1) cesium-beam atomic clock
[核]铯原子种
2) cesium atom
铯原子
1.
Experimental study of ultracold cesium atom photoassociation spectrum using an amplitude modulation technique;
基于振幅调制的超冷铯原子高分辨光缔合光谱的实验研究
2.
Through the balance probe for polarization spectrum of cesium atoms,when the angle of the transmission axis of the polarization spectrum tilted with respect to the polarization axis of polarization beam splitter(PBS) is appropriate,then the achieved signal is just the dispersion frequency discrimination error signal of cesium .
对铯原子偏振光谱进行平衡探测,当偏振光谱透射方向与偏振分束棱镜(PBS)偏振面之间的夹角选择合适时,平衡探测后的输出信号即为铯原子D2跃迁线的色散形鉴频信号。
3.
We report the basic idea and experimental demonstration of measuring the temperature of cold cesium atomic cloud confined in a magneto-optical trap (MOT) by analyzing absorption spectrum observed in the short-distance time-of-flight (TOF) method.
介绍采用短程飞行时间吸收谱测量铯原子磁光阱(MOT)中冷原子温度的基本原理及实验实现。
3) cesium atomic clock
铯原子钟
1.
Numerical model of cesium atomic clock velocity distribution;
铯原子钟速度分布的计算机模型
2.
This cesium atomic clock computer model included program modules of cesium oven, pumping laser, detecting laser, Ramsey microwave cavity, C field, fluorescence detecting system.
介绍了光抽运铯原子钟计算机模型系统的基本结构体系 ,该计算机模型系统包括铯原子炉、抽运和检测激光、Ramsey微波作用腔、C场、荧光检测系统等程序模块。
4) cesium atoms
铯原子
1.
The temperature of cold cesium atoms loaded into the lattice is measured via the short-distance time of flight(TOF) absorption spectrum.
介绍了四光束三维近共振光学晶格的方案,在铯原子磁光阱和光学粘团的基础上搭建了近共振光学晶格的光路,实现了光学晶格中冷原子的装载。
2.
Utilizing a focused weak continuous-wave laser beam,the cold cesium atoms,which are cooled and trapped from the slow tail of cesium vapor at room temperature,are continuously transferred from vapor-cell MOT to UHV MOT.
建立了铯原子双磁光阱(MOT)系统用来制备腔量子电动力学(Cavity-QED)实验所需的处于超高真空(UHV)环境中的冷原子。
5) Cs atom
铯原子
1.
The capacitance variation is proportional to the number density of Cs atoms.
