1) microwave backscatter model
微波散射模型
2) Microwave Discrete Scatter Model
微波离散散射体模型
3) microwave scattering
微波散射
1.
A beam decomposition algorithm is developed to analyze the microwave scattering from ocean-like surfaces.
使用波束分解算法,对海洋表面微波散射进行数值分析。
2.
FDTD method in the cylindrical coordinate system is used to analyze microwave scattering characteristics of the lower leg with the presence of leukemia.
在建立柱坐标系下分析人体小腿微波散射特性的时域有限差分（ＦＤＴＤ）算法模型的基础上，具体计算了三种不同微波频率下人体小腿上部的微波散射特性及白血病的存在对其产生的影响。
3.
FDTD method in the cylindrical coordinate system is used to analyze the microwave scattering characteristics of the lower leg with the presence of leukemia.
讨论应用微波对白血病进行无损探测的可能性，采用柱坐标系下时域有限差分（ＦＤＴＤ）法分析人体小腿的微波散射特性及白血病的存在对其微波散射特性产生的影响。
4) microwave scatterometer
微波散射计
1.
The microwave scatterometer is at present the only remote sensing method which can effectively obtain the global sea surface wind field,the research work in this aspect has also developed in Our country.
微波散射计是目前能有效获得全球海面风场的唯一遥感手段,我国也开展了这方面的研究工作,1999年,我国自行研制的微波散射计原型样机做了首次机载飞行试验。
2.
A retrieving oceanic vector wind algorithm and the precision analysis of its error in accordance with the HY-2 satellite\'s microwave scatterometer was put forward in the paper,and a technical process of data acquisition,pre-process,wind vector retrieve and production manufacture about the HY-2 satellite microwave scatterometer was also given.
主要针对HY-2卫星微波散射计,提出反演海面风矢量模型算法,并进行误差精度分析,给出了HY-2卫星微波散射计数据获取、预处理、风矢量场反演和产品制作技术流程,为HY-2卫星发射上天后能尽快发挥应有的效益做好技术准备,以此推动我国海洋微波遥感技术的发展。
5) Scattering model
散射模型
1.
A bistatic scattering model is presented based on perturbation theory and empirical formula in this paper, and the relations between the bistatic scattering strength and the frequency, the wind speed, the sound speed, the angles(the grazing angle, the scattering angle and the bistatic angle) are analyzed by means of computer simulatio.
建立了双基地声呐的海面散射模型,给出了海面散射强度的明确表达式。
2.
The model is applied to shallow water with a reverse thermocline and the curves of reverberation loss calculated by the model are compared when applying four different bottom scattering models.
在波束位移射线简正波理论的基础上推导了浅海混响模型,仿真比较了负跃层浅海情况四种海底散射模型对应的混响衰减曲线,结果表明海底散射模型对浅海混响的影响较为显著。
3.
In order to study bistatic ocean reverberation,three bistatic scattering models are developed.
海洋混响是影响双基地声呐性能的重要因素，本文依据双基地声呐的工作特点，对双基地声呐的混响特性进行了研究，建立了双基地散射模型，并进行仿真分析，得出有价值的结论。
6) Microwave scattering and emission
微波散射与辐射
补充资料：云和降水粒子的微波散射
云和降水粒子在微波辐射作用下将产生电极化和磁极化，并按入射波的频率振荡，振荡的电极子和磁极子向四周散射与入射波频率相同的电磁波。
粒子对入射波能量的散射强度，除了同入射波的强度、波长、偏振等有关外，还同粒子的介电性质、形状、大小、取向（对非球性粒子而言）等有关。雷达接收的回波强度，同云和降水粒子的后向散射的强弱有关。在气象上常用后向散射截面（也叫雷达截面）表示后向散射能力，它是一个等效面积。入射到这个截面上的电波能量如果均匀地向各方向散射，雷达天线接收的实际回波功率，相当于该截面的后向散射功率。
