1) ultracold Bose gas
超冷玻色气体
2) Bose gas
玻色气体
1.
Thermodynamic properties of a weakly interacting Bose gas in a weak magnetic field;
弱磁场中弱相互作用玻色气体的热力学性质
2.
The influence of weak interaction on thermodynamic properties and the stability of imperfect Bose gas;
相互作用对玻色气体热力学性质及稳定性的影响
3.
Vortex solution of weak interacting Bose gases;
弱相互作用玻色气体的涡旋解
3) q-Bose gas
q-玻色气体
1.
Basing on the Thomas-Fermi approximation or local density approximation(LDA) and the principle of the constancy of chemical potential in equilibrium,we calculate thermodynamic quantities of q-Bose gas,which include the critical temperature of BEC,the ground fraction of BEC,the total energy and the special heat of BEC.
基于Thomas-Fermi半经曲近似即局域密度近似和平衡态化学势为常数原理,计算了相对论q-玻色气体的热力学量,得到了玻色爱因斯坦凝聚的判据以及热容量跃变的判据,这不同于以往文献的理论结果。
4) Bose-condensed gas
玻色凝聚气体
1.
Relationship of the Gaussian width of Bose-condensed gas and the intensity of ID-optical lattices potential;
一维光晶格中玻色凝聚气体高斯宽度与光晶格势强度的关系
2.
Interference of Bose-condensed gas in a 1D optical lattice;
一维光晶格中玻色凝聚气体的干涉
3.
A solution to the ground and single vortex states of Bose-condensed gas in an axially symmetric harmonic trap;
轴对称谐振势阱中玻色凝聚气体基态和单涡旋态解
5) ideal Bose gas
理想玻色气体
1.
The general expressiones of energy and heat capacity of n-dimensional ideal Bose gas with differnet eneregy-momentum relations are obtained at temperature T>T C and T<T C .
给出了Ｔ＞ＴＣ和Ｔ＜ＴＣ情况下不同能谱的ｎ维简并理想玻色气体的内能及热容量的普遍表达式，应用于三维极端相对论理想玻色气体时则在Ｔ＝ＴＣ处热容量ＣＶ出现跃变，这与通常玻色气体的ＣＶ在ＴＣ处连续的结果不同。
6) generalized Bose gas
广义玻色气体
1.
By using the generalized Bose-Einstein distribution function,Bose-Einstein condensation of a generalized Bose gases trapped in a generic power-law potential in the two dimensional space is investigated.
应用广义玻色-爱因斯坦分布函数研究在幂函数外势中二维广义玻色气体的玻色-爱因斯坦凝聚(BEC),导出二维广义玻色气体的临界温度、基态粒子占据率和热容量等物理量的解析表达式,讨论了非广延参数q对玻色系统热统计性质的影响。
补充资料：冷中子和超冷中子
