1) semi-infinite crystal
半无限晶体
1.
In this paper, the properties of the surface polaron, which is a weak bulk couplingbut a strong surface coupling between the electron and phonon for semi-infinite crystalare sttldied.
本文研究电子与体纵光学声子耦合弱、与表面光学声子耦合强的半无限晶体中的表面极化子的性质。
2) Semi-infinite photonic crystals
半无限光子晶体
3) polyatomic semi-infinite crystals
多原子半无限晶体
1.
In this paper,the properties of the we ak coupling surface polaron for polyatomic semi-infinite crystals in magnetic f ield are studied.
本文研究磁场中弱耦合多原子半无限晶体中表面极化子的性质。
4) polyatomic semi-infinite polar crystals
多原子半无限极性晶体
5) semi-infinite one-dimensional photonic crystals
半无限一维光子晶体
1.
In this thesis we solved the Maxwell electromagnetic equations in the stratified medium and studied the theoretical problem of the semi-infinite one-dimensional photonic crystals' surface states adjacent to the dispersive medium.
本论文从光的经典电磁场理论出发，在分层介质中求解Maxwell电磁场方程，并借助电磁场的边值关系以及周期性结构中的Bloch定理，从理论上研究了与色散介质毗邻的半无限一维光子晶体的表面态。
6) semi infinite body
半无限体
1.
With an analysis of the roll shaping helical bolts, the paper proposes the reasonable deforming procedures as the bolts being under roll shaping, known as the press in semi infinite body through flat anviling.
通过对螺旋钉滚压成形的分析，提出螺旋钉的合理变形过程一平砧压入半无限体，建立了相应的工艺参数计算公式；经实验应用验证，计算简便，准确合理；为提高产品的产量和质量提供了理论依据。
2.
In terms of Cauchy s integral formula of analytical complex function and the three order spline function of complex variable, a general boundary solution method is presented for solving the complex potential field of the flow field around a 2D semi infinite body.
采用复解析函数的Ｃａｕｃｈｙ积分公式和物面复势三阶样条函数逼近，提出了一种求解二维半无限体势流绕流问题复势的通用方法。
补充资料：电磁波在半无限屏缘的衍射
均匀平面波照射半无限导体薄屏时，在屏的背后形成阴影(图1)。电磁场在均匀媒质中只能连续分布，从投射波的照射区到屏的阴影区，场应当逐渐过渡，场在反射区的边界处也应逐渐过渡。因此，除反射波外，还存在衍射场。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条