圆柱形电容器中充铯蒸气,测量不同温度下电容量的变化,这变化与铯原子数度成正比。
2.
It is expounded that a Cs atom may have large permanent electric dipole moment.
从理论方面和实验方面论述 ,铯原子可能有大的永久电偶极
6) 133 Cs atomic BEC
铯原子BEC
补充资料：介子－原子核相互作用
又叫介子核物理，在中高能核物理中，利用介子作探针来研究原子核的领域。根据所用介子的种类，包括π介子－核相互作用，K介子－核相互作用。习惯上把μ-子与原子核作用形成的-子原子&dbname=ecph&einfoclass=item">μ-子原子的研究也归入这一领域。
利用介子来研究原子核，主要是因为它们具有一些独特的性质。例如，π介子的同位旋T=1，它有三种电荷状态，可以通过电荷交换反应使原子核改变一个甚至两个单位的电荷，形成某些特殊的原子核状态。又如,π介子是玻色子,自旋为0,它可以在核内产生或被吸收。π被吸收后，至少有139.6MeV的能量交给了原子核，这是变革原子核的独特手段。另一方面,π吸收过程又与核力相联系。按照目前的认识，核力是由核子之间交换玻色子而产生的。所以,原子核将会对π介子有较高的响应。再加，π-N（π介子-核子）系统自旋和同位旋都是3/2的Δ33共振态粒子,即Δ(1232)的存在以及它的明显的同位旋依赖性质，提供了研究核内核子激发态的直接方法，也为研究核内物质分布提供了新的手段。
K介子是另一类用于研究原子核的介子,它的同位旋为1/2，但它是奇异粒子，具有奇异数S，K+的S＝1，K-的S=-1。它们可以通过(K-，π-)或(π+,K+)等这类奇异交换反应把核内的中子变成带奇异数的重子(如Λ或Σ超子)，形成超核。(K-,π-)反应已成为目前产生超核的主要手段。在低能区，K+－N系统没有共振,其总截面仅约10mb,这相当于K+在核物质中的平均自由程λ≈5～7fm，正因为这种相对弱的相互作用，K+介子又被叫做强作用物理的"电子"。期望K+介子成为探测原子核的内部区域中子分布的有用工具。
μ-子是只有电磁作用的"重电子"，它的质量是电子的 207倍。它在原子核外的轨道半径是电子在核外轨道半径的1/207，从它上面去"看"原子核,将会清楚得多（见-子原子&dbname=ecph&einfoclass=item">μ-子原子）。
20世纪60年代初，人们定性地认识到介子的这些特性有可能用于原子核研究，并开始了先驱性的实验，发现了一系列新现象。以后相继建立了一些专门产生 π介子和μ-子的强流质子加速器，称为介子工厂。介子工厂的建立并投入运转，标志着π、μ 物理的"工业革命"。
介子与原子核的相互作用按其反应类型可分成如下几种。
弹性和非弹性散射 入射的介子与核碰撞后，原子核仍处于基态或低激发态，前者称为弹性散射，后者称为非弹性散射。低能π介子以及 K+在核中的平均自由程较大，人们期望通过介子－核散射的分析得到核内物质分布的信息。当入射π介子的能量在 195MeV附近，由于π-N系统的Δ33共振以及它的同位旋依赖性,可望通过弹性及非弹性散射过程得以了解核内中子分布，原子核的激发方式以及Δ粒子在核中的形成和传播等重要知识。
电荷交换反应及奇异交换反应 因为有三种电荷的π介子,就有可能用π介子将核中的一个或两个中子(或质子)变成质子(或中子)，这就是π介子的电荷交换反应。当π介子仅使核中的核子改变了电荷状态,而空间及自旋状态保持不变，这就形成了同位旋相似态。实验中用这种方法已在许多核上发现了同位旋相似态跃迁。用这种反应也发现了一些巨共振（见巨多极共振）。由于 K介子是奇异粒子，它可以通过奇异交换反应将奇异数交换给核子,从而产生包含奇异粒子的新的核物质形态。例如，(K-,π-)反应是目前产生Λ及∑超核的主要途径。(π+,K+)是另一类产生超核的反应，它是将核中的中子变成S=-1的Λ粒子,而π+变成S=1的K+介子飞出核外。这些都是介子核物理中特有的反应方式。
介子－核吸收 吸收是指介子把它的总能量（包括其静止质量）一并交给了原子核,π介子可以被两个以上的核子吸收。人们期望介子的核吸收能给出核内核子关联的知识。然而,目前仍然没有透彻地认识π介子吸收的机制,还不能用它来研究核结构。由于π核吸收的截面很大，甚至可以大到π核非弹性碰撞截面的一半，所以，π核吸收的深入研究是定量地认识到有 π介子－核反应过程的一个关键。
