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词典 -> 磁场积分方程(MFIE)
1) Magnetic Field Integral Equation (MFIE)
磁场积分方程(MFIE)
2) electromagnetic integral equations
电磁场积分方程
1.
A method to achieve the sparsification of the impedance matrix is proposed when the higher order hierarchical vector basis functions and the maximally orthogonalized higher order vector basis functions are applied to electromagnetic integral equations.
将高阶叠层矢量基函数及最大正交高阶矢量基函数应用于电磁场积分方程方法,提出将阻抗矩阵按稀疏阵处理的方法。
3) magnetic field integral equation
磁场积分方程
1.
The fast MOM solution of the magnetic field integral equation by using the wavelet transform;
矩量法结合小波变换快速求解磁场积分方程
2.
A magnetic field integral equation is derived, and the result obtained is better in coincidence as compared with the measured or other computed result.
导出了磁场积分方程数值计算公式,所得时域散射远场与实测或其它方法计算结果相比,吻合较好。
4) time-domain electromagnetic integral equations
时域电磁场积分方程
1.
The near orthogonal hierarchical vector basis functions are used for solving three-dimensional time-domain electromagnetic integral equations(TDIE) of the metallic object.
本文将准正交高阶叠层矢量基函数用于时域电磁场积分方程(TDIE),求解了三维金属目标的时域电磁散射问题。
5) time domain magnetic field Integral equation
时域磁场积分方程
6) differential field integral equation method
差场积分方程法
1.
Improved
differential field integral equation method;
磁场计算差场积分方程法的改进
补充资料:磁场中的能隙方程(energygapequationsinmagneticfield)
磁场中的能隙方程(energygapequationsinmagneticfield)
在有磁场存在时,能隙Δ是一个与位置r,磁场`bb{H}=\frac{1}{\mu_0}\nabla\timesbb{A}`和温度T有关的复函数。在BCS理论基础上,戈尔柯夫(Gorkov)用格林函数方法给出在T→Tc时的各向同性超导体的能隙方程。徐龙道、束正煌和王思慧在Δ/πkBT<1的扩散温度区域给出了完整而具体的超导态自由能表式,并用电子有效质量近似给出了各向异性超导体的完整能隙方程:
$sum_{\mu=1}^3\frac{1}{2m_\mu^\**}(-i\hbar\nabla_\mu-e^\**A_\mu)^2\Delta(bb{r})$
$ \frac{8(\pik_BT)^2N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}(ln\frac{T}{T_c})\Delta(bb{r})$
$ sum_{n=2}^oo(-1)^n\frac{2^5n(2n-3)!!}{(2n)!!}$
$*\frac{\zeta(2n-1)N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}\frac{1}{(\pik_BT)^{2n-4}}$
$\times(1-\frac{1}{2^{2n-1}})|\Delta(bb{r})|^{2n-2}\Delta(bb{r})=0$(1)
$j_\mu=\frac{1}{\mu_0}(\nabla\times\nabla\timesbb{A})\mu$
$=-\frac{7\zeta(3)n_s^\**(0)}{8(\pik_BT)^2}$
$*{\frac{i\hbare^\**}{2m_\mu^\**}[\Delta^\**(bb{r})\nabla_\mu\Delta(bb{r})$
$-\Delta(bb{r})\nabla_\mu\Delta^\**(bb{r})]$
$ \frac{e^{\**^2}}{m_\mu^\**}|\Delta(bb{r})|^2A\mu}$(2)
上二式是联立方程式,式中ζ(2n-1)是RiemannZeta函数,ns*(0)和e*是库珀电子对在T=0K时的数密度和电荷,jμ和mμ*是平行主轴μ的超导电流密度和库珀对有效质量,μ0,kB和$\hbar$分别是真空磁导率,玻尔兹曼常数和除以2π的普朗克常数,N(0)是T=0K时的态密度。当m1*=m2*=m3*时就过渡到各向同性超导体的能隙方程,又若第一方程式只取至n=2为止,并在πkBT中近似令T=Tc,则联立方程又过渡到T→Tc时的各向同性的戈尔柯夫能隙方程的形式。方程(1),(2)的各向异性体现在各向异性的mμ*上。
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