1) transient heat conduction
非稳态热传导
1.
The integral equation,boundary integral equation and their discrete equations for transient heat conduction are developed by using time independent foundamental solutions and variable seperating methods.
采用与时间无关的基本解和分离变量法，建立了非稳态热传导问题的积分方程、边界积分方程及它们的离散型方程。
2) varied heat quantity conductive equation
非稳态热传导方程
1.
The varied heat quantity conductive equation is used.
针对精密控温箱内腔温度难以达到稳定的问题,提出利用Laplace方程对精密控温箱绝热层与均温层的厚度比进行理论研究,结合非稳态热传导方程,求解得到:当绝热层与均温层的厚度比近似为1:1时,精密控温箱内腔温度的稳定性最好。
3) One-dimen instability-heat-ransfer
一维非稳态热传导
4) unsteady heat conduction
非稳态导热
1.
A two-dimensional unsteady heat conduction mathematical model is presented.
本文通过建立二维非稳态导热的数学模型 ,模拟了瞬态热流计测量低温金属表面与高温流体换热时影响测量精度的五种主要因素。
2.
A problem about one dimensional unsteady heat conduction is numerically studied with different space and time steps,and three different finite difference schemes.
以一个一维非稳态导热问题为例 ,研究了不同的步长和差分格式对计算结果的影响。
5) unsteady heat transfer
非稳态导热
1.
The study on numerical simulation of one-dimensional unsteady heat transfer has been made with the method of using simple harmonic to treat the periodically variational boundary conditions,and two calculating examples of the heat transfer process in the wall of periodic kiln has also been given.
本文采用简谐波处理周期性变化边界条件的方法，探讨了一维非稳态导热问题的数值计算问题，并给出了两种间歇窑窑墙传热过程的计算示例；计算结果表明，对周期性变化的传热过程，采用这种数值分析方法是适宜的。
6) transient heat transfer
非稳态导热
1.
During the cryogenic grinding process of scrap tire peels, transient heat transfer happens in the vortex mill and the cynclone.
玻璃化状态下胎面胶粒和胶粉非稳态导热的分析与计算梁世彬，方曜奇，刘润杰，朱彻（大连理工大学气液制冷研究推广中心大连１１６０１２）关键词胎面胶粒，非稳态导热，玻璃化温度１前言废旧轮胎的回收与利用一直是国内外关注的重要环境保护问题。
补充资料：固体热传导
固体热传导
heat conduction of solid
固体热传导heat eonduetion of solid物质内部存在温度梯度时，热量从高温端向低温端的传导。是一种能量输运过程。表征物质导热能力的物理参数是热导率只。按照傅里叶定律，热导率是联系物质单位时间内、单位面积上通过的热量创热流密度)与温度梯度(gradT)之间正比关系的比例系数，即 q-一只gradT式中的负号是因为热流密度矢量与温度梯度矢量总是反向，为使矢量式平衡而加的。热导率的国际单位是W·m一1·K一1。热传导是通过导热载体实现的。固体的导热载体有电子、声子(晶格振动波)、光子等。热导率可表达为各种导热机制对热导率贡献的叠加“一琴合e‘。‘“式中ci、认和11分别为导热载体亥的比热、运动速度和平均自由程。每种导热机制又是其他导热机制的阻碍因素，因此固体的热传导是一个复杂的物理过程，理论上准确预侧热导率的数值及其随温度的变化比较困难。 纯金属以电子导热为主，声子导热比例很小。金属电子论表明，热导率和电导率之比与绝对温度成正比，比例系数为洛伦兹数:三拱一或立)2一2.45又1。一。(w.。.K一2) a1o一么式中叮为电导率，k为玻耳兹曼常数，e为电子电荷。这就是维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律。室温附近对多种金属进行的实验结果与其吻合得很好。某些固体材料的热导率┌───┬──┬─────────┬────┬──┬─────┐│材料 │衅 │ 热导率 │材料 │衅 │ 热导率 ││ │(一)│(W·m一，·oC一‘)│ │(毛)│(W·m一1 ││ │ │ │ │ │ ℃一’) │├───┼──┼─────────┼────┼──┼─────┤│铝 │0 │202.4 │石棉 │ 0 │0 .151 ││铜 │0 │387 .6 │耐火砖 │204 │1 .004 ││金 │20 │292 .4 │粉状软木│37 │0 .042 ││纯铁 │0 │ 62 .3 │耐热玻璃│ 0 │1 .177 ││铸铁 │20 │ 51 .9 │冰 │29 │2 .215 ││银 │0 │418.7 │松木 │ │0 .159 ││低碳钢│0 │ 45.0 │干石英砂│ │0 .260 ││钨 │0 │159.2 │软橡胶 │ │0 .173 │└───┴──┴─────────┴────┴──┴─────┘ 绝缘体内几乎只有声子导热一种导热机制。声子导热比电子导热一般小两个数量级。合金和半导体内同时存在电子导热和声子导热两种导热机制。一般认为，金属、合金、半导体中的声子导热与绝缘体中的声子导热相仿，而它们的电导率是依次减小的，由维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律知，金属、合金、半导体的热导率依次减小。 不同固体材料的热导率差别很大，其值主要是通过实验得到(见表)。 (何冠虎)
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参考词条