1) Brillouin zone
布里渊区<光>
2) Brillouin zone
布里渊区
1.
The shape of Brillouin zone of body-centered cubic crystal is not normal dodecahedron;
体心立方晶格的布里渊区形状不是正十二面体
2.
The proof about the equation of volume of the n-th Brillouin zone and the volume of reciprocal's primitive cell
关于第n布里渊区体积等于倒格子原胞体积的证明
3.
By Matsubara-Green function method,the magnon damping under such on interaction is studied,with the magnon damping calculated on the main symmetric point/line in Brillouin zone for different parameters in the system.
利用格林函数方法研究了磁振子-声子相互作用下的二维绝缘铁磁体的磁振子衰减,计算了布里渊区的主要对称点线上的-ImΣ*(1)(k)。
3) brillouin spectrum
布里渊光谱
1.
On the basis of the theory of phonon Green s function,the phonon stru cture of simple cubic crystal film is studied,the lineshape formula of phonon Brillouin spectrum is deduced, and the numerical results are reported.
以声子格林函数理论为基础 ,研究了简立方晶体薄膜的声子结构 ,推导了简立方晶体薄膜的声子布里渊光谱的线形公式 ,并给出了数值计算的结果。
4) Brillouin diagram
布里渊图<光>
5) first Brillouin-Zone
第一布里渊区
1.
We have also discussed the magnons energy spectrum change rule along with ratio value of exchanged integral constant J\-2/J\-1 and the wave vector of symmetrical line in the first Brillouin-Zone.
并且讨论了系统的磁振子能谱随交换积分常数比J2 /J1的变化规律,以及在第一布里渊区中的 线上随波矢k 的变化规律。
2.
We have also discussed the change rule of magnon energy spectrum along with anisotropic(X_1, X_2, X_3), spin quantum number(S_a, S_b), the wave vector k of main symmetrical points and lines in the first Brillouin-Zone.
并且讨论了系统的磁振子能谱随各向异性参数(X1,X2,X3)、自旋量子数(Sa,Sb)、在第一布里渊区中的主要对称点线上随波矢k的变化规律。
6) first brillouin zone
第一布里渊区
1.
Simulation of face-centered cubic lattice s First Brillouin zone with 3-dimensional animation;
面心立方晶格第一布里渊区的三维动画模拟
2.
Only considering the situation of the third close neighbor interaction,the strict analytical solution of phonon spectrum and its corresponding polarization vector in three-dimensional face centered cubic crystal were obtained by using lattice dynamics,and the phonon spectrum characteristics were discussed in the first Brillouin zone.
并在第一布里渊区的全空间讨论声子谱的特性,指出声子谱能量只在第一布里渊区的主要对称点线面上具有简并现象,并按其极化向量判断纵向声子与横向声子的特性。
补充资料：布里渊区
固体的能带理论中，各种电子态按照它们波矢的分类。在波矢空间中取某一倒易阵点为原点，作所有倒易点阵矢量的垂直平分面，这些面波矢空间划分为一系列的区域：其中最靠近原点的一组面所围的闭合区称为第一布里渊区；在第一布里渊区之外，由于一组平面所包围的波矢区叫第二布里渊区；依次类推可得第三、四、...等布里渊区。各布里渊区体积相等，都等于倒易点阵的元胞体积。周期结构中的一切波在布里渊区界面上产生布喇格反射,对于电子德布罗意波,这一反射可能使电子能量在布里渊区界面上（即倒易点阵矢量的中垂面）产生不连续变化。根据这一特点,1930年L.-N.布里渊首先提出用倒易点阵矢量的中垂面来划分波矢空间的区域，从此被称为布里渊区。
第一布里渊区就是倒易点阵的维格纳－赛茨元胞，如果对每一倒易点阵作此元胞，它们会毫无缝隙的填满整个波矢空间。由于完整晶体中运动的电子、声子、磁振子、......等元激发（见固体中的元激发）的能量和状态都是倒易点阵的周期函数，因此只需要用第一布里渊区中的波矢来描述能带电子、点阵振动和自旋波......的状态，并确定它们的能量（频率）和波矢关系。限于第一布里渊区的波矢称为简约波矢，而第一布里渊区又叫简约区，在文献中不加定语的布里渊区指的往往就是它。
布里渊区的形状取决于晶体所属布喇菲点阵的类型。简单立方、体心立方和面心立方点阵的简约区分别为立方体，菱十二面体和截角八面体（十四面体）。它们都是对称的多面体，并具有相应点阵的点群对称性，这一特征使简约区中高对称点的能量求解得以简化（见晶体的对称性）。
第一布里渊区就是倒易点阵的维格纳－赛茨元胞，如果对每一倒易点阵作此元胞，它们会毫无缝隙的填满整个波矢空间。由于完整晶体中运动的电子、声子、磁振子、......等元激发（见固体中的元激发）的能量和状态都是倒易点阵的周期函数，因此只需要用第一布里渊区中的波矢来描述能带电子、点阵振动和自旋波......的状态，并确定它们的能量（频率）和波矢关系。限于第一布里渊区的波矢称为简约波矢，而第一布里渊区又叫简约区，在文献中不加定语的布里渊区指的往往就是它。
布里渊区的形状取决于晶体所属布喇菲点阵的类型。简单立方、体心立方和面心立方点阵的简约区分别为立方体，菱十二面体和截角八面体（十四面体）。它们都是对称的多面体，并具有相应点阵的点群对称性，这一特征使简约区中高对称点的能量求解得以简化（见晶体的对称性）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条