1) Lifetime of the nuclear energy level
核能级寿命
2) level lifetime
能级寿命
1.
Calculation of transitions wavelength, probability, oscillator and level lifetime of Au~(48+) in Au laser-produced plasma;
Au激光等离子体中Au~(48+)的跃迁谱线和能级寿命的理论计算
2.
Based on the extended relativistic multi-configuration Dirac-Fock theory and the General-Purpose Relativistic Atomic Structure Program 2(GRASP2) with quantum electrodynamical effect(QED) and Breit correction,the transition wavelengths,level lifetimes and level widths of Au48+ have been calculated.
根据扩展的全相对论多组态Dirac-Fock理论,采用"多功能相对论原子结构程序GRASP2(General-PurposeRelativistic Atomic Structure Program2,1992),考虑量子电动力学(QED)效应和Breit修正,结合惯性约束聚变(ICF)实验室等离子体中已经观察到的激光照射Au元素所产生的一些多重电荷态离子的外壳层共振线跃迁光谱,选取重要的电子组态,计算激光金等离子体中类镓Au48+离子的光谱跃迁波长、能级寿命和能级宽度。
3) lifetime
[英]['laɪftaɪm] [美]['laɪf'taɪm]
能级寿命
1.
Theoretical calculation for the lifetimes of NⅡ related to lightning process;
与闪电过程有关的NII离子能级寿命的理论计算
2.
Study of radiative lifetimes of excited levels of the singly ionized Kr atom;
单电离态Kr原子的能级寿命的研究
3.
The 5D0 emission spectra, phononside band of its 7F05D2 excitation, fluorescence line narrowing spectroscopy and fluorescence lifetimes in these glasses were measured.
研究了Eu3+掺杂铌硅玻璃的5D0发射光谱,其激发谱中7F0 5D2声子边带,荧光窄化谱及5D0能级寿命。
4) Level Lifetimes
能级寿命
1.
Level lifetimes of Au~(52+) in Au plasma;
激光金等离子体中Au~(52+)静态能级寿命的相对论多组态计算
2.
Level lifetimes of Au~(51+) in Au plasma;
金等离子体中Au~(51+)能级寿命的相对论多组态计算
3.
Based on the extended relativistic multiconfiguration Dirac Fock theory, the level lifetimes, level widths, wavelengths, probabilities and oscillator strengths of Au 50+ have been calculated using the general purpose relativistic atomic structure program.
根据扩展的相对论多组态Dirac Fock理论 ,采用“多功能相对论原子结构程序(GRASP2 )” ,计算了类铜金Au50 +的能级寿命和能级宽度及光谱跃迁波长、跃迁几率和振子强度 ,分析了轨道极化对能级的影响 ,指出了Au50 +离子内部的确存在轨道极化现象 。
5) energy level lifetime
能级寿命
1.
,After indicating its physical significance relative perfectly,using the oscillating dipole model,the energy level lifetime is calculated approximately by means of the semiclassical and semiquantum method,the result obtained as the same as in other available references.
对能级寿命的物理意义作了较全面的阐述，并运用半经典、半量子理论近似，采用振荡偶极子模型对能级寿命进行了计算，所得结果与各种文献所用结论十分一致。
2.
In this paper, the measurements of atom energy level lifetime with the laser two photon induced fluorescence have been stated.
本文论述了激光双光子感应荧光法对原子能级寿命的测量。
6) Energy levels and lifetime
能级和寿命
补充资料：核能级寿命测量
原子核被激发后，可以在较高的能级上停留一段时间，此时间称为该能级的寿命。实验上测到的寿命是激发核（处在激发态的核）能级的平均寿命, 用τ表示。激发核是不稳定核,往往通过γ辐射向低能级或基态跃迁。跃迁几率λ＝1/τ（见γ跃迁）。实验上测定τ之后,即可同采用某种核模型波函数计算的λ 比较，从而达到检验理论的目的。
