1) diffraction wavefront aberration
衍射波像差
1.
An experimental and theoretical study on fabricating Pulse Compression Grating with large aperture and low diffraction wavefront aberration is presented in this paper.
从光栅的衍射波像差入手分析了其与两点光源的调节偏差的关系；用最小二乘法进行拟合得出各类初级像差项的系数，研究了各系数与调节偏差的关系；并分析了系统焦比对衍射波像差的影响。
2) diffraction aberration
衍射像差
1.
The diffraction aberration of focusing atom beam of metastable helium in laser standing wave is studied by using quantum mechanics.
用量子力学方法研究了一维激光驻波场对亚稳态氦原子束聚焦的衍射像差。
3) time-of-flight-diffraction technique
衍射波时差法
4) diffraction wavefront error
衍射波面误差
6) diffraction image
衍射图像
1.
Based on wavelet analysis, a kind of method is brought forward to improve the diffraction image processing precision of viscose filament diameter.
本文提出一种利用小波平滑去噪,改善粘胶长丝衍射图像处理精度的方法。
2.
This paper gives a solution to define the diffusion state of diffraction images edge, and presents two mathematical methods to calculate inspection results.
针对衍射图像边缘弥散状态不易切准的问题，运用光电积分的方法确定采集点，然后将二值化的数据通过计算机采用最小二乘法进行计算，从而保证了测量结果的正确
补充资料：电磁波的衍射
电磁波在传播过程中遇到障碍物或者透过屏幕上的小孔时，由于其波动性而不按直线传播的现象。孔或障碍物的线度越小，或波长越大，衍射现象越显著。研究衍射现象对于研究光和无线电波的传播十分重要。
在光学中处理衍射现象的基本原则是惠更斯－菲涅耳原理，它指出波面上每一点都可看作次级波源，将它们所发射出的子波叠加后就得到向?按サ牟ǎ嗽砜捎?麦克斯韦方程组出发从理论上予以说明。
对于以一定频率作正弦振荡的所谓定态电磁波而言，电磁场的任一直角分量ψ满足亥姆霍兹方程
墷2ψ+k2ψ=0，
式中波数，ω为角频率，μ 和ε分别为介质的磁导率和介电常数。在孔或障碍物的线度比波长大得多时，可以忽略电磁场的矢量性，把波场看作一个标量场，用边界上的ψ和值表示界面内的ψ，这就是标量衍射理论。可用格林公式和格林函数方法将ψ(x)和边界上的值联系起来,结果为
式中S是区域V的边界，n是在面元dS′处指向区域V内的单位法线矢量,r是从面元dS′处指向区域V内任一点x处的矢径。上式称为基尔霍夫公式,它是惠更斯-菲涅耳原理的数学表示。曲面S上每一面元dS′都可以看作次级波源，表示由dS′向V内x点传播的波，波源的强度由dS′处ψ和的值确定。为了应用基尔霍夫公式，必须对曲面上ψ和的值作某种近似假定。设无穷大平面衍射屏中部有一小孔，V为屏右边空间，其界面S包括三个部分，即孔面S0，衍射屏右侧的屏面S1和无穷大半球面S2，除了在无穷大半球面S2上外，基尔霍夫提出下列近似
(1)在屏面S1上，；
(2)在孔面S0上,ψ与等于原来入射波的值。在经典光学里，标准的衍射计算都以基尔霍夫近似为根据，需要指出的是，在离衍射屏边缘的距离可以和波长相比拟的那些地方，基尔霍夫近似不适用，这时需要考虑衍射屏材料的影响。
