1) avalanche during discharge
放电时的雪崩
2) discharge avalanche
放电雪崩
3) electron avalanche
电子雪崩
1.
Because there is no an ideal model to describe the gas discharge,the electron avalanche is considered as the basic process in gas discharge.
针对目前气体开关仿真模型不能客观反映亚纳秒气体开关放电物理过程的问题,提出了一种电子雪崩过程仿真模型。
2.
The atmospheric pressure discharge in an air gap between two dielectric barrier electrodes has been studied experimentally and the development of an electron avalanche in such an air gap was simulated numerically.
利用介质阻挡电极结构 ,对 1 0 132 5× 10 5Pa气压下空气间隙中的放电进行了实验研究 ,数值模拟计算了实验条件下电子雪崩的发展过程 。
4) Avalanche ionization
雪崩电离
1.
Based on the Fokker_Planck equation,we analytically studied the mechanism of ultrashort pulse laser ablating fused silica,and establish the mathematical model of the fused silica ablation mechanism resulting from the avalanche ionization and multiphoton ionization.
在Fokker_Planck方程的基础上,对超短脉冲激光烧蚀熔融硅的机理进行分析研究,建立了雪崩电离、多光子吸收电离导致的熔融硅烧蚀机理的数学模型。
5) avalanche voltage
雪崩电压
1.
This driver uses a transistor which has a low avalanche voltage to sharp the trigger pulse,and then use the pulse which is obtained from this transistor to trigger the Marx bank circuit.
结果表明,对触发脉冲的陡化,可以降低后一级M arx bank电路的雪崩电压,同时使得脉宽更窄,这将更加有利于驱动半导体激光器。
6) avalanche circuit
雪崩电路
1.
Simulate the avalanche circuit in series with PSPICE module, design the high voltage short plus generation circuit by avalanche transistor in series for the sweep deflection circuit of streak camera.
运用PSPICE模型对串联雪崩电路进行了仿真,设计出了用雪崩三极管串联的高压短脉冲产生电路,该电路可以用于条纹相机中的扫描电路。
补充资料：放电时延
气体间隙击穿过程所需要的时间。气体间隙击穿过程可分为两个基本阶段，一是间隙中出现有效的足以引起碰撞电离的触发电子，二是触发电子在电场作用下通过带电粒子碰撞电离、光电离等不同机制使放电通道发展，最终导致使间隙全部击穿。在间隙击穿的外部条件均已实现后，完成这两个阶段的击穿过程需要一段时间，这就是放电时延，以td表示,td=td+tf。式中td是在外施电压作用下出现有效的触发电子所需要的时间，称为统计时延。tf是出现触发电子后，放电通道发展直至贯穿整个间隙而完成击穿所需要的时间，称为形成时延。对于较短的间隙，形成时延较小，放电时延主要是统计时延。当气体间隙较长时，形成时延在放电时延中占主要地位。
对缓慢上升的外施电压，在放电时延阶段电压继续上升的程度不明显，因而觉察不出它对放电电压的影响，间隙的击穿电压就是一个不随时间变化的数值，通常称为静态击穿电压。对随时间变化剧烈的外施电压（如雷电冲击波电压）,在放电时延阶段电压仍继续变化,此时该间隙的击穿电压将不同于静态击穿电压，而必须联系到放电时延的影响。例如，某一间隙的静态击穿电压为5×104伏,放电时延10-6秒，如果电压上升的平均陡度是107伏/秒,在放电时延阶段电压会继续上升107×10-6=10伏，与5×104伏相比是微不足道的，但如果电压上升陡度是1010伏／秒，在放电时延阶段电压将会继续上升104伏，这就不可忽略了。由于存在放电时延，间隙击穿特性需要用电压与时间两个参量加以描述,它是在电压-时间坐标平面上形成的曲线，通常称为伏秒(时)特性曲线。无论统计时延还是形成时延都受多种因素的影响，具有统计分散性，因此，气体间隙的伏秒特性曲线实际是一带状的区域。
研究放电时延对于分析气体间隙的击穿机制，改善间隙的冲击电压击穿特性，合理实现绝缘配合等都具有重要意义。
对缓慢上升的外施电压，在放电时延阶段电压继续上升的程度不明显，因而觉察不出它对放电电压的影响，间隙的击穿电压就是一个不随时间变化的数值，通常称为静态击穿电压。对随时间变化剧烈的外施电压（如雷电冲击波电压）,在放电时延阶段电压仍继续变化,此时该间隙的击穿电压将不同于静态击穿电压，而必须联系到放电时延的影响。例如，某一间隙的静态击穿电压为5×104伏,放电时延10-6秒，如果电压上升的平均陡度是107伏/秒,在放电时延阶段电压会继续上升107×10-6=10伏，与5×104伏相比是微不足道的，但如果电压上升陡度是1010伏／秒，在放电时延阶段电压将会继续上升104伏，这就不可忽略了。由于存在放电时延，间隙击穿特性需要用电压与时间两个参量加以描述,它是在电压-时间坐标平面上形成的曲线，通常称为伏秒(时)特性曲线。无论统计时延还是形成时延都受多种因素的影响，具有统计分散性，因此，气体间隙的伏秒特性曲线实际是一带状的区域。
研究放电时延对于分析气体间隙的击穿机制，改善间隙的冲击电压击穿特性，合理实现绝缘配合等都具有重要意义。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条