测量τ 的方法有间接和直接测量两类。间接测量方法如库仑激发、γ共振、电子非弹性散射、同K系X射线寿命的比较等。直接测量法有延迟符合法、多普勒效应法、阻塞效应法等。
延迟符合法 级联γ射线的中间态有一定的寿命，可以用测量这两条γ射线之间的延迟符合时间谱，去确定中间态的寿命；或者是利用加速器的脉冲束流，测量在脉冲束间隔内的延迟时间谱，以求出能级的平均寿命。这两种方法测量的时间范围一般在10-3～10-10s（符合技术见符合和反符合系统）。
多普勒效应法 如果核反应A(a,b)B*在薄靶中进行，则生成的激发核B*按动量守恒定律将以速度v(0)在真空中反冲。B*在反冲飞行中放出的γ射线能量E γ和在停止时放出的γ射线能量之间有多普勒移动，而, (1)
式中с是真空中的光速，θ是探测方向和B*反冲方向之间的夹角。如图1所示,当B*飞过一段距离D后, 被阻止器停止,这时发生的γ射线没有多普勒效应。分别测出不同反冲距离D时有和没有多普勒效应的两群不同能量的γ射线强度Is和I0,根据I0/(I0+Is)同D的指数衰减关系求出τ。这种方法称为反冲距离法(RDM)。此法要求所测的τ值大于B*在阻止物质中的特征慢化时间α[即具有速度 v(0)的B*的数目降到为原来的1/e的时间，一般α≈5×10-13s。
如τ﹤α,可用B*在物质中反冲的多普勒移动衰减法(DSAM)测来τ。此时B*的反冲速度 v(t)是时间t的函数，放出的γ射线能量为。 (2)
求τ的方法有两种：①当 时，式（2）可以写成。 唕γ是γ 射线的平均能量，v(0)是初始速度。若θ1在和θ2角度处分别测量,则可利用得到F(τ)的测量值，式中ΔE是在两个角度处测量的?蒙湎吣芰恳贫Ａ硗猓诮魄榭鱿掠? F(τ)=α/(α+τ)可得到F(τ)的计算值，将二者加以比较,从而得到最佳的τ。②因反冲速度v(t)是时间t的函数，其数值从 v(0)衰减到零,所以测量的γ射线能量也在 和之间有一个分布。如果能级寿命很短，则在反冲核未停止之前多已衰变, 放出的γ射线能量多接近完全移动时放出的能量。如果能级寿命很长,则多数反冲核只有在被阻止后才衰变,放出γ射线的能量多接近。如图2可见，能量分布图形同核能级寿命τ有关。因此从Eγ 的分布图形可以决定τ。
阻塞效应法 晶体点阵上的原子核发生反应形成的复合核放出带电粒子退激发(图3)。当B*的反冲速度垂直分量v寑满足v寑τ﹤α时(α为屏蔽半径),放出的粒子被阻塞。即角分布有深的阻塞谷P0。若v寑τ≥α,则谷变浅为P1。根据谷中粒子数的变化，可以推断出复合核态的寿命。可测寿命范围约在10-14～10-18S。
参考书目
A. Z. Schwarzschild and E.K.Warburton, Ann.Rev. Nucl.Sci., Vol. 18, p.265, 1968.
W.W.Gibson,Ann.Rev.Nucl.Sci.,Vol.25,P.465, 1975.
测量τ 的方法有间接和直接测量两类。间接测量方法如库仑激发、γ共振、电子非弹性散射、同K系X射线寿命的比较等。直接测量法有延迟符合法、多普勒效应法、阻塞效应法等。
延迟符合法 级联γ射线的中间态有一定的寿命，可以用测量这两条γ射线之间的延迟符合时间谱，去确定中间态的寿命；或者是利用加速器的脉冲束流，测量在脉冲束间隔内的延迟时间谱，以求出能级的平均寿命。这两种方法测量的时间范围一般在10-3～10-10s（符合技术见符合和反符合系统）。
多普勒效应法 如果核反应A(a,b)B*在薄靶中进行，则生成的激发核B*按动量守恒定律将以速度v(0)在真空中反冲。B*在反冲飞行中放出的γ射线能量E γ和在停止时放出的γ射线能量之间有多普勒移动，而, (1)
式中с是真空中的光速，θ是探测方向和B*反冲方向之间的夹角。如图1所示,当B*飞过一段距离D后, 被阻止器停止,这时发生的γ射线没有多普勒效应。分别测出不同反冲距离D时有和没有多普勒效应的两群不同能量的γ射线强度Is和I0,根据I0/(I0+Is)同D的指数衰减关系求出τ。这种方法称为反冲距离法(RDM)。此法要求所测的τ值大于B*在阻止物质中的特征慢化时间α[即具有速度 v(0)的B*的数目降到为原来的1/e的时间，一般α≈5×10-13s。
如τ﹤α,可用B*在物质中反冲的多普勒移动衰减法(DSAM)测来τ。此时B*的反冲速度 v(t)是时间t的函数，放出的γ射线能量为。 (2)
求τ的方法有两种：①当 时，式（2）可以写成。 唕γ是γ 射线的平均能量，v(0)是初始速度。若θ1在和θ2角度处分别测量,则可利用得到F(τ)的测量值，式中ΔE是在两个角度处测量的?蒙湎吣芰恳贫Ａ硗猓诮魄榭鱿掠? F(τ)=α/(α+τ)可得到F(τ)的计算值，将二者加以比较,从而得到最佳的τ。②因反冲速度v(t)是时间t的函数，其数值从 v(0)衰减到零,所以测量的γ射线能量也在 和之间有一个分布。如果能级寿命很短，则在反冲核未停止之前多已衰变, 放出的γ射线能量多接近完全移动时放出的能量。如果能级寿命很长,则多数反冲核只有在被阻止后才衰变,放出γ射线的能量多接近。如图2可见，能量分布图形同核能级寿命τ有关。因此从Eγ 的分布图形可以决定τ。
阻塞效应法 晶体点阵上的原子核发生反应形成的复合核放出带电粒子退激发(图3)。当B*的反冲速度垂直分量v寑满足v寑τ﹤α时(α为屏蔽半径),放出的粒子被阻塞。即角分布有深的阻塞谷P0。若v寑τ≥α,则谷变浅为P1。根据谷中粒子数的变化，可以推断出复合核态的寿命。可测寿命范围约在10-14～10-18S。
参考书目
A. Z. Schwarzschild and E.K.Warburton, Ann.Rev. Nucl.Sci., Vol. 18, p.265, 1968.
W.W.Gibson,Ann.Rev.Nucl.Sci.,Vol.25,P.465, 1975.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条