衍射系统由波源、衍射屏和接收器组成。按照三者相互间距离的大小，通常将衍射分为两类。一类是波源和接收器(或两者之一)距离衍射屏有限远，称为菲涅耳衍射。另一类是波源和接收器都距离衍射屏无限远，这类衍射称为夫琅和费衍射。从傅里叶变换光学的观点看来，夫琅和费衍射装置就是傅里叶频谱分析器,例如,由基尔霍夫公式用基尔霍夫近似求得的矩孔（边长为a和b,a、bλ）的夫琅和费衍射强度分布为,
式中α和β分别为衍射波偏离yz面和xz面（入射波沿z轴方向）的角度。α=β=0时衍射波的强度I=I0,这是零级衍射斑的中心。零级衍射斑集中了绝大部分光能，其角宽度由kaα=±π和kbβ=±π定出,数值为和。由此可见，对夫琅和费衍射而言,如d为孔的线度，则衍射波的能量绝大部分集中在 的区域内。在光的矩孔衍射情况下，实验测得的衍射图与计算结果相符，这说明标量衍射理论和基尔霍夫近似是实际情形的很好近似。
一般说来，在光学范围内，标量衍射理论给出的结果已相当精确，但是在微波通过裂缝的衍射问题中，由于涉及到较大的波长,因而具有较大的衍射角,这时标量衍射理论不再是很好的近似，必须考虑电磁场的矢量特征,也就是说，必须从电磁场矢量方程出发,导出矢量场的衍射公式，再用这种公式来处理衍射问题。由此建立起来的衍射理论称为矢量衍射理论，对于带某些孔的理想导电平面屏，矢量衍射理论给出的衍射电场为
式中积分只遍历屏上的孔，E 是孔内的总切向电场。
在光学中处理衍射现象的基本原则是惠更斯－菲涅耳原理，它指出波面上每一点都可看作次级波源，将它们所发射出的子波叠加后就得到向?按サ牟ǎ嗽砜捎?麦克斯韦方程组出发从理论上予以说明。
对于以一定频率作正弦振荡的所谓定态电磁波而言，电磁场的任一直角分量ψ满足亥姆霍兹方程
墷2ψ+k2ψ=0，
式中波数，ω为角频率，μ 和ε分别为介质的磁导率和介电常数。在孔或障碍物的线度比波长大得多时，可以忽略电磁场的矢量性，把波场看作一个标量场，用边界上的ψ和值表示界面内的ψ，这就是标量衍射理论。可用格林公式和格林函数方法将ψ(x)和边界上的值联系起来,结果为
式中S是区域V的边界，n是在面元dS′处指向区域V内的单位法线矢量,r是从面元dS′处指向区域V内任一点x处的矢径。上式称为基尔霍夫公式,它是惠更斯-菲涅耳原理的数学表示。曲面S上每一面元dS′都可以看作次级波源，表示由dS′向V内x点传播的波，波源的强度由dS′处ψ和的值确定。为了应用基尔霍夫公式，必须对曲面上ψ和的值作某种近似假定。设无穷大平面衍射屏中部有一小孔，V为屏右边空间，其界面S包括三个部分，即孔面S0，衍射屏右侧的屏面S1和无穷大半球面S2，除了在无穷大半球面S2上外，基尔霍夫提出下列近似
(1)在屏面S1上，；
(2)在孔面S0上,ψ与等于原来入射波的值。在经典光学里，标准的衍射计算都以基尔霍夫近似为根据，需要指出的是，在离衍射屏边缘的距离可以和波长相比拟的那些地方，基尔霍夫近似不适用，这时需要考虑衍射屏材料的影响。
衍射系统由波源、衍射屏和接收器组成。按照三者相互间距离的大小，通常将衍射分为两类。一类是波源和接收器(或两者之一)距离衍射屏有限远，称为菲涅耳衍射。另一类是波源和接收器都距离衍射屏无限远，这类衍射称为夫琅和费衍射。从傅里叶变换光学的观点看来，夫琅和费衍射装置就是傅里叶频谱分析器,例如,由基尔霍夫公式用基尔霍夫近似求得的矩孔（边长为a和b,a、bλ）的夫琅和费衍射强度分布为,
式中α和β分别为衍射波偏离yz面和xz面（入射波沿z轴方向）的角度。α=β=0时衍射波的强度I=I0,这是零级衍射斑的中心。零级衍射斑集中了绝大部分光能，其角宽度由kaα=±π和kbβ=±π定出,数值为和。由此可见，对夫琅和费衍射而言,如d为孔的线度，则衍射波的能量绝大部分集中在 的区域内。在光的矩孔衍射情况下，实验测得的衍射图与计算结果相符，这说明标量衍射理论和基尔霍夫近似是实际情形的很好近似。
一般说来，在光学范围内，标量衍射理论给出的结果已相当精确，但是在微波通过裂缝的衍射问题中，由于涉及到较大的波长,因而具有较大的衍射角,这时标量衍射理论不再是很好的近似，必须考虑电磁场的矢量特征,也就是说，必须从电磁场矢量方程出发,导出矢量场的衍射公式，再用这种公式来处理衍射问题。由此建立起来的衍射理论称为矢量衍射理论，对于带某些孔的理想导电平面屏，矢量衍射理论给出的衍射电场为
式中积分只遍历屏上的孔，E 是孔内的总切向电场。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条