用温度作低能区中子能量范围划分的一种习惯说法。在媒质中,中子通过同原子核等粒子的碰撞,达到热平衡时,其能谱服从温度接近于媒质温度的麦克斯韦分布。因此,中子的能量也可以用温度来表示。如,室温(293.6K)热中子的最可几能量为0.0253eV。一般把能量低于 5×10-3eV的中子叫做"冷中子"。在冷中子中,能量在10-4eV(约1K)～10-7eV(约10-3K)的中子叫做甚冷中子,能量小于10-7eV 的中子叫做超冷中子。中子谱低能端能量分布可以用麦克斯韦分布近似,能量E<的中子份额只占千分之几（k为玻耳兹曼常数，T为绝对温度）。在一般的裂变反应堆中，冷中子占的份额不超过2％。
早在1947年，E.费密等就利用氧化铍晶体过滤反应堆中子的方法来获得冷中子。60年代以后，随着高通量反应堆的建立及有关技术的进步，甚冷中子和超冷中子的研究及其可能的应用受到了较大的注意。
冷中子能量低，其波动特性比热中子更明显。 5×10-3eV的中子德布罗意波波长约为0.4nm,10-4eV的中子波长约为2.9nm，10-7eV的中子波长约为90.4nm。冷中子的衍射特性用于线度同其波长相近的微观和亚微观结构研究上。例如冷中子小角散射可研究晶体缺陷和磁畴结构。除了凝聚态物理外，在化学和生物学上冷中子也是有用的工具。
目前冷中子装置大多建立在反应堆上。常常用一个放在反应堆活性区或反射层的"冷源"（充满液氢的容器）来获得较多的冷中子，然后用导管把它们从反应堆内引到较远的地方进行实验。冷中子波在一些媒质分界面上掠入射时具有全反射的特性，其临界角同中子能量及媒质成分有关。因此可以用一种弯曲度不太大的管子（称为中子导管）把它们传输到几十米远处而很少损失。冷中子的探测方法与热中子大体相同。
超冷中子在某些媒质分界面上，即使垂直入射也具有全反射特性（即临界角达到 90°），因此可以被贮存在特制的容器中（称为中子瓶）。中子瓶的实验装置已被初步研制成功，但贮存时间还小于预期值，其原因可能主要是容器内表面微量杂质的影响。超冷中子的速度小于4m/s，可以利用重力场和机械装置改变其能量。超冷中子还可以用磁场进行聚焦、加速或减速，因而也可被贮存在磁场中（磁中子贮存环），其优点是不受器壁的影响。
利用超冷中子及其贮存特性，有可能进行某些独特的精密实验。例如测定中子半衰期、测定中子电偶极矩以及检验电荷-宇称-时间 (CPT)守恒律的破坏问题等。
参考书目
L. Koester and A. Steyerl, Neutron Physics,Springer-Verlag, Heidelberg, 1977.
早在1947年，E.费密等就利用氧化铍晶体过滤反应堆中子的方法来获得冷中子。60年代以后，随着高通量反应堆的建立及有关技术的进步，甚冷中子和超冷中子的研究及其可能的应用受到了较大的注意。
冷中子能量低，其波动特性比热中子更明显。 5×10-3eV的中子德布罗意波波长约为0.4nm,10-4eV的中子波长约为2.9nm，10-7eV的中子波长约为90.4nm。冷中子的衍射特性用于线度同其波长相近的微观和亚微观结构研究上。例如冷中子小角散射可研究晶体缺陷和磁畴结构。除了凝聚态物理外，在化学和生物学上冷中子也是有用的工具。
目前冷中子装置大多建立在反应堆上。常常用一个放在反应堆活性区或反射层的"冷源"（充满液氢的容器）来获得较多的冷中子，然后用导管把它们从反应堆内引到较远的地方进行实验。冷中子波在一些媒质分界面上掠入射时具有全反射的特性，其临界角同中子能量及媒质成分有关。因此可以用一种弯曲度不太大的管子（称为中子导管）把它们传输到几十米远处而很少损失。冷中子的探测方法与热中子大体相同。
超冷中子在某些媒质分界面上，即使垂直入射也具有全反射特性（即临界角达到 90°），因此可以被贮存在特制的容器中（称为中子瓶）。中子瓶的实验装置已被初步研制成功，但贮存时间还小于预期值，其原因可能主要是容器内表面微量杂质的影响。超冷中子的速度小于4m/s，可以利用重力场和机械装置改变其能量。超冷中子还可以用磁场进行聚焦、加速或减速，因而也可被贮存在磁场中（磁中子贮存环），其优点是不受器壁的影响。
利用超冷中子及其贮存特性，有可能进行某些独特的精密实验。例如测定中子半衰期、测定中子电偶极矩以及检验电荷-宇称-时间 (CPT)守恒律的破坏问题等。
参考书目
L. Koester and A. Steyerl, Neutron Physics,Springer-Verlag, Heidelberg, 1977.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条