1) Fourier phase analysis
傅立叶相位分析法
1.
TheFourier phase analysis technique is proposed to address the problem of "sub-pixelmotion" which is met in deriving CMW from high temporal resolution images by themaximum correlation technique and t.
处理30分钟或1小时间隔的云图导风常用最大相关匹配法(简称相关法)，对于1分钟间隔的云图导风，使用相关法会产生“亚像素尺度问题”，而采用傅立叶相位分析法(文中简称傅氏法)能够避免这一问题，傅氏法能获得云块位移小于1个像素单位的风矢量信息。
2.
The Fourier phase analysis technique is proposed to address the problem of "sub-pixel motion" which is met in deriving CMW from high temporal resolution images by the maximum correlation technique.
对于1分钟间隔的云图导风,使用相关法会产生“亚像素尺度问题”,而采用傅立叶相位分析法能够避免这一问题,傅氏法能获得云块位移小于1个像素单位的风矢量信息,还能给出速度谱和方差。
3.
The article suggests a new technique for tracking cloud with combination of Fourier phase analysis and maximum correlation(TCFM) to improve the precision of cloud tracking in thirty-minute interval satellite images.
本文提出将最大相关法和傅立叶相位分析法相结合的卫星导风技术——TCFM,从而在最大相关法处理半小时间隔云图基础上有效地计算出亚象素尺度位移分量、提高示踪云追踪精度。
2) Fourier phase analysis technique
傅立叶相位分析技术
3) 1-D Fourier technique
一维傅立叶相位分析
5) Fourier analysis technique
傅立叶相位法
1.
In the second part, based on fluctuation theory and Fourier phrase analysis, the one-Dim Fourier analysis technique on cloud motion winds is deduced, and the error of the technique is analyzed.
本文由六章组成，第一章介绍云导风技术的研究进展和傅立叶导风技术的研究意义；第二章以波动理论和傅立叶变换为基础，对一维傅立叶相位导风技术进行理论推导和误差分析；第三章基于一维傅立叶相位法导风，给出二维傅立叶相位法导风的理论分析，并对该算法进行了改进，加入了快速傅立叶算法。
6) Fourier analytics
傅立叶分析法
1.
In comparison with Fourier analytics method the computational complexity has been evidently simplified.
和傅立叶分析法相比,计算量大幅减少。
补充资料：傅里叶级数与傅里叶积分
傅里叶级数与傅里叶积分
Fourier series and integrals
傅里叶级数与傅里叶积分(F ourierse-ries and integrals) 傅里叶级数与傅里叶积分是研究周期现象的数学工具，它在波(例如光波和声波)的运动、振动力学系统(例如振动的弦)和天体轨道理论中是必不可少的。傅里叶级数及下面将要讨论的有关论题，在其他数学分支中有着重要的应用，其中特别值得提出的是概率论和偏微分方程。这个课题本身所促成的一些学科在纯数学的研究中也占有突出的位置。 单实变量函数f有周斯T，如果对每个t，有f(t+T)一f(t)。具有给定周期T的函数的最简单例子是简谐函数，即形如f(t)=aneosn叫+占。sin明的函数，其中。2二T一’是基频，a。，b。是常数。傅里叶级数的应用，其基本思想是:任意满足相当宽的条件且周期为T的函数f能够表为如下式所示的一些纯简谐函数的叠加: f(‘)一艺(a。eosn。:+。。sinn。‘)，(1)或者利用复指数表为如f(‘)一艺c。e一(2)所示更为方便的形式。 假定式(2)逐项积分是合法的，则通过简单的计算表明，式‘一T一‘}f(t)。一‘”“dt(3)(积分区间可以是长为T的任意区间)成立。由此可诱导出傅里叶级数的正式定义。假设f是使得积分睽一f(‘’1“‘(4)存在且为有限的周期T的函数，由式(3)定义的系数{‘)是f的傅里叶系数，而式(2)中的级数是f的傅里叶级数。这些系数唯一地确定函数.即若对每一n有‘二一。，则f本质上是零函数。此外，还可以证明，许多对于函数的形式运算，施加到级数逐项进行仍是正确的。由此立即引出两个重要的问题。设s、(，)一名e，了一(5)是f的傅里叶级数的第N个部分和，第一个问题是当N趋于co时:斌t)是否收敛于f(t)?第二个问题是给定了一个序列(c。}，它是否为某一函数的傅里叶系数序列? 一个连续函数的傅里叶级数不一定处处收敛。如果t0是一给定点，sN(t。)趋于f(t。)的收敛性依赖于f(t)在t。的邻域内关于t的性态。然而，如果我们取平均的部分和a、一(N+1)一，习s，，(6)则对于连续的f，将一致地有如“f。仅仅知道傅里叶级数的普通收敛性，在应用上并不重要。由于计算上的目的.必须知道一些有关收敛速度的知识。下面的论述这个问题的定理的例子:假设}df/dt}(M处处成立，则有}，(，)一(‘)，、六M(N+1)一。 黎曼一勒贝格引理断言，若{c。}是一个可积函数的傅里叶系数序列，则当n~士二~时伽~。。但逆命题不真，即并非系数趋于零的所有三角级数艺二‘““(7)都是傅里叶级数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条