1) coupled-forced vibration
耦合强迫振动
1.
The dynamic mesh technology of CFD is used to simulate the coupled-forced vibration and detached-forced vibration of the segmental model, and 2-D segmental model’s eight flutter derivatives and 3-D segmental model’s eighteen flutter derivatives are identified thr.
文中提出了一种新的节段模型颤振导数识别方法—耦合强迫振动识别法,并采用CFD的动网格技术来仿真机翼节段模型的分状态强迫振动和耦合强迫振动,通过数值计算节段模型上的颤振自激力,成功的识别出二自由度机翼节段模型的八个颤振导数和三自由度机翼节段模型的十八个颤振导数,并分析了强迫振动识别法中的振幅、频率以及空气粘性等因素对颤振导数识别结果的影响。
3) forced oscillation
强迫振动
1.
Identification of aerodynamic derivatives for bridge sections by forced oscillation method;
强迫振动法提取桥梁气动导数研究
2.
Forced oscillations of Parabolic Differential Equations with deviating Arguments;
具有偏差变元的抛物型微分方程解的强迫振动
3.
In this paper, the forced oscillation of certain systems of nonlinear neutral impulsive partial deferential equations with delays is studied.
研究了一类非线性中立型时滞脉冲偏微分方程系统解的强迫振动性,在给定的边界条件下得到了系统解强迫振动的若干判别准则,推广了已知的结果。
5) forced vibration
强迫振动
1.
Brief analysis of reason of forced vibration during machining and the solution to weaken it;
简析机械加工中强迫振动产生的原因及减少途径
2.
Study on forced vibration model test of spring supported half speed 1000MW turbo-generator foundation at nuclear power plant;
核电站1000MW半速汽轮发电机组弹簧隔振基础强迫振动模型试验
3.
Analysis of the forced vibration of the beam bridge under the load of moving vehicles;
移动车辆荷载作用下梁桥的强迫振动分析
6) baroclinic coupling forces between dynamic and thermodynamic fields
斜压热动力耦合强迫
1.
By using of NCEP/NCAR reanalysis data and surface observation precipitation data, thermodynamic features of the rainfall during 2—8 September 2004 is analyzed and the occurrence and maintenance of heavy rain excited by barotropic non-equilibrium force and baroclinic coupling forces between dynamic and thermodynamic fields is diagnosed.
利用NCEP/NCAR再分析资料,结合地面降水观测资料,对2004年9月2-8日川渝大暴雨过程中的动、热力条件特征等进行天气学分析,并对大气正压非平衡强迫、斜压热动力耦合强迫在暴雨发生发展维持过程中的作用进行动力诊断。
补充资料：强迫振动
强迫振动
forced ostiDations
强迫振动，.侧纽倪d山痴.;~y袱解皿“e劝邢血，皿，l 在某一物质系统中由于随时间变化的外力影响而发生的振动.在线性耗散系统(d如币ati化s岁把m)中，在按调和规律变化的外力作用下发生的强迫振动的频率就是外力的频率.强迫振动的振幅，由外力的参数(振幅、频率)和在其中发生振动的介质的阻尼系数来决定.如果外力的频率接近于系统的一个本征振动(。今泊倪凶血山n)的频率，那么强迫振动的振幅可以具有相当大的值，并且介质的阻尼越小，振幅越大.如果介质的阻尼为零，而外力的频率等于系统的一个本征振动频率，那么强迫振动的振幅无限增加，且随时间线性地变化.这种效应称为共振(n沼佣an沈). 如果外力包含在物质系统中，那么既可发生强迫振动又可发生本征振动.在耗散系统中本征振动是衰减的，在系统中只保持强迫振动(穆宇林夺(stab泣ingstate)).向稳定状态过渡的条件称为瞬变条件(。丑璐七爪conditions)介质的阻尼越大，瞬变状态持续的时间越短.如果外力是时间的周期函数(周期为T二2川P)，它可以表示为Founer级数，那么在线性系统中发生的强迫振动是频率为。P(n“1，2，…)的谐波之和.这些谐波的振幅随n的增加而减小，但不是一致地减小.实际上，通常只取有限个谐波. 如果对于某个n值，频率np接近于系统的一个本征频率，那么强迫振动的这个谐波的振幅可能相当大，当不存在介质的阻尼时，它将无限增加.例如，对于单自由度耗散系统，其运动方程具有下列形式: 父+Zh“+k，x一、菩H·sin(”“十‘·)，其中h，犷，H，，p，戊是常系数，强迫振动将服从规律 吞H_x一户!不了不寿育丙7~sm(nPt+“一，，)，其中下，=二枷[ZhoP/(k，一n，扩)1.如果h“0(无阻尼介质)，sP=k，则有 x_于(!)一兰~‘。。。+、、- ”司‘一n一P-- H.t 一谕翎(’Pt+6s)，其中求和号的上角(s)表示在求和时不计对应n=s的一项. 当存在非周期外力时，系统中产生的强迫振动也是非周期的.当调和外力作用于非线性耗散系统时，强迫振动的频率可以是外力的频率，也可以是它的整数倍(下调和振动(sub抽叮阳苗c佣司血石。粥). 在受调和外力的作用的自振系统(见自振动(auto-洗dlhtion))中，将产生拟周期状态(q“始l一详该浦csta-馏);其特征是既存在频率接近于自振动频率的周期振动，又存在频率等于外力频率的强迫振动.如果外力的频率接近于自振动频率，则系统只发生具有外力频率的振动.这种效应称为强迫同步(化m幻s班1c加旧-垃口如n)(俘攀(caP‘”·
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参考词条