1) plane wave
平面波<光>
3) planar optical waveguide
平面光波导
1.
Effect of post treatment on planar optical waveguide of ion-exchanged phosphate glass;
后处理对离子交换磷酸盐玻璃平面光波导的影响
2.
Through optimization of process technology, we obtained high-quality waveguide film layer and fabricated low-loss planar optical waveguide and AWG devices whose propagation loss is less than 0.
1 dB/cm的平面光波导和阵列波导光栅(AWG)器件。
3.
The key technology and application of planar optical waveguide are analyzed,and different kinds of planar optical waveguide devices including silicon-based silicon dioxide deposition waveguide,LiNbO3 waveguide incorporating a metal film,polymer waveguide,are presented.
分析了平面光波导器件的关键技术及其应用情况。
4) Planar lightwave circuit
平面光波导
1.
Based on the Cesaro means of Fourier series and the mathematical equivalence between structural parameters of the lattice-form and the birefringent interleavers,a new method for designing planar lightwave circuit(PLC)-type lattice-form interleavers is proposed.
根据傅里叶级数的Cesaro方法和格子结构型与双折射型光交错复用器结构参数之间的数学等效关系,提出一种格子结构平面光波导光交错复用器结构设计的新方法。
2.
The Y branch is the fundamental structure in the planar lightwave circuit, and the property of its output is analyzed in this paper.
文章分析了平面光波导 Y分支的输出特性 ,通过优化 Y分支中扩模波导的长度和插入一根适当长度直波导对 Y分支的输出均匀性进行了优化 ,通过这种优化设计可以获得具有均匀输出特性的 Y分
3.
The Y-branch and multimode interferometric (MMI) structure are used in many kinds of planar lightwave circuits, and the symmetrical output of Y-branch or MMI structure takes important role in these apparates.
Y分支和多模干涉结构广泛应用于平面光波导器件中 ,在这些器件中 ,Y分支和多模干涉结构输出对称性具有重要意义。
5) planar optical waveguides
平面光波导
1.
Study on a new method monitoring chemical and biochemical reaction timely for planar optical waveguides;
平面光波导用于实时测试生化反应新方法的研究
2.
The research progress and the facing difficulties of active/passive planar optical waveguides were systematically summarized and reviewed in this paper.
平面光波导是光集成的基础结构。
6) Planar waveguide
平面光波导
1.
Analyses of guiding properties of light-induced planar waveguides in LiNbO_3:Fe crystals;
LiNbO_3:Fe晶体中光写入平面光波导的导光特性研究
2.
Amplified spontaneous emission (ASE) in organic dye DCM doped PMMA and DCM doped PMMA/silica gel hybrid material planar waveguide are investigated.
对有机染料 4 Dieyanomethylene 2 methyl 6 (p dimethylaminostyryl) 4H pyran(DCM)掺杂的PMMA(聚甲基丙烯酸甲酯 )以及DCM掺杂的PMMA/凝胶玻璃复合材料平面光波导中的放大自发辐射进行了研究。
3.
The PPQ planar waveguide is fabricate and the nonlinear characteristics in PPQ planar waveguide are studied.
从实验上研究了聚苯基喹口恶啉（ＰＰＱ）共轭有机物平面光波导中的飞秒光脉冲的非线性传输特性，通过研究其光波导中由于自相位调制效应而导致的光谱展宽，得到了ＰＰＱ的非线性折射率，同时表明ＰＰＱ共轭有机物平面光波导中具有较大的非线性效应，有可能制作较为理想的全光器件。
补充资料：媒质中的平面电磁波
平面波是指等相位面和等振幅面都是平面的波。一个有限的波源所发出的波，在远处局限的范围内，可以近似地被看成平面电磁波，另外，一般的波还可以看作是许多平面波的叠加。因此对平面波的分析是研究电磁波性质及传播规律的基础。
