1) Fiber orientation distribution function
纤维取向分布函数
2) 3-D ODF
三维取向分布函数
3) fiber orientation distribution
纤维取向分布
1.
The behavior of backscattering of light from nonwoven fabric is mainly dependent upon the physical properties of fibers, the fiber orientation distribution and the area density of nonwoven fabric.
通过对平行纤维束光散射特征的研究 ,本文给出了纤维取向分布与非织造布光散射强度分布之间的关系以及非织造布面密度与光后向散射强度之间的经验关系。
4) orientation distribution function
取向分布函数
1.
Application of orientation distribution function(ODF)in materials simulation;
取向分布函数(ODF)在材料织构研究中的应用
2.
Electron backscatter diffraction determination of orientation distribution function of microtexture;
显微织构取向分布函数的电子背散射衍射测定
3.
Simulation of polycrystalline material microstructures and calculation of its orientation distribution function
多晶体材料微结构的仿真与取向分布函数计算
5) orientation distribution function(ODF)
取向分布函数
1.
The collection method of original data,the analysis principle and the figures explanation about orientation distribution function(ODF) were introduced from application point of view.
从应用角度介绍了取向分布函数(ODF)分析的原始数据采集方法、分析原理和图谱解释方法。
2.
The effect of heat treatment between the rolling on rolling textures about Al-Mg-Si-Cu based alloy sheets was investigated by means of the orientation distribution function(ODF).
采用晶体取向分布函数(ODF)法研究了轧间热处理对Al-Mg-Si-Cu基合金板材轧制织构的影响。
6) orientation distribution function (ODF)
取向分布函数
1.
The magnetic anisotropy of polycrystalline materials can be predicted by averaging the properties of monocrystals weighted by using orientation distribution function (ODF).
利用多晶材料织构取向分布函数(ODF)对单晶性质进行加权平均可有效预估其宏观磁性各向异性。
补充资料：取向分布函数
取向分布函数
orientation distribution function
采用，从事织构研究者广泛采用了级数展开法，其中邦格的计算方法得到了广泛应用。 按照邦格的求解方法， 。口11 f(g)一艺名艺俨T尸(g)(8) l=0价~一1，二一I式中〔了月为该级数的瑞项系数;Tr.(g)为广义球谐函数，且 T严(g)=砂’乓Pr”(eos踌)e‘叭(9)式中尸尸(cos刃为广义缔合勒让德多项式。 。JI ph(，)一习艺F，(h)幻(，)(10) l=0凡-一l式中刃(h)为该级数的l，项系数;Kr(刃为球谐函数，且 习(夕)一(z二)一含户了(eosa)e邮(11)式中开(cosa)为缔合勒让德多项式。 根据勒让德加法定理及球函数的正交性，可求得 _，、石4二__._，、 月‘h，一应，乏六丁印K厂“h)“2)式中尺广”(h)为球谐函数， 犬;二(;)=(2，)一合孙(eos6h)e一吹(15)式中孙(cos氏)为缔合勒让德多项式;氏、人分别为h在坐标C中的球极角和幅角。 因此，根据极图中的极密度尸h(刃按式(10)可求得月(h)，然后按式(12)求得C梦月，最后按式(8)求得f(g)。 从不完整极图求解ODF用级数展开法求算f(g)的方法需要大量的极图。若展开项数l一22时，需45张极图。但是，若考虑了样品及晶体的对称性后，所需极图数可大大减少。如对立方晶系而言，考虑计算精度后，一般采用4张不完整极图。然而完整极图的获得并非容易之事，如何从不完整极图求算ODF也是引人关注的一个研究课题。邦格的最小二乘法、莫里斯(P.R.Morris)的分组解法、科恩(R.Kern)的条件归一法，冯豪特(P .von Houtte)的叠代法等都是在某些条件下以不完整极图计算ODF的方法。 用级数展开法求算ODF受到弗里德尔(Friedel)定律的影响。该定律指出，不论被测试样的晶体结构是否具有反演中心，晶面(hkl)和仄石劝的衍射强度值均相等。据此，由实测极图数据按级数展开法求算的ODF中只含有偶数项，不含奇数项。只有偶数项的ODF称为不完全ODF或简化01〕F或实验ODF。含有奇、偶数之和的ODF称为完整ODF或真ODF。ODF中由于缺少奇数项，不仅取向密度值变化了，而且假织构组分也可能出现。ODF的这种失真现象称为鬼峰(交host)。为了添补奇数项，邦格采用了反常散射法、零区法、单晶衍射法，波斯皮希(J .Pospiech)和吕克(K，L讹ke)采用了织构组分高斯函数拟合法。这些方法各自只能在某种情况下有效地求算完整的f(g)。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条