2) relativistic constituent quark model
相对论性组分夸克模型
3) relativistic light front quark model
相对论性光前夸克模型
4) relativistic quark model
相对论夸克模型
1.
Variational calculus is performed to calculate the masses of heavy and light tetraquarks within the framework of the relativistic quark model.
考虑四夸克态是双夸克和双反夸克的束缚态,在一相对论夸克模型下利用变分法计算了轻重四夸克态的质量。
2.
A calculation for mass spectra and leptonic decay rates of heavy quakonia is given in a relativistic quark model,which includes full relativistic corrections to the quark-antiquark potential and the vector decay constants.
考虑相对论修正的夸克-反夸克势和相对论修正的矢量衰变常数,在相对论夸克模型下计算了重夸克偶素的质量谱和轻子衰变率,所得到的质量谱和轻子衰变率与实验上肯定的数据符合。
5) nonrelativistic constituent quark model
非相对论组分夸克模型
1.
In the presence of the π2(1 670),η2(1 870) and η2(1 645) being the members of the 11D2 meson nonet,based on the mass-squared matrix,the nonrelativistic constituent quark model and other phenomenological approach,the mass of the isodoublet K(1D2) is estimated with a good agreement,their average value is about 1 762.
在π2(1670),η2(1870)和η2(1645)属于11D2介子九重态的前提下,利用质量矩阵、非相对论组分夸克模型以及其他的唯象方法,自洽地给出同位旋二重态K(1D2)的质量,取其平均值约为1762。
2.
In the framework of the meson-meson mixing and the nonrelativistic constituent quark model, it is found that the K(~3P_1) - K(~P_1) mixing angle is about±59°.
在介子-介子混合以及非相对论组分夸克模型两种不同的理论框架下，我们唯象研究了K(~3P_1)和K(~1P_1)的混合，发现它们的混合角大约为±59°，进一步，我们在~3P_0介子衰变模型下给出了K_1(1270)和K_1(1400)的强子衰变宽度，同时我们也给出了关于这两个物理态在τ衰变中的产生比率，对比我们的理论预言和可得到的关于K_1(1270)和K_1(1400)的实验信息显示，目前的实验信息支持K(~3P_1)和K(~1P_1))的混合角为+59°。
6) Quark model
夸克模型
1.
Based on the quark model, the Q 2 evolution of the nucleon spin structure functions in the small Q 2 region is calculated.
利用夸克模型计算了核子的自旋相关结构函数随Q2 的依赖关系 。
2.
The energies of the low-lying isoscalar and isovector ud■ configurations with spin-parity J~P=0~+, 1~+,and 2~+ are calculated in the chiral SU(3) quark model and the extended chiral SU(3) quark model by using the variational method.
在手征SU(3)夸克模型和扩展的手征SU(3)夸克模型的框架下,用变分的方法系统地研究了同位旋为0、1,自旋宇称为0~+、1~+和2~+的ud■四夸克系统6个低组态的能量。
3.
We study the decay widths of the narrow resonances D*sj(2317) and Dsj(2460) in the chiral quark model, together with the well-known D* and D*s mesons.
用夸克模型结合Ds,D*s,讨论窄共振态D*sj(2317),Dsj(2460)。
补充资料：非相对论性量子理论
非相对论性量子理论
Nonrelativistic quantum theory
心位置及其自旋取向(即这里所用的多分量波函数)就足以描写每个基本粒子。 当更明显的复合系统在过程中并不改变内部结构时，也可以把它们当作粒子来处理。例如，在两个原子的慢碰撞中，作用于电子上的缓慢变化的势不会导致跃迁到新的组态，因而碰撞可以由解形式为方程(67)的相对运动方程来描写;在快碰撞中会出现电子跃迁，就必须用多电子薛定谬方程。同样，由于氖核是总角动量为1的中子一质子束缚态，在氛分子中(i)每个氖核可以当作自旋为l的基本粒子来处理;(ii)氖分子的波函数对于两个氖核的空间和自旋坐标的交换必须是对称的，这个交换包含两个中子和两个质子的接连的反对称交换。换言之(当它们可以当作粒子处理时)，氛核和其他整数自旋的复合系统都遵守玻色一爱因斯坦统计;半整数自旋的复合系统则遵守费米一狄拉克统计。 若组成多粒子系统的粒子可以用不重叠的波包表示，当波包中心运动的距离等于其宽度山时波包展开的量《山的话，则单个经典粒子的轨迹是可以分辨的。因此，在这些情况下，粒子不管是否是全同的都是实际上可分的经典粒子，并且预期玻色一爱因斯坦统计和费米一狄拉克统计都会变成经典的麦克斯韦一玻耳兹曼统计。大家熟知的经典统计适用于电子气的条件刀丙“(2、kT)一“心《l，意味着这样的波包可以构成;这里N是电子密度，k是玻耳兹曼常数，而了’是绝对温度。然而(与前面关于谐振子的讨论比较)，在分子的较低振动态，对振动着的核不能构成这样的波包，因此就不能不用量子统计，例如，在低温下氢分子(HZ)的比热就是如此。参阅“量子统计”(quantum statisties)条。 〔格朱艾(E.Gerjuoy)撰]地，可以推断出对任何这样的孤立系统，哈密顿算符H都必须与下述算符对易:(i)总角动量算符内二Pl+…+p二(ii)总角动量算符J;(iii)宇称算符p，它使每个粒子通过原点反射，即把r，变成一r、，…，rg变成一‘。关于进一步的知识参阅“宇称”(parity)、“对称性定律，，(symmetry law。)条。 因此，在量子力学中像在经典力学中一样，线动量和总角动量都是守恒的，即都是运动常数。由于对在x方向的无穷小位移。下式成立:}c(肠，几，tl)}“一幸，丁二(凡，几，犷‘·‘“，层，”·‘nZ音田:1 Sln 4三士;!V素“— h-音。亡1公2(59)价(x、+c，少1，之、，x:+。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条