure
深度结构
1.
Besides, what should be attached more importance to is the " profound structure" hidden behind the "superficial structure" in her works, thereupon which Hong Ying has been trying to pursue and medi.
虹影难以摆脱对早年生活那刻骨铭心的痛切感受,从而自然而然地将创作主体的精神世界投射于她的作 品,并由此形成她小说独特的“叙事语法”中的“表层结构”:“孤独的(定语)‘我’(主语)在路上(谓语)”;在此“基 本结构”的背后,虹影还试图将个人的苦难大而化之,在“超文化”的广阔的人性地带表现人精神的挣扎与幻灭,更 表现人顽强保留对“爱”“真”等价值的寻求和对生活作哲学与宗教式的颖思和感悟——由此形成虹彩作品蕴涵的 “深度结构”:“孤独的(定语)‘我’(主语)在路上(状语)寻觅(谓语)。
5) depth of engagement
结合深度
6) deep freezing
深度冻结
补充资料：磁冻结定理
阐述理想导电流体和磁场一起运动的规律的定理，即①开尔文定理：通过和理想导电流体一起运动的任意封闭曲线所围面积的磁感应通量守恒；②亥姆霍兹定理：在理想导电流体中，起初在某磁力线上的流体元以后一直位于此磁力线上。此两定理与涡旋在流体中运动的两条同名定理类似。
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条