1) hydraulic fracturing process
水力压裂过程
1.
A numerical algorithm for hydraulic fracturing process based on volumetric dislocation theory;
基于体位错理论模拟水力压裂过程的数值方法
2) hydraulic fracturing
水力压裂
1.
The Difficulties and Measures of the Hydraulic Fracturing about Volcanic Rock Reservoir;
火山岩油气藏水力压裂难点及其措施
2.
Finite element simulation of dynamic fracture in hydraulic fracturing;
水力压裂动态造缝的有限元模拟
3.
Optimization of hydraulic fracturing technology for thin interbeds in Sha4 member of Liangll2 block;
梁112块沙四段薄互层低渗透油藏水力压裂工艺优化
3) hydraulic fracture
水力压裂
1.
Application of the borehole-to surface electric potential image technique to monitoring hydraulic fractures of coalbed methane;
井地电位成像技术在煤层气水力压裂缝探测中的应用
2.
Analysis of start-split characteristic of hydraulic fracture bore;
水力压裂钻孔始裂特点分析
3.
The hydraulic fracture stimulation for pilot wells located in Xinji Coal Area;
新集煤层气开发试验井水力压裂增产改造
4) hydrofracturing
[,haidrəu'fræktʃəriŋ]
水力压裂
1.
However,there are many factors that influence the hydrofracturing effects,including geological characteristics,physical properties of reservoirs and energy of strata.
水力压裂是低渗透油气田提高开采效益的主要技术手段之一,但是影响水力压裂效果的因素较多,如地质特征、储层物性和地层能量等。
2.
During the process of studying tectonic origin of Gold-bearing breccia bodies in the Shuangwang gold deposit ,Shanxi province, the author apply several modern tectonics theories, such as hydrofracturing, fluid dynamic breccia, tectonic pumping, deformation partitioning, embryonic fracture etc.
本文所探讨的陕西双王含金角砾岩体的构造成因研究运用了水力压裂作用、流体动力角砾岩、流体泵吸作用、变形分解作用和雏形断裂理论等几个现代构造地质理论，提出了变形分解作用—雏形断裂作用—水力压裂作用—裂开愈合作用四位一体的水压角砾岩型咸矿构造模型，是与流体动力作用有关的裂隙—脉—角砾岩系成矿构造的一种新的模式。
5) Hydraulic Process
水压过程
6) Drive stroke
压水过程
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条