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1)  coherence measurement
相干性测量
2)  coherent measurement
相干测量
1.
Accuracy of coherent measurement of particle diameter;
微粒直径的相干测量精度
3)  quantum coherence
量子相干性
4)  measurement and decoherence
测量与退相干
5)  Partial coherence interferometry
部分相干测量
6)  checking incoherent power
非相干能量检测
1.
This paper introduced the principle that DSSS receiver capture and check incoherent power and synchronous tracing single coherent power,and reaserched the FPGA realization theory of checking incoherent power,and put forward a improved method to re- alize it,which can save the chips resource and power wastage.
本文主要介绍了直接序列扩频接收机非相干能量检测捕获和单相关同步跟踪环原理,并对非相干能量检测的FPGA实现机理进行了研究,提出了一种改进的实现方法,可以大大节省芯片的资源和功率损耗。
补充资料:相干性


相干性
Coherence

第一项是光束A单独的强度,第二项是光束B单独的强度,而第三项依赖于式。(3)所给的相对相位。q图1相干性。如果光束A和B来自同一点源并且走的距离相同,则它们在P周围是相干的,并产生 高可见度的干涉条纹 一个典型受激原子态的平均寿命约为10“秒。在标准放电管中,碰撞和热运动使无干扰发射的有效时间减小到10。。或10。。秒左右。光束A的相位以(£)因此每秒大概无规则跳变10”次。然而·光束B来自同一群原子,走的距离又几乎相同,因而如(£)的改变和以(£)一样。相对相位在正中点P恒为零,在P附近取其他值,但亦与时间无关。P附近每一点的1口l。为常数,并满足不等式 lA—BI。≤l缈l。≤lA+Bl。 。 【5)这样即使用照相板一类丁大的探测器,也能观测到清楚的干涉条纹。 两个独立源 如图2用两个独立源产生两束光。设这两个源都是标准放电管,则以(£)和如(f)每秒独立无规则跳变约10“次。式(4)仍然有效·但观测量是分辨时间7'内的l缈l。平均值,记为(I缈l z),。对式(4)取平均时,右方最后一项没有贡献,因为cos#(f)在+1和一1间无规取值,于是 (cos8(f))T=O 。 (6)这两束光是不相干的,所测强度简单等于各自强度之和,叠加不产生可见干涉图样。一般来说,如有多个不相干波9一,哕e,尘c,…相叠加,可采用几乎相同的论证。因为各交叉项在丁时间内的平均值均为零,故所测强度(I缈l。)T:({缈一I。)T+(I哕Bl。)r +(1皿(-。>r+… 。 (7) 式(6)的论证是依据各波相位在比7’小得多的时间内存在独立无规改变。如果将图2中的放电管图2不相干性。在分辨时间丁内相位作频繁和无规改变的两个独立源是不相干的,它们的光束叠加 时不产生可见干涉图样 .换成高度稳定的激光器,或者换成扩音器或无线电发送机,则可使相位以(≠)和8B(t)在0·1秒内各自近乎不变。这时相对相位自然也近乎不变,干涉图样可见,两个波可称为相干波。参阅“激光器”(1aser)条。 程差的影响 图3和图1相似,其中两束光也发自同一点源,因而来源上是相干的。然而,这里从源点到二波相会的P’点,光束B比光束A多走一段距离z。在图3中,程差归因观察点P’不靠近中心轴,但在两束光中插入不同光学元件可产生同样效果。图3部分相干性。如果光束A和B行程之差是相 干长度量级,则两束光在P,是部分相干的·1245·其概念在光学中获得了最广的发展,但它对所有波动现象均可适用。 两个波的相干性考虑方程 少,(x,t)=Aexpi[k(。)二一叫一占,(t)],(l) 少。(x,t)=Bexpi〔k(。)二一叫一占:(t)〕(2)所给定的两个波,其平均角频率同为。。A,B均取实量,这仅是为了方便,并非限制。这些表示可直接用来描写量子力学中的德布罗意波。
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参考词条