1) slipping flow pitch
滑移流距
2) slip flow
滑流，滑移流
3) Sliding with large distance
大距离滑移
4) slipvelocity
滑移流速
5) slip flow
滑移流动
1.
In this paper, pressure distribution of gaseous slip flow in parallel plates microchannel was studied.
对平行平板微型槽中气体滑移流动的压强分布特性进行了研究。
2.
To describe 3-D gaseous slip flow in rectangular microtubes, finite volume method with pressure correction scheme and velocity ahead uniform staggered grid is adopted.
本文基于速度向前交错网格及带有压力修正格式的有限体积法,计算了滑移流动情况下,微尺度矩形管道中气体三维流动问题,讨论了管道中气体流动的速度、压力、质量流量、Darcy摩擦因子等动力学量,并与无滑移流动情况进行了对比。
6) slip flow
滑移流
1.
A finite element analysis of a spiral groove dry gas seal under slip flow conditions was presented based on the modified Reynolds equation developed by Borgdorfer.
采用Borgdorfer推导的修正雷诺方程,应用有限元法分析了滑移流效应对螺旋槽干式气体端面密封(S-DGS)性能的影响。
2.
The results of nonlinearity of pressure and slip velocity at wall agree well with Arkilic s analytical solution,which could verify the lattice Boltzmann method in the slip flow region.
通过隐式格子波尔兹曼方程,并采用壁面平衡边界条件以及二阶关系,模拟了微通道气体流动中的非线性压力和壁面滑移速度,模拟结果与Arkilic的解析结果十分吻合,验证了格子波尔兹曼方法在滑移流区的有效性。
3.
Finally, the effects of operation conditions and geometric parameters on the LST-MS\'s dynamic characteristic are studied when slip flow is considered and the influencing rules on the LST-MS\'s dynamic characteristic which is form seal pressure, velocity and Kn is analysed.
4MPa)和中低转速(n＜6000rpm)条件下,滑移流对密封动态性能的影响较为显著,滑移流对密封的动态性能影响较为显著,此时必须考虑滑移流对其密封动态性能的影响。
补充资料：变形力学问题的滑移线解法
变形力学问题的滑移线解法
slip line solution in mechanics of deformation
线法解析轴对称变形问题也在探索之中。 滑移线场标记方法变形体内任取一点尸，如图 1。以滑移线为边界绕P取一曲边正交的单元体，则使 单元体顺时针转动的最大剪应力方向为a线方向;使 体素反时针转动的最大剪应力方向为夕线方向。若abianxing lixue Wenti de huQyixian iiefa线与尹线构成右手坐标系的轴，则代数值最大的主应变形力学问题的滑移线解法(s lin hne solu一力。的作用线通过第1和第3象限。。线各点切线同tion in mechattics of deformation)利用描述所取坐标轴x轴正向夹角为尹。滑移线转角同平均应力变化关系的亨基(H. Hencky)应力方程求解变形力学间题的方法。变形区内任一点处两个最大剪应力相等并互相垂直，连结各点最大剪应力方向的连续曲线为两族正交滑移线，分别称a和]，/B族滑移线。滑移线在塑性区内构成的正交曲线网称户、1，滑移线网;滑移线网所覆盖的区域称滑移线场。由于滑b入八，‘/尹“移线网分布于整个塑性区并一直延伸到变形体边界，\\二十人寸t//故可根据相应边界条件，由亨基应力方程求解变形区乡袱l/V匕/尸飞由杯一占的亩六仆布_八尸冷匕二三已一一一一二一一—-一x 滑移线解法创立在20世纪20年代。1921年，普./(入入/\/省朗特(L .Prandtl)给出第一个以滑移线场求解变形力//k份件产狱学间题一平冲头压入半无限体的具体方法。卿3/小年，亨基提出了亨基应力方程。1930年，盖林格/(H.Geiringer)提出滑移线场相应速度方程的建立方二，二*、十、、‘，、、，、‘~，‘“‘“少‘产~叫’口1少~~‘，同一~~/J~“J~一/J图1滑移线方向和转角的标记法，从而克服了早期滑移线场只满足应力边界条件，而无法建立满足运动许可条件速度场的困难。其后托姆、二，、，、‘，。二二二六二.、二甘片D儿百思工例戍思叨k--r，不’下思仄胡川山雌’月似J。珊应力莫尔圆与物理平面平面变形塑性区某点尸列诺夫(A.江.ToM月eHoB)等人的著作推进了滑移线理论二、*二二*。.、，二。‘二二、*二，、二，二、。7”峭八、~户川阶JI七”u川寸八““旧’r’民越“旧’少成~卜‘的应力状态可以图2a所示的应力莫尔圆表示，过p的进展。1950年，希尔(R .Hill)等使滑移线理论更系*二、，‘*‘二，二、，。，‘二二一‘、、，、。口”扛仄。工““U甲’布小、加“川/寸仄’日”夕城性卜‘天不点的各特定物理平面如图2b所示。二者的关系为:莫统化并解决不少平面变形的实际间题。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条