1) forced oscillating cylinder
圆柱受迫振荡
2) forced oscillation
受迫振荡
1.
Numerical simulation for the forced oscillation of flow past a cylinder in a viscous two-layer fluid;
两层粘性流体中圆柱体受迫振荡数值模拟
2.
The process of self-oscillation and forced oscillation of a ventilated supercavitation is simulated by this method.
根据Logvinovich独立膨胀原理发展了一种用于计算非定常通气超空泡形态的计算方法,并运用该方法对通气超空泡自激振荡和受迫振荡过程进行了数值仿真研究。
3) forced vibration
受迫振荡
1.
Resonance ,as a kind of physics phenomenon,often takes place when the angular frequency of the driving force is equal to the "intrinsic" angular frequency of the dissipative system′s forced vibration.
该文研究了受迫振荡的耗散系统的相图变化,解释了动力学特征———共振。
4) oscillating cylinder
振荡圆柱
1.
Aiming at the problem of flow around oscillating cylinder concerned in engineering, a circular cylinder oscillating transversely in a uniform stream is simulated by solving the N-S equations with SIMPLE algorithm in the system of colocated grids and dynamic mesh simulating moving boundary of the cylinder.
针对工程中关心的振荡圆柱绕流问题,采用同位网格系统中的 SIMPLE算法求解 N S方程,以及动网格技术模拟圆柱的运动边界,对均匀来流中的横向振荡圆柱绕流场进行数值模拟,计算了振荡圆柱升力系数、阻力系数随时间的变化曲线,以及不同相位时的流线矢量图和涡量等值线分布图。
2.
Numerical simulation of oscillating cylinder in water at rest is done by RANS equation and dynamic mesh method.
通过直接求解原始变量法的NS方程并应用运动网格技术对静止水中的振荡圆柱粘流场进行了数值模拟,计算了KC数在4种流态区下的振荡圆柱流场并分析了对圆柱受力的影响。
5) forced electromagnetic oscillation
受迫电磁振荡
6) forced betatron oscillation
受迫自由振荡
补充资料：受迫振荡
受迫振荡
Forced oscillation
受迫振荡(foreed oseillation) 受迫振动是简谐振子或相当的力学系统在外界周期驱动力作用下产生的一种振动。受迫振动与自由振动相反，自由振动只是将系统自其平衡位置移开，然后释放所产生的振动。参阅“谐运动”(har-monie motion)、“机械振动”(meehanieal vibration)、“振荡”(oseillation)、“振动”(vibration)各条。 由于驱动力的作用，最初同时形成两种振动，一种是按自百振动频率振动的，另一种是按外加驱动力频率振动的。前者是所谓瞬态的，终将消失.而后者形成定常态值。阻尼小时，瞬态衰减得慢，达到定常态也慢;阻尼大，则可使瞬态很快衰减。参阅“胆尼”(damping)条。 设简谐振子的质量为m，刚度(恢复力与位移之比)为、，力阻(阻力与速度之比的负值)为R。振子的无阻尼的(即按R~o计算的)固有角频率为气=(s/，n)’2。 若作用的是幅值为F、角频率为。二2叮的正弦型驱动力，则当到达定常态后.速度幅值为 V=f/}2 1.(I)其中2是复数力阻抗，双竖线表示绝对值或大小。量Z依赖一J二，，，，R与s。参阅“力阻抗”(meehaniealimpedanee)条。 速度的最大幅值出现在aJ一。。时，即 V，，=F/R。(2)v与v.的比值仅通过变量 x一竺一竺(3) 山。口与频率相关。因此，速度幅响应.在2倍共振频率处的大小.与在1/2共振频率处相同(几何上是对称的)。同时.V与玖，的比值.又仅通过所谓品质因数 Q=。。，，，/R(4)与阻尼相关。用这些量表示的速度幅响应为 V/V，=(l+QZX二)’2，(5)而速度相对一于驱动力的相角沪为 沪=arera一1(一QX)。(6) (5)式表明，若Q很大，只有当X很小因而。与。。之差不大时.响应才是显著的。因此，高Q对应的共振峰频带窄。中心在。。的宽的共振峰频带，只有在低Q时才能得到。根据式(6)可知，速度将因频率低于、等于或高于共振频率而在相角上分别超前、同相或滞后于驱动力。参阅“共振(声学和力学)”〔resonanee(aeoust溉and meehanies月条。 在有些情况下，位移响应是有用的。位移幅值在零频率时是d。~F/s.因此在。二。。时.X=。.位移幅值正好大了Q倍。出现最大位移幅值时的角频率，即有阻尼系统的固存频率，略低于听。在O很大时.二者相差不大。平坦的位移响应出现于频率比共振频率低得多的地方。 【格林斯潘(M.Green印an)撰〕
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参考词条