1) Wave process
涌浪过程
2) swell
涌浪
1.
The dynamic ocean surface containing swell is constructed on the basis of random ocean wave theory,and the Mapping Project Algorithm(MPA) is introduced to simulate polarimetric Synthetic Aperture Radar(SAR) images of ocean wave.
根据随机海浪理论构造了包含涌浪的动态海面,采用映射投影算法模拟了海浪的全极化合成孔径雷达图像。
2.
Whether the swell produced by the coffer dam falls can causes the harm to the periphery building and the environment,is always the problem people concerned.
长江三峡工程三期上游碾压混凝土围堰中段380 m采用预埋药室(孔)向上游倾倒爆破法予以拆除,围堰倾倒时产生的涌浪是否会对周围建筑物和环境造成危害,一直是人们关注的问题,通过1∶100的围堰倾倒模型试验,测得了围堰倾倒时的涌浪特性、传播规律,并预测了实际围堰爆破时将产生的涌浪高度,对围堰爆破的安全防护设计具有重要的指导意义。
3.
By comparing two different directional distributions,it s shown that the directional distribution recommeded in the nowaday specifications in China is characteristic of wind wave and swell with short propagation distance and in good agreement with Mitsuyasu direction distribution.
通过比较光易型和我国规范中两种不同的方向分布函数,表明我国规范推荐的方向分布函数表现为风浪和传播距离较短的涌浪特征,并与光易型方向分布函数有很强的一致性。
3) surge
涌浪
1.
Research on propagation and climb height of surge triggered by landslide in reservoir;
水库库岸滑坡涌浪的传播与爬高研究
2.
Explicit Formula for Calculating Surges in Throttled Surge Tank Following Load Rejection;
阻抗式调压室甩负荷涌浪计算显式公式
3.
Horizontal 2-D flow model with variable grid for simulating surges due to landslide in reservoirs;
可变网格下的水库滑坡涌浪数值模拟研究
4) surging
涌浪
5) swell pool
涌浪池
1.
The found of well-defined zones of swell dominance,termed "swell pool",located in the eastern areas of the Pacific are presented in this paper,by calculating the global distribution of swell index in 2000.
通过计算2000年涌浪指标(swell index)的全球分布,发现太平洋东边界赤道附近区域存在涌浪池。
6) surge forecasting
涌浪预测
参考词条
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。