虽然K介子也可以被核吸收,但由于它是带奇异数的粒子，被核吸收以后，一定要将它的奇异数交给核中的核子，把核子变成带奇异数的重子，如Λ、∑ 等。例如，K-pn→p∑-以及Kpp→n∑+（或pΛ）等过程。
利用介子来研究原子核，主要是因为它们具有一些独特的性质。例如，π介子的同位旋T=1，它有三种电荷状态，可以通过电荷交换反应使原子核改变一个甚至两个单位的电荷，形成某些特殊的原子核状态。又如,π介子是玻色子,自旋为0,它可以在核内产生或被吸收。π被吸收后，至少有139.6MeV的能量交给了原子核，这是变革原子核的独特手段。另一方面,π吸收过程又与核力相联系。按照目前的认识，核力是由核子之间交换玻色子而产生的。所以,原子核将会对π介子有较高的响应。再加，π-N（π介子-核子）系统自旋和同位旋都是3/2的Δ33共振态粒子,即Δ(1232)的存在以及它的明显的同位旋依赖性质，提供了研究核内核子激发态的直接方法，也为研究核内物质分布提供了新的手段。
K介子是另一类用于研究原子核的介子,它的同位旋为1/2，但它是奇异粒子，具有奇异数S，K+的S＝1，K-的S=-1。它们可以通过(K-，π-)或(π+,K+)等这类奇异交换反应把核内的中子变成带奇异数的重子(如Λ或Σ超子)，形成超核。(K-,π-)反应已成为目前产生超核的主要手段。在低能区，K+－N系统没有共振,其总截面仅约10mb,这相当于K+在核物质中的平均自由程λ≈5～7fm，正因为这种相对弱的相互作用，K+介子又被叫做强作用物理的"电子"。期望K+介子成为探测原子核的内部区域中子分布的有用工具。
μ-子是只有电磁作用的"重电子"，它的质量是电子的 207倍。它在原子核外的轨道半径是电子在核外轨道半径的1/207，从它上面去"看"原子核,将会清楚得多（见-子原子&dbname=ecph&einfoclass=item">μ-子原子）。
20世纪60年代初，人们定性地认识到介子的这些特性有可能用于原子核研究，并开始了先驱性的实验，发现了一系列新现象。以后相继建立了一些专门产生 π介子和μ-子的强流质子加速器，称为介子工厂。介子工厂的建立并投入运转，标志着π、μ 物理的"工业革命"。
介子与原子核的相互作用按其反应类型可分成如下几种。
弹性和非弹性散射 入射的介子与核碰撞后，原子核仍处于基态或低激发态，前者称为弹性散射，后者称为非弹性散射。低能π介子以及 K+在核中的平均自由程较大，人们期望通过介子－核散射的分析得到核内物质分布的信息。当入射π介子的能量在 195MeV附近，由于π-N系统的Δ33共振以及它的同位旋依赖性,可望通过弹性及非弹性散射过程得以了解核内中子分布，原子核的激发方式以及Δ粒子在核中的形成和传播等重要知识。
电荷交换反应及奇异交换反应 因为有三种电荷的π介子,就有可能用π介子将核中的一个或两个中子(或质子)变成质子(或中子)，这就是π介子的电荷交换反应。当π介子仅使核中的核子改变了电荷状态,而空间及自旋状态保持不变，这就形成了同位旋相似态。实验中用这种方法已在许多核上发现了同位旋相似态跃迁。用这种反应也发现了一些巨共振（见巨多极共振）。由于 K介子是奇异粒子，它可以通过奇异交换反应将奇异数交换给核子,从而产生包含奇异粒子的新的核物质形态。例如，(K-,π-)反应是目前产生Λ及∑超核的主要途径。(π+,K+)是另一类产生超核的反应，它是将核中的中子变成S=-1的Λ粒子,而π+变成S=1的K+介子飞出核外。这些都是介子核物理中特有的反应方式。
介子－核吸收 吸收是指介子把它的总能量（包括其静止质量）一并交给了原子核,π介子可以被两个以上的核子吸收。人们期望介子的核吸收能给出核内核子关联的知识。然而,目前仍然没有透彻地认识π介子吸收的机制,还不能用它来研究核结构。由于π核吸收的截面很大，甚至可以大到π核非弹性碰撞截面的一半，所以，π核吸收的深入研究是定量地认识到有 π介子－核反应过程的一个关键。
虽然K介子也可以被核吸收,但由于它是带奇异数的粒子，被核吸收以后，一定要将它的奇异数交给核中的核子，把核子变成带奇异数的重子，如Λ、∑ 等。例如，K-pn→p∑-以及Kpp→n∑+（或pΛ）等过程。
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