1) heat expansion of resonator
谐振腔热膨胀
1.
The away of frequency that aroused from the heat expansion of resonator,the changing of resonance frequency because the thickness of water film,errors from the part of frequency measuring are analyzed,and the compensation measure is introduced separately.
分析了谐振腔热膨胀引起的频率漂移、水膜厚度引起谐振频率的变化以及频率测量环节引起的测量误差,并分别介绍了相应的补偿措施。
2) cavity expansion
空腔膨胀
1.
Transformation of boundary conditions of cavity expansion in an elastic medium
弹性空腔膨胀中边界条件的转换方法
2.
Taking account of fracture of the back surface of target,the finite spherical cavity expansion approximation and the two-stage penetration model were modified to develop a new three-stage perforation model for moderately thick metallic plates struck by a rigid projectile.
基于不可压缩弹塑性材料有限球形空腔膨胀理论和等效拉伸应变断裂准则,得到弹头表面径向压力、开裂侵彻深度的解析解和弹头侵彻阻力的数值解,由Runge-Kutta法求解弹体运动微分方程,得到极限速度、剩余速度的数值解。
3.
A finite spherical cavity expansion approximation was proposed to simulate the loading on projectiles penetrating incompressible elastic-plastic media with finite dimensions.
考虑靶板背表面自由边界的影响,建立并求解不可压缩弹塑性材料有限球形空腔膨胀模型,得到弹头表面径向压力的解析解。
3) thermally insensitive ring cavity
环行热稳谐振腔
4) thermal lensing resonators
热透镜谐振腔
5) temperature expansion
温度膨胀，热膨胀
6) thermal expansion
热膨胀
1.
Effects of Heat Treatment Processes on the Thermal Expansion Behavior of Cu-Zn-Al Shape Memory Alloy;
热处理对CuZnAl形状记忆合金热膨胀特性的影响
2.
Discussion on lattice thermal expansion with nonharmonic effect;
非简谐效应下的晶格热膨胀的讨论
补充资料：材料热膨胀
材料热膨胀
thermal expansion of material
材料热膨胀比ermal expansion of material材料在一定的压力下，因温度变化而表现出尺寸变化的现象。在研究单摆的时间测量过程中，荷兰P.van穆申布鲁克(Musschenbrock)在1730年测量了几种用于单摆的金属材料的热膨胀。 为了对材料的热膨胀进行定量描述，定义了热膨胀系数。 _1，口V、_Qv一~补，、飞万万少尸二常致 犷份l式中av为体膨胀系数，V为体积，T为温度，尸为压力。对于线性或单向情况: _1，弘、山-一了一又-不万布夕尸=常数 JJ 01式中。为线膨胀系数，L为长度。热膨胀系数是一个二阶对称张量:Ql山吼兔处嘶飞兔飞式中a1，处，兔描述体积变化;山，兔，瀚描述形状变化。对于具有不同对称性的材料，这几个系数的情况不同，对各向同性材料价=a2二伪，其余3项为零。 当固体处于德拜温度以下时，a随温度变化很快。温度高于德拜温度时，Q近似于常数。一般材料在室温时，一有如下近似关系 Z二几〔1·十。(t一拓)〕民七中而为温度而时的长度，l为温度为t时的长度。 对于热膨胀系签玫的侧量方法的研究，开始于18世纪。主要方法为:(习力学方法，如顶杆法;②电学方法，如电容法、电撼专法;③光学方法，如干射法，衍射法;④X射线衍射余专。目前对线膨胀的测量灵敏度可达10一13。 关于固体热膨胀的微观理论，与晶格振动理论的发展密切相关。固体内原子的线性谐振不能引起体积的变化。热膨胀是由于热激发振动的非线性引起的。E.格临爱森(Gruneisen)生良早对热膨胀的理论进行了系统研究，他引户、了准简谐振动模型，指出膨胀系数和固体的定容比热成正比。在」低温下(小振幅振动)膨胀系数趋近于零。除了晶格非诣‘振动外，材料的电、磁作用，缺陷、相变等都与热膨上长性质有密切关系。所以对热膨胀的测量极大地增长了弓戈们对以上各领域的知识。 以上主要介绍了卜团体材料的热膨胀，对于气体及液体，其分子作用机制2乏数据表现的方式都与固体不同。 对于理想气体有 尸VR T一G式中尸为绝对压力，飞/为比体积，T为绝对温度，R为理想气体常数，‘为分子重量。体膨胀系数 1，口V、街=万7、石万布夕尸=常数 y门J工对理想气体av为l/T。真实气体由范德瓦耳斯(Vander Waals)方程描述。 对于液体，沂是压力和温度的函数。尽管Qv通常在大温度范围内被认为是常数(如液体膨胀温度计)，但有些变化需要考虑，如水在温度由oaC到4oC变化时收缩而在此之上膨胀。
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参考词条