1) admissible phase space
允许相空间
1.
It is proved in the paper that the uniformly ultimate boundedness of solutionsimplies the existence of periodic solutions to functional differential equations with infinite delayin admissible phase space with fading memory.
本文证明了在具有衰减记忆的允许相空间中，无限时滞泛函微分方程的解的一致最终有界性蕴含了周期解的存在性。
3) phase tolerace
允许相差
4) Permissive extent
允许区间
5) permissible clearance
允许间隙
6) no short sale
不允许卖空
1.
It has been a very difficult problem to solve Markowitz model with no short sale in finance.
对不允许卖空情况下的Markowitz模型的求解 ,在金融学里面 ,一直是个很棘手的问题 。
2.
Under the condition of no short sale,a portfolio selection problem about a company with liabilities is discussed.
讨论在不允许卖空的限制条件下负债企业的组合投资问题,建立了最优组合投资的选择模型,给出了负债企业最优的投资策略以及投资的有效边界,重点研究了有效边界的静态性质,以及当企业的负债发生变化时有效边界和最优投资策略的动态性质。
补充资料：相空间
用广义坐标和广义动量联合表示的多维空间。N个自由度的完整系统有N个广义坐标q1，q2，...,qn和N个广义动量p1，p2,...,pn;用2N个变数(q1，q2，...，qn；p1,p2，...,pn)联合表示的空间称为该系统的相空间。一个力学系统在给定时刻的状态由相空间中的一点来表示，此点称为代表点。力学系统的运动可由代表点在相空间中随时间t描出的一根曲线来表示，此曲线称为相轨迹。初值条件取决于它在相空间中的起始点。对一个力学系统，一个始点只有一条相轨迹。完整系统的相轨迹的微分方程，就是正则方程，并可写成下列微分方程组：
对于正则方程的任何第一次积分，例如动量矩积分或能量积分,都表示2N维空间中的一个2N-1维超曲面。相轨迹是位于这些超曲面的相交空间中的一支曲线。
对于一个自由度的力学系统,q1和p1正好可用平面直角坐标系Oq1p1上的一点表示。这种图示法对于研究单自由度非线性振动和稳定性可起到形象化的作用，并对研究奇点的形式和分类起指导作用。力学中的奇点就是力学系统在相空间中的平衡点，即适合
(i=1,2,...,N)的点。如果力学系统是个保守系统，它的哈密顿函数为H(q，p)，则应用正则方程，上两式可改写为：
(i=1,2,...,N)。
(1)奇点的类型决定于它附近的相轨迹形状。对于一个自由度系统,相轨迹是平面曲线,奇点大致分为四种类型：焦点、结点、中心和鞍点（图1）。
例如，单摆以θ作为广义坐标（图2），其广义动量为：
，则哈密顿函数H可写为：
，
(2)式中E是哈密顿涵数的值。对于不同的E值，可作不同轨迹（图3）。
为求本例的奇点，可将式(2)的H代入式(1)，得：
和
，即sinθ＝0和pθ＝0。当θ＝±2nπ，pθ＝0时，奇点为涡点(或中心),如原点和B点；当θ＝±(2n+1)π,pθ＝0时，奇点为鞍点，如A，C等点。
参考书目
汪家訸编:《分析力学》,高等教育出版社,北京,1983。
L. Meirovitch, Methods of Analytical Dynamics McGraw-Hill, New York, 1970.
对于正则方程的任何第一次积分，例如动量矩积分或能量积分,都表示2N维空间中的一个2N-1维超曲面。相轨迹是位于这些超曲面的相交空间中的一支曲线。
对于一个自由度的力学系统,q1和p1正好可用平面直角坐标系Oq1p1上的一点表示。这种图示法对于研究单自由度非线性振动和稳定性可起到形象化的作用，并对研究奇点的形式和分类起指导作用。力学中的奇点就是力学系统在相空间中的平衡点，即适合
(i=1,2,...,N)的点。如果力学系统是个保守系统，它的哈密顿函数为H(q，p)，则应用正则方程，上两式可改写为：
(i=1,2,...,N)。
(1)奇点的类型决定于它附近的相轨迹形状。对于一个自由度系统,相轨迹是平面曲线,奇点大致分为四种类型：焦点、结点、中心和鞍点（图1）。
例如，单摆以θ作为广义坐标（图2），其广义动量为：
，则哈密顿函数H可写为：
，
(2)式中E是哈密顿涵数的值。对于不同的E值，可作不同轨迹（图3）。
为求本例的奇点，可将式(2)的H代入式(1)，得：
和
，即sinθ＝0和pθ＝0。当θ＝±2nπ，pθ＝0时，奇点为涡点(或中心),如原点和B点；当θ＝±(2n+1)π,pθ＝0时，奇点为鞍点，如A，C等点。
参考书目
汪家訸编:《分析力学》,高等教育出版社,北京,1983。
L. Meirovitch, Methods of Analytical Dynamics McGraw-Hill, New York, 1970.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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