球形粒子 云和降水粒子对雷达波的散射，是云和降水雷达回波的物理基础（见气象雷达回波）。液体云滴、大多数雨滴和包括低密度雪花在内的一些固体降水粒子，都可以看成球形粒子。根据G.米的理论（见大气散射）,对平面入射波来说,球形粒子的后向散射截面σ ，除了同入射波的波长λ有关之外，还同粒子的复折射率m（m =n-iχ。 其中n为折射率， χ为与吸收有关的量，）和直径d 有关。米散射理论的公式很复杂,但当d??λ时,可简化成瑞利公式（又称瑞利近似）：
应用波长10厘米的雷达时，所有球形液体云滴和雨滴的σ 值,都可用瑞利公式来计算;对于波长3厘米的雷达,瑞利公式只适用于直径在2毫米以下的球形雨滴。波长3～10厘米范围内的雷达，大多数雨滴可以使用瑞利公式。而对于球形冰粒，瑞利公式的适用条件是d<0.16λ。
由瑞利公式可见：波长愈短，球形粒子的后向散射能力愈强。粒子直径增大，σ 将按其六次方的关系迅速增大。雨滴比云滴大得多，其后向散射能力比云滴要大得多，故在云和降水中，雷达回波的能量主要是由为数不多的大粒子所产生的。对于波长为 3～10厘米的雷达波，这些粒子的σ 值和喣(m2－1)/(m2＋2) 喣2的数值有关。云和降水粒子在下降过程中, 性质不同的粒子, 其喣(m2－1)/(m2＋2)喣2 值也不同：①水滴，约为0.93；②冰粒，约为0.197；③冰粒下降到0°C层以下，表面融化而成水包冰粒，随着水膜的出现和增厚，融化冰球的值由 0.197迅速增大到接近0.93；④在较均匀的冰、水粒子混合的情况下，此值随着水的比例增加而增大，但增大得较慢。
在d??λ的情况下，水滴的σ 值约为同体积冰粒的5倍；而当冰粒增大到一定程度，例如d≥λ时,按米理论计算，可知冰粒的σ 值反而比同体积的水滴大，并且可以大一个量级。
非球形粒子 大雨滴、冰雹和各种冰晶，通常都不是球形的，简单地可把它们当作椭球粒子来研究。当椭球轴的取向和入射波的偏振方向不一致时，小椭球粒子的后向散射波中除了有和入射波偏振方向相同的电场分量，即所谓"平行偏振"分量以外，还有偏振方向和入射波偏振方向正交的"正交偏振"分量。散射强度和入射波偏振方向有关，也和粒子的取向、椭度和相态等状况有关。在椭球粒子作随机取向时，平均后向散射要比同体积球形粒子大。由于正交偏振分量来自非球对称粒子，因此利用云和降水回波的正交偏振分量和平行偏振分量的比值──退偏振比，可以判断云和降水粒子的相态。例如，退偏振比小于-17.5分贝时,降水粒子为雨的概率不低于83％（大雨滴下落时近似为扁椭球）；退偏振比大于-9分贝时，散射粒子一般是冰晶；退偏振比为-17.5～-9分贝时，云和降水中一般既有水滴,也有冰晶。当雷达发射圆偏振波，即电振动矢量未端在传播过程中作圆形旋转时，则球形粒子的后向散射是旋转方向同入射波相反的圆偏振波；椭球粒子的后向散射是椭圆偏振波，因此同样有可能利用这一特点来判断降水粒子的相态，并判断云中冰雹存在的可能性。
粒子对入射波能量的散射强度，除了同入射波的强度、波长、偏振等有关外，还同粒子的介电性质、形状、大小、取向（对非球性粒子而言）等有关。雷达接收的回波强度，同云和降水粒子的后向散射的强弱有关。在气象上常用后向散射截面（也叫雷达截面）表示后向散射能力，它是一个等效面积。入射到这个截面上的电波能量如果均匀地向各方向散射，雷达天线接收的实际回波功率，相当于该截面的后向散射功率。
球形粒子 云和降水粒子对雷达波的散射，是云和降水雷达回波的物理基础（见气象雷达回波）。液体云滴、大多数雨滴和包括低密度雪花在内的一些固体降水粒子，都可以看成球形粒子。根据G.米的理论（见大气散射）,对平面入射波来说,球形粒子的后向散射截面σ ，除了同入射波的波长λ有关之外，还同粒子的复折射率m（m =n-iχ。 其中n为折射率， χ为与吸收有关的量，）和直径d 有关。米散射理论的公式很复杂,但当d??λ时,可简化成瑞利公式（又称瑞利近似）：
应用波长10厘米的雷达时，所有球形液体云滴和雨滴的σ 值,都可用瑞利公式来计算;对于波长3厘米的雷达,瑞利公式只适用于直径在2毫米以下的球形雨滴。波长3～10厘米范围内的雷达，大多数雨滴可以使用瑞利公式。而对于球形冰粒，瑞利公式的适用条件是d<0.16λ。
由瑞利公式可见：波长愈短，球形粒子的后向散射能力愈强。粒子直径增大，σ 将按其六次方的关系迅速增大。雨滴比云滴大得多，其后向散射能力比云滴要大得多，故在云和降水中，雷达回波的能量主要是由为数不多的大粒子所产生的。对于波长为 3～10厘米的雷达波，这些粒子的σ 值和喣(m2－1)/(m2＋2) 喣2的数值有关。云和降水粒子在下降过程中, 性质不同的粒子, 其喣(m2－1)/(m2＋2)喣2 值也不同：①水滴，约为0.93；②冰粒，约为0.197；③冰粒下降到0°C层以下，表面融化而成水包冰粒，随着水膜的出现和增厚，融化冰球的值由 0.197迅速增大到接近0.93；④在较均匀的冰、水粒子混合的情况下，此值随着水的比例增加而增大，但增大得较慢。
在d??λ的情况下，水滴的σ 值约为同体积冰粒的5倍；而当冰粒增大到一定程度，例如d≥λ时,按米理论计算，可知冰粒的σ 值反而比同体积的水滴大，并且可以大一个量级。
非球形粒子 大雨滴、冰雹和各种冰晶，通常都不是球形的，简单地可把它们当作椭球粒子来研究。当椭球轴的取向和入射波的偏振方向不一致时，小椭球粒子的后向散射波中除了有和入射波偏振方向相同的电场分量，即所谓"平行偏振"分量以外，还有偏振方向和入射波偏振方向正交的"正交偏振"分量。散射强度和入射波偏振方向有关，也和粒子的取向、椭度和相态等状况有关。在椭球粒子作随机取向时，平均后向散射要比同体积球形粒子大。由于正交偏振分量来自非球对称粒子，因此利用云和降水回波的正交偏振分量和平行偏振分量的比值──退偏振比，可以判断云和降水粒子的相态。例如，退偏振比小于-17.5分贝时,降水粒子为雨的概率不低于83％（大雨滴下落时近似为扁椭球）；退偏振比大于-9分贝时，散射粒子一般是冰晶；退偏振比为-17.5～-9分贝时，云和降水中一般既有水滴,也有冰晶。当雷达发射圆偏振波，即电振动矢量未端在传播过程中作圆形旋转时，则球形粒子的后向散射是旋转方向同入射波相反的圆偏振波；椭球粒子的后向散射是椭圆偏振波，因此同样有可能利用这一特点来判断降水粒子的相态，并判断云中冰雹存在的可能性。
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参考词条