1) supercapillary
[,sju:pəkə'piləri]
超毛细现象
2) Capillary phenomenon
毛细现象
1.
Piezometric capillary phenomenon in small-scale hydraulic model;
小尺度水力学模型中的测压管毛细现象
2.
In this article,the author analyzes the cause of the wrong design of one kind of perpetual motion machines of the first kind,which is based on the principle of capillary phenomenon.
分析了一种根据毛细现象原理设计的永动机的错误原因。
3) capillary phenomena
毛细现象
1.
Based on thermodynamic basic formula of multi-surface systems, with the free energy criterion of thermal equilibrium, the irreversibility of complete and incomplete lubricate phenomena and capillary phenomena are discussed.
根据多界面系统的热力学基本公式,用自由能判据分析了自发的等温沾湿、湿润、铺展、毛细现象的不可逆性。
4) capillarity
[英][,kæpi'læriti] [美][,kæpḷ'ærətɪ]
毛细现象
1.
Discussion about the statics analysis of capillarity's balance height;
毛细现象平衡高度静力学分析的教学探讨
2.
Thermodynamic description of wetting phenomena and capillarity;
润湿现象和毛细现象的热力学描述
3.
The capillarity principium is introdu ce d in the article and the balance height of capillarity is calculated by using th ree ways:balance of thermodynamics,balance of static mechanics and principle of minimum energy.
介绍了毛细现象产生的机理 ,并利用静力平衡、热力平衡、能量最小原理三种方法分别求得毛细平衡高度 。
5) capillarity phenomena
毛细现象
1.
It discusses the reason of liquid potential rising in capillarity phenomena.
根据在附着层中分子所处的态 ,就液体润湿固体的情况 ,讨论了毛细现象中液体势能升高的原因。
2.
According to the specific state of molecules in the adhesive layer，and by usingthe principle of minimum potential energy in stable equilibrium，the energy sources ofcapillarity phenomena is introduced and the formula of liquid height in capillary is giv-en.
本文根据附着层中分子所处的特殊状态，利用稳定平衡时势能最小的原理，论述了毛细现象中能量的来源问题，并导出了毛细管中液柱的高度公式。
6) capillary phenomenon
毛细管现象
补充资料：电毛细现象
电极界面上的界面张力(界面自由能)与界面两侧的过剩电荷密度以及界面上离子和分子的吸附量有关，并影响与此相关的毛细管现象，称为电毛细现象。
用热力学方法处理电毛细现象所依据的基本公式是包含界面自由能变化项的吉布斯－杜亥姆公式：
SdT－Vdp＋Adσ＋nidμi＝0 (1)
式中S为熵；V为体积；A为面积；ni为分子数；σ为界面自由能；μi为i粒子的化学势。当温度T和压力 p不变时上式简化为:
dσ＋γidμi＝0 (2)
γi＝ni/A，为i粒子的界面吸附量。习惯上常选取参考界面使溶剂的表面吸附量为0,对于电极中的电子，ne-dμe＝qdE，则式(2)可改写为：
dσ＝－qdE－γidμi (3)
式中 q为电极金属一侧的过剩电荷密度；E 为电极电势 (位)；最后一项只累计溶液中除溶剂分子外的粒子。式(3)主要用于两种情况：
① 在保持溶液组成不变时，测量界面张力随电极电势的变化，为此常采用毛细管静电计。此时上式简化为：
此式称为李普曼公式。据此可以利用电毛细曲线，即σ-E 关系曲线（见图）的斜率来计算电极表面上的过剩电荷密度。例如在σ-E 曲线的最高点所反映的q值为0，与此相应的电极电势称为零电荷电势Ez。在Ez左侧的电势区域内而q＞0，即电极上带有正的过剩电荷。同理，在Ez右侧的电势区域内电极上荷负电。
② 当电极电势不变时，测定溶液中某一组分浓度变化所引起的界面张力变化，然后按下式计算该组分相对于溶剂分子的界面吸附量：
式中R为气体常数；T为热力学温度；ci为浓度。此式主要用来测定分子的吸附量。由于不可能单独改变某一离子的浓度和化学势，计算离子吸附量的公式要复杂一些。
根据电毛细现象，可以解释为什么电极电势常能影响电极表面的某些性质，如溶液对电极表面的润湿能力、电极上气泡的附着情况、电极的表面硬度以及溶液中电极与涂料和粘结剂之间的粘合能力等。通过调节电极电势和采用适当的界面活性物质（易于在界面上吸附的物质），可以人为地控制这类界面性质。
用热力学方法处理电毛细现象所依据的基本公式是包含界面自由能变化项的吉布斯－杜亥姆公式：
SdT－Vdp＋Adσ＋nidμi＝0 (1)
式中S为熵；V为体积；A为面积；ni为分子数；σ为界面自由能；μi为i粒子的化学势。当温度T和压力 p不变时上式简化为:
dσ＋γidμi＝0 (2)
γi＝ni/A，为i粒子的界面吸附量。习惯上常选取参考界面使溶剂的表面吸附量为0,对于电极中的电子，ne-dμe＝qdE，则式(2)可改写为：
dσ＝－qdE－γidμi (3)
式中 q为电极金属一侧的过剩电荷密度；E 为电极电势 (位)；最后一项只累计溶液中除溶剂分子外的粒子。式(3)主要用于两种情况：
① 在保持溶液组成不变时，测量界面张力随电极电势的变化，为此常采用毛细管静电计。此时上式简化为：
此式称为李普曼公式。据此可以利用电毛细曲线，即σ-E 关系曲线（见图）的斜率来计算电极表面上的过剩电荷密度。例如在σ-E 曲线的最高点所反映的q值为0，与此相应的电极电势称为零电荷电势Ez。在Ez左侧的电势区域内而q＞0，即电极上带有正的过剩电荷。同理，在Ez右侧的电势区域内电极上荷负电。
② 当电极电势不变时，测定溶液中某一组分浓度变化所引起的界面张力变化，然后按下式计算该组分相对于溶剂分子的界面吸附量：
式中R为气体常数；T为热力学温度；ci为浓度。此式主要用来测定分子的吸附量。由于不可能单独改变某一离子的浓度和化学势，计算离子吸附量的公式要复杂一些。
根据电毛细现象，可以解释为什么电极电势常能影响电极表面的某些性质，如溶液对电极表面的润湿能力、电极上气泡的附着情况、电极的表面硬度以及溶液中电极与涂料和粘结剂之间的粘合能力等。通过调节电极电势和采用适当的界面活性物质（易于在界面上吸附的物质），可以人为地控制这类界面性质。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条