对于在媒质中传播的平面波，其传播特性将受到媒质电磁性质的影响。这里只讨论电磁波在线性、均匀且各向同性的媒质中传播的情形，这种媒质的电磁性质可用介电常数ε、电导率σ和磁导率μ三个参数来表征。 在等相位面与等振幅面都与x轴方向垂直的情况下,根据麦克斯韦方程组可得
(1)
此处选择直角坐标系,使E)沿y轴方向、H沿z轴方向。在正弦稳态下，用交流电中相量表示法（见交流电），可将式(1)化为只含一自变量的常微分方程组，即
(2)
其中和为复数量，表示E及H的有效值相量。此方程组的解答为
(3)
(4)
其中的 1、2(从而1、2)须根据边界条件来确定。这些解式中各包含着两个向相反方向传播的行波，式中的
(5)
是确定波的振幅和相位变化的复参数，被称为传播系数，其实部
(6)
代表波的衰减系数，波每传播单位距离，其振幅降到原值的e-α；γ的虚部
(7)
代表波的相位系数，波每传播单位距离，其相位较原值滞后一角度β。
以上α和β都是正值，这是由于媒质的导电性质造成其中的焦耳热损耗，随着波的传播，其振幅应逐渐减小；又由于电磁波是以有限速度传播的，随着波的传播，其相位也应逐渐滞后。从此可以看出，式(3)、(4)中前一项是沿x轴正方向传播的波；后一项则是沿x轴负方向传播的波。不论向哪个方向传播的波，其电场强度与磁场强度两相量的比都是
(8)
称为媒质的复数波阻抗，基模 是电场强度与磁场强度振幅的比,其幅角就是电场强度超前于磁场强度的相位角。
电磁波传播的相速在数值上等于单位时间内等相位面前进的距离，υ＝ω/β。由式⑺可见，只要σ0，则υ与频率有关，称为导电媒质的色散效应。电磁波的波长(即等相位点一周期内经过的距离)为λ＝υT＝2h/β。
在以上这些关系中，令σ＝0，则得到电磁波在无损绝缘介质中的传播特性。
在良导体中，只要频率不是极高，一般都可以忽略位移电流，令以上各式中ε 为零，得，其倒量是波的幅值减弱到原值的1/e时波所传播的距离，称为波在该导体中的贯穿深度。当频率较高时，波贯穿导体的深度甚小。
在良导体中相位系数与衰减系数近似相等,波长λ＝远比空气中的短。例如铜在3兆赫频率下波长只有0.242毫米，比空气中小40万倍多。
在良导体中复数波阻抗,所以磁场强度在相位上总是滞后于电场强度h／4弧度。由于σ 的值较大，除非频率极高，波阻抗的值总是很小的。因此良导体中虽然电场强度一般都较小，磁场强度却仍可能有较大的量值。
良导体中电磁波的传播特性是对趋肤效应、邻近效应及电磁屏蔽进行分析和计算的基础。
参考书目
谢处方、饶克谨编：《电磁场与电磁波》，人民教育出版社，北京，1979。
郭硕鸿著：《电动力学》,人民教育出版社,北京1979。
George Bekefi and Alan H. Barrett,Electromagnetic Vibrations, Waves and Radiation,MIT Press, Cambridge,Mass.,1977.
对于在媒质中传播的平面波，其传播特性将受到媒质电磁性质的影响。这里只讨论电磁波在线性、均匀且各向同性的媒质中传播的情形，这种媒质的电磁性质可用介电常数ε、电导率σ和磁导率μ三个参数来表征。 在等相位面与等振幅面都与x轴方向垂直的情况下,根据麦克斯韦方程组可得
(1)
此处选择直角坐标系,使E)沿y轴方向、H沿z轴方向。在正弦稳态下，用交流电中相量表示法（见交流电），可将式(1)化为只含一自变量的常微分方程组，即
(2)
其中和为复数量，表示E及H的有效值相量。此方程组的解答为
(3)
(4)
其中的 1、2(从而1、2)须根据边界条件来确定。这些解式中各包含着两个向相反方向传播的行波，式中的
(5)
是确定波的振幅和相位变化的复参数，被称为传播系数，其实部
(6)
代表波的衰减系数，波每传播单位距离，其振幅降到原值的e-α；γ的虚部
(7)
代表波的相位系数，波每传播单位距离，其相位较原值滞后一角度β。
以上α和β都是正值，这是由于媒质的导电性质造成其中的焦耳热损耗，随着波的传播，其振幅应逐渐减小；又由于电磁波是以有限速度传播的，随着波的传播，其相位也应逐渐滞后。从此可以看出，式(3)、(4)中前一项是沿x轴正方向传播的波；后一项则是沿x轴负方向传播的波。不论向哪个方向传播的波，其电场强度与磁场强度两相量的比都是
(8)
称为媒质的复数波阻抗，基模 是电场强度与磁场强度振幅的比,其幅角就是电场强度超前于磁场强度的相位角。
电磁波传播的相速在数值上等于单位时间内等相位面前进的距离，υ＝ω/β。由式⑺可见，只要σ0，则υ与频率有关，称为导电媒质的色散效应。电磁波的波长(即等相位点一周期内经过的距离)为λ＝υT＝2h/β。
在以上这些关系中，令σ＝0，则得到电磁波在无损绝缘介质中的传播特性。
在良导体中，只要频率不是极高，一般都可以忽略位移电流，令以上各式中ε 为零，得，其倒量是波的幅值减弱到原值的1/e时波所传播的距离，称为波在该导体中的贯穿深度。当频率较高时，波贯穿导体的深度甚小。
在良导体中相位系数与衰减系数近似相等,波长λ＝远比空气中的短。例如铜在3兆赫频率下波长只有0.242毫米，比空气中小40万倍多。
在良导体中复数波阻抗,所以磁场强度在相位上总是滞后于电场强度h／4弧度。由于σ 的值较大，除非频率极高，波阻抗的值总是很小的。因此良导体中虽然电场强度一般都较小，磁场强度却仍可能有较大的量值。
良导体中电磁波的传播特性是对趋肤效应、邻近效应及电磁屏蔽进行分析和计算的基础。
参考书目
谢处方、饶克谨编：《电磁场与电磁波》，人民教育出版社，北京，1979。
郭硕鸿著：《电动力学》,人民教育出版社,北京1979。
George Bekefi and Alan H. Barrett,Electromagnetic Vibrations, Waves and Radiation,MIT Press, Cambridge,Mass.,1977.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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