1) deformed harmonic oscillators
变形振子
1.
The SU(2)_(q,s) coherent state different from Perelomov coherent state is constructed by using the (q,s) deformed harmonic oscillators of the SU(2)q,s quantum algebra.
利用ＳＵ（２）ｑ，ｓ量子代数的两参数变形振子实现构造出与Ｐｅｒｅｌｏｍｏｖ相干态形式不同的ＳＵ（２）ｑ，ｓ相干态。
2) q-deformed harmonic oscillator
q-形变谐振子
1.
This paper is made of two chapters:In the first chapter q-deformed harmonic oscillator is derived from one dimension harmonic oscillator, then, The quantum Heisenberg-Wel algebra are obtained.
本文共分两章： 第一章由一维线性谐振子引入q-形变谐振子，构成q-形变谐振子的量子Heisenberg-Weyl代数，构造了SU(2)q-奇偶相干叠加态，计算了在此态下的期望值，通过对此态的正交压缩效应和二阶反聚束效应的理论计算与实验研究，发现压缩量S_1的压缩效应随叠加系数β、γ呈周期性变化，周期接近π；只有当形变参数q=1时，压缩量S_2才有压缩效应，当0＜q＜1时，S_2无压缩效应且变化曲线大致一样。
3) two dimensional q deformed oscillator
二维q变形振子
4) q-deformed fermion oscillators
q变形Fermion振子
5) two-parameter deformed harmonic oscillator
双参数形变谐振子
1.
The eigenstates of the higher power of the annihilation operator aqsk (k≥3) of thetwo-parameter deformed harmonic oscillator are constructed.
构造了双参数形变谐振子湮没算符高次幂ａｑｓｋ（ｋ≥３）的本征态，并利用ｑｓ积分给出了其完备性的证明。
2.
The eigenstates of the second power of the annihilation operator of a two-parameter deformed harmonic oscillator are constructed,and their completeness has been demonstrated in terms of the qs-integration.
本文明显构造了双参数形变谐振子湮灭算符二次幂的本征态，并利用ｑｓ－积分给出了其完备性的证明。
6) Q deformed non harmonic oscillator
Q变形非简谐振子
补充资料：点振子振动和点电极振子振动
分子式：
CAS号：
性质：又称点振子振动和点电极振子振动。振动能量绝大部分集中在点电极范围内，形成“能量封闭”的振动模式。振子电极面远小于压电陶瓷片的总面积，且与厚度有适宜的匹配关系。在交变电场作用下，沿厚度方向产生振动，其振幅随着至电极中心距离的增加，呈指数式衰减。谐振频率与压电陶瓷片的厚度有关。为提高频率通常将压电陶瓷片磨得很薄，有时考虑到压电陶瓷自身强度太低，可用特制的陶瓷片作垫片来防止压电陶瓷片损坏。常用于高频场合。
CAS号：
性质：又称点振子振动和点电极振子振动。振动能量绝大部分集中在点电极范围内，形成“能量封闭”的振动模式。振子电极面远小于压电陶瓷片的总面积，且与厚度有适宜的匹配关系。在交变电场作用下，沿厚度方向产生振动，其振幅随着至电极中心距离的增加，呈指数式衰减。谐振频率与压电陶瓷片的厚度有关。为提高频率通常将压电陶瓷片磨得很薄，有时考虑到压电陶瓷自身强度太低，可用特制的陶瓷片作垫片来防止压电陶瓷片损坏。常用于高频场合。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条