1) optical fiber process tomography
光纤过程层析成像
2) optical fiber tomography
光纤层析成像
3) process tomography
过程层析成像
1.
Optical process tomography is the developing tomography technology,which is usually used in multiphase flow parameter measurement.
提出了一个用于两相流参数检测的红外激光过程层析成像原型系统,并对系统的结构、算法、性能以及特点进行了分析。
2.
The new generation of process parameters measuring technology--Process Tomography(PT) has come into the stage of industrial applications.
过程层析成像（Ｐｒｏｃｅｓｓ Ｔｏｍｏｇｒａｎｈｙ，简称ＰＴ）技术经过十多年的发展已逐步走向成熟，从实验室研究进入到工业应用研究阶段。
3.
The different configurations of process tomography (PT) sensors were simulated.
对过程层析成像传感器配置进行了模拟研究 ,分析了传感器尺寸、阵列间距和传感器扫描步进角度对重建图像质量的影响。
4) optical coherence tomography
光相干层析成像
1.
Speckle in optical coherence tomography;
光相干层析成像中的散斑
5) optical coherence tomography
光学层析成像
1.
The source is a pivotal technology to improve the resolution of the optical coherence tomography (OCT).
光源是提高光学层析成像(OCT)分辨率的一个关键技术。
6) optical tomography
光学层析成像
1.
Way are explored to improve the longitudinal and transverse resolutions of the optical tomography.
探索了提高目标物成像纵向、横向分辨率的途径,利用图像恢复的基本原理增强光学层析成像的图像,由模拟得到FSD(Fourier自去卷积)所必需的点扩展函数,然后进行图像重组和图像处理工作,使图像取得更好的锐化、去噪的效果。
2.
It is well known that optical tomography(OT) is an ill-posed problem and some proper a priori information is incorporated in order to decrease the ill-poseness.
光学层析成像是一个病态重建过程,为降低重建过程中的病态特性,需加入合适的先验信息。
3.
The reconstruction of optical tomography from measurement data is an ill-posed problem.
光学层析成像是一个病态重建问题,为克服重建过程的病态性,提出将多准则优化理论引入到图像重建中。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条