1) the theory of crystal diffraction
晶体衍射理论
4) diffraction theory
衍射理论
1.
This paper aims at proving the feasibility of microinter diameter measurement through the analysis of laser diffraction theory.
分析了激光衍射理论在微内径测量上是可行的,并以此为指导研制可实际测量的激光微内径测试仪,通过实验测量的数据并对其进行精度分析,证明设计方案及原理是可行的。
2.
And,using the planar hologram diffraction theory,the coupled wave equations of the volumetric hologram grating diffraction have been derived and the diffraction efficiencies obtained.
将体全息光栅视为许多平面全息光栅的集合,利用平面全息衍射理论导出体全息光栅衍射的耦合波方程,并得到其衍射效
3.
The propagation properties of the bottle beam were described based on geometrical optical theory,interferential theory and diffraction theory.
分析几何光学理论、干涉理论和衍射理论对局域空心光束传输特性的描述。
5) diffraction crystallography
衍射晶体学
6) crystallorgrm
晶体衍射图
补充资料：晶体X射线衍射
X 射线通过晶体时产生强度随方向而变的散射效应，其强度变化是由于次生电磁波互相叠加和干涉而造成的。
简史 德国物理学家 M.von劳厄于1912年发现上述现象，他设想，如能找到一种波长为 10-8厘米的电磁波，让它通过晶体，必能发生衍射现象，能提供晶体内原子排布的信息。那时曾有些人为验证 X射线是电磁波而采用普通光栅作衍射实验而屡遭失败。由此劳厄想到,X射线是一种波长比可见光短得多的电磁波，它可能是晶体衍射的合适射线。通过实验，劳埃和助手们证实了他们的设想，他因此获得1914年的诺贝尔物理学奖。
散射 X射线是一种波长很短（约为10-8厘米）的电磁波，当它作用到物质上时，使物质的原子中的电子在其电磁场的作用下发生振动，而这些周期振动的电子随即向周围空间发出电磁波，即次生X射线,从而引起散射。原子序数大的原子具有较多的电子,其散射能力较强。原子散射能力的大小与散射方向有关，在入射线的方向上，原子的散射能力最强，随着角度的增大，逐渐减弱。通常，一种原子的散射能力用原子散射因子f表示。X射线衍射的原子散射因子fX与原子序数Z 成正比, 散射强度则与Z2成正比。
反常散射 在一般情况下,入射的X射线的频率高于原子的吸收边（见X射线荧光光谱分析法），电子在原子中的束缚能比X射线光子的能量小,这时的电子可看成自由电子，由此产生的散射称正常散射，原子散射因子用f0表示。若考虑原子中的电子实际上是受束缚的，则其散射能力应有校正而需要考虑反常散射效应，其相应原子散射因子可用下式表示：
式中Δf′和Δf″分别为反常散射的实数和虚数校正项,其数值与所用 X射线的波长有关。当原子的某一个吸收边与入射X射线的波长相近时，Δf′和Δf″的数值最大。反常散射可用于测定分子的绝对构型，现在已发展成为晶体结构分析的重要方法之一。
劳厄方程 劳厄提出的描述晶体X射线衍射的基本条件的一组方程式，常用于晶体结构的研究中。劳厄方程的向量表达式如下：
式中a、b、c为决定三维点阵结构的三个基本向量,s0和s分别为入射线和衍射线方向的单位向量，h、k、l是三个正整数，通常称衍射指数。λ是X射线的波长。劳厄方程也可用标量的形式表达：
式中α0、β0、γ0和α、β、γ分别为入射线及衍射线与晶胞的三根轴a、b、c的夹角。
布喇格方程 英国物理学家W.L.布喇格于1913年提出的一个比较直观的 X射线衍射方程式。布喇格把晶体的点阵结构看成许许多多相互平行的"面网"（简称晶面）。由相邻两个面网所反射的X射线,只有当其光程差是 X射线波长的整倍数时才互相增强。由附图可以看出，相邻两个面网所反射的X射线,其光程差为：
式中d为相邻两个面网的距离；θ为入射线或反射线与晶面的交角。因此，衍射的必要条件是：
式中n为1，2，3，...等正整数。此式就是著名的布喇格方程。布喇格方程与劳厄方程尽管表达的方式不同，但其基本原理的实质是相同的。
参考书目
W. L. Bragg,The Development of X-Ray Analysis,Bell, London, 1975.
简史 德国物理学家 M.von劳厄于1912年发现上述现象，他设想，如能找到一种波长为 10-8厘米的电磁波，让它通过晶体，必能发生衍射现象，能提供晶体内原子排布的信息。那时曾有些人为验证 X射线是电磁波而采用普通光栅作衍射实验而屡遭失败。由此劳厄想到,X射线是一种波长比可见光短得多的电磁波，它可能是晶体衍射的合适射线。通过实验，劳埃和助手们证实了他们的设想，他因此获得1914年的诺贝尔物理学奖。
散射 X射线是一种波长很短（约为10-8厘米）的电磁波，当它作用到物质上时，使物质的原子中的电子在其电磁场的作用下发生振动，而这些周期振动的电子随即向周围空间发出电磁波，即次生X射线,从而引起散射。原子序数大的原子具有较多的电子,其散射能力较强。原子散射能力的大小与散射方向有关，在入射线的方向上，原子的散射能力最强，随着角度的增大，逐渐减弱。通常，一种原子的散射能力用原子散射因子f表示。X射线衍射的原子散射因子fX与原子序数Z 成正比, 散射强度则与Z2成正比。
反常散射 在一般情况下,入射的X射线的频率高于原子的吸收边（见X射线荧光光谱分析法），电子在原子中的束缚能比X射线光子的能量小,这时的电子可看成自由电子，由此产生的散射称正常散射，原子散射因子用f0表示。若考虑原子中的电子实际上是受束缚的，则其散射能力应有校正而需要考虑反常散射效应，其相应原子散射因子可用下式表示：
式中Δf′和Δf″分别为反常散射的实数和虚数校正项,其数值与所用 X射线的波长有关。当原子的某一个吸收边与入射X射线的波长相近时，Δf′和Δf″的数值最大。反常散射可用于测定分子的绝对构型，现在已发展成为晶体结构分析的重要方法之一。
劳厄方程 劳厄提出的描述晶体X射线衍射的基本条件的一组方程式，常用于晶体结构的研究中。劳厄方程的向量表达式如下：
式中a、b、c为决定三维点阵结构的三个基本向量,s0和s分别为入射线和衍射线方向的单位向量，h、k、l是三个正整数，通常称衍射指数。λ是X射线的波长。劳厄方程也可用标量的形式表达：
式中α0、β0、γ0和α、β、γ分别为入射线及衍射线与晶胞的三根轴a、b、c的夹角。
布喇格方程 英国物理学家W.L.布喇格于1913年提出的一个比较直观的 X射线衍射方程式。布喇格把晶体的点阵结构看成许许多多相互平行的"面网"（简称晶面）。由相邻两个面网所反射的X射线,只有当其光程差是 X射线波长的整倍数时才互相增强。由附图可以看出，相邻两个面网所反射的X射线,其光程差为：
式中d为相邻两个面网的距离；θ为入射线或反射线与晶面的交角。因此，衍射的必要条件是：
式中n为1，2，3，...等正整数。此式就是著名的布喇格方程。布喇格方程与劳厄方程尽管表达的方式不同，但其基本原理的实质是相同的。
参考书目
W. L. Bragg,The Development of X-Ray Analysis,Bell, London, 1975.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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