2) initial value
初值，始值，起始值
3) weights initialization
初始权值
1.
The weights initialization of input floor and output floor are set by applying the loading weights of dependent variable and cause variable,the member of hidden nodes are set by applying factor numbers o.
采用非线性迭代偏最小二乘算法预处理数据,将得到主成分数、自变量和因变量的主成分数的权重以及主成分间的关系矩阵B,以此用来确定BP网络的隐节点数和输入层、输出层的初始权值以及隐节点的关联系数。
2.
The weights initialization and the member of hidden nodes are set by applying theloading weights and factor numbers of O-PLS algorithm.
介绍一种新的多变量数据预处理方法——正交信号修正(OSC)法,提出一种OSC与NIPALS算法结合的O-PLS算法,将该方法用于确定BP网络的基本结构,即确定BP网络的隐层数、节点数及其初始权值,由此建立了O-PLS-BP网络模型。
4) initial value problem
始值问题
1.
Beyond the usual method,the one dimensional equation was expressed in the form ofa)(a)u f(x,t)t x t x(? ? + ?? ?? ? ??=,which then was introduced by middle varible ??u t ? a ??x u=V(x,t),so that the same solution of initial value problem by the characteristic curve method of the first order equations a f x tt x(? ? +??)=(,) and(? ?u t ?a ??ux)= V(x,t) was abtained.
对一维非齐次波动方程的始值问题在传统的叠加原理、达朗贝尔公式、齐次化原理的方法之外,完全用特征线方法,先将方程表示为a)(a)u f(x,t)t x t x(??+???????=的形式,进而引入中间变量Vu a u=??t???x,得以用一阶方程??tυ+a??υx=f(x,t)及??ut?a??xu=V(x,t)的特征线方法,推导出维该始植问题的与传统方法相同的解。
2.
The paper deals with discrete phenomena in existence and uniqueness of the fourth initial value problem for the following equations: U(xx)-x~2U(tt)+pUt=0, U(x,12βx~2)=0,β>1.
讨论了重特征方程Uxx-x2Utt+pUt=0的第4始值问题。
5) generalized initial value
广义始值
1.
The coefficient inverse problem of hyperbolic partial differential equation ntt-uxx-q(x)u = F(x, t) with generalized initial value uin region={(X,t)| -∞<x<+∞,t>f(x)} is discussed.
讨论了双曲型方程ｕｔｔ－ｕｘｘ－ｑ（Ｘ）ｕ＝Ｆ（ｘ，ｔ）的广义始值问题的系数反问题。
6) initial value
初始值
1.
A simple solution to initial value of impulse response in dynamic circuit;
动态电路冲激响应初始值的一种简易求法
2.
Teaching discussion about calculating the initial value of current and voltage in the linear dynamic circuit;
线性动态电路电流电压初始值计算的教学研究
3.
The structure principle of GM(1,1) was ananlyzed,the initial value and the background value was pointed out as GM(1,1) model key.
分析了GM(1,1)模型的构造原理,指出初始值和背景值是GM(1,1)模型建模的关键,利用最小二乘法原理和GM(1,1)模型传统预测公式改进了初始值,并利用GM(1,1)模型建模条件建立了新背景值计算公式,从而建立了既适应低增长指数序列,又适应高增长指数序列的集成GM(1,1)模型,实例计算结果表明集成GM(1,1)模型的模拟精度较原始GM(1,1)模型和单方面改进的GM(1,1)模型有较大提高且适应范围更广,为提高模型建模精度和适应范围提供了一个新的途径。
补充资料：力学量的可能值和期待值
在量子力学中，力学量F用作用于波函数上的算符弲表示。在数学上，对于一个算符，满足
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条