补充资料：夫兰克－康登原理

    　　解释分子电子光谱带振动结构（见双原子分子电子光谱带）强度分布的基本原理。主要内容是分子中的电子跃迁远比分子振动迅速，电子跃迁后的一瞬间，分子内原子核的相对距离和速度几乎与跃迁前完全一样。这个思想是J.夫兰克在1925年首先提出来的，1928年E.U.康登运用波动力学，使它进一步完善。
　　
　　对于吸收光谱，因为大多数分子的电子和下振动态原来都处于基态，即图1中势能曲线的最低点 A处（忽略零点振动）。根据夫兰克-康登原理，电子跃迁后的一瞬间,分子将处于A点正上方上势能曲线上的B点处。B点处分子内核间距离和A点处的相同,并且相对速度为零（势能曲线上各点的振动动能为零）。根据两势能曲线的最低点核距r值的对比,可以解释吸收光谱电子带强度分布的不同情况。
　　
　　此原理应用于发射光谱，要考虑到分子振动时，在反转点（图2的A点和B点）分子停留的时间最长，电子跃迁发生在这两点附近的几率最大。若电子跃迁发生于A点,跃迁后的一瞬间分子将处于A点正下方的C点；若跃迁发生于B点，则跃迁后分子将处于D点。因此，对于一定的上振动量子数v′，有两个下振动量子数v″不同的电子带强度最大。将各 v′- v″带的相对强度按图3的方式排列，各强度最大的带将构成一抛物线，称为康登抛物线。
　　

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