1) wet isentropic potential voticity
湿等熵位涡
2) Isentropic potential vorticity
等熵位涡
1.
The results show that the centers of rainstorm are in the high value area of convective available potential energy and vertical helicity,and in the high value area of isentropic potential vorticity on 325 K.
结果表明,远距离台风暴雨区位于对流有效位能高值舌区与低层垂直螺旋度大值带重合的区域及325 K等熵位涡的高值区域。
2.
Based on the theory of isentropic potential vorticity(IPV),a diagnostic analysis of a continuous rain process in the east of Northwest China in the second ten-day of May in 2005 was carried out.
应用等熵位涡原理,对2005年5月中旬西北地区东部的一次连阴雨过程进行了诊断分析。
3.
The climatological mean sources and evolutions of isentropic potential vorticity(IPV) during Meiyu period are studied.
分析了气候平均意义下梅雨前期及期间东亚地区等熵位涡(isentropic potential vorticity,简称IPV)的源区和演变过程。
3) isoentropic potential vorticity map
等熵位涡图
5) Isentropic surface potential vorticity
等熵面位势涡度
6) moist isentropic surface
湿等熵面
1.
The inclination equations for isentropic and moist isentropic surfaces,which can be used to diagnose the slantwise evolution of isentropic and moist isentropic surfaces,are derived from the thermodynamic and water vapor equations in isobaric coordinates.
利用等压坐标系中的热力学方程和水汽方程推导出可以诊断分析等熵面(等位温面)和湿等熵面(等相当位温面)倾斜变化的倾角方程。
补充资料：等熵流动
流体系统每一部分的熵在运动过程中都保持不变的一种流动。等熵流动要求每个流体质点的熵在流动过程中保持不变，即
，式中S为熵；v为速度；t为时间；为随体导数;墷为梯度算符。在等熵流动中，虽然每个流体质点的熵保持不变，但不同流体质点的熵可以有不同的值，因而整个流场内的熵并非常数。如果流场在初始时刻是匀熵的（即各流体质点的熵相同），则等熵流动将使流场在任何时刻都是匀熵的,即S等于常数。有人把这种运动也称为等熵流动。
可逆的绝热流动都是等熵流动，不可逆的绝热流动则是不等熵的,由热力学第二定律可知熵总是增加的,即。用熵表示的能量方程为：
，式中ρ为密度；T为热力学温度；k为热导率；ф为粘性耗损项。因此,要保持,必须使热传导项与粘性耗损项正好抵消，这在实际上是很难实现的。因此，有时把等熵流动和可逆的绝热流动看成是等同的。从能量方程还可看出，忽略粘性和热传导的流体连续运动一定也是等熵流动。
对于比热为常数的完全气体，熵表为：
，式中 CV为定容比热；为气体比热比,Cp为定压比热；p为压力；C为常数。 从等熵方程 可得出。它同连续性方程和运动方程一起，构成了经典气体动力学的封闭运动方程组。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics,John Wiley & Sons,New York,1957.)
，式中S为熵；v为速度；t为时间；为随体导数;墷为梯度算符。在等熵流动中，虽然每个流体质点的熵保持不变，但不同流体质点的熵可以有不同的值，因而整个流场内的熵并非常数。如果流场在初始时刻是匀熵的（即各流体质点的熵相同），则等熵流动将使流场在任何时刻都是匀熵的,即S等于常数。有人把这种运动也称为等熵流动。
可逆的绝热流动都是等熵流动，不可逆的绝热流动则是不等熵的,由热力学第二定律可知熵总是增加的,即。用熵表示的能量方程为：
，式中ρ为密度；T为热力学温度；k为热导率；ф为粘性耗损项。因此,要保持,必须使热传导项与粘性耗损项正好抵消，这在实际上是很难实现的。因此，有时把等熵流动和可逆的绝热流动看成是等同的。从能量方程还可看出，忽略粘性和热传导的流体连续运动一定也是等熵流动。
对于比热为常数的完全气体，熵表为：
，式中 CV为定容比热；为气体比热比,Cp为定压比热；p为压力；C为常数。 从等熵方程 可得出。它同连续性方程和运动方程一起，构成了经典气体动力学的封闭运动方程组。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics,John Wiley & Sons,New York,1957.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条