1) mid infrared laser
光参量振荡技术
1.
76 μm mid infrared laser was generated from a LiNbO 3 parametric oscillator.
0 6 μm Nd:YAG激光抽运下 ,以 L i Nb O3 晶体为工作物质 ,利用光参量振荡技术成功实现了 3。
2) optical parametric oscillator
光参量振荡
1.
Tunability and tolerance of optical parametric oscillator in periodically poled lithium niobate;
周期性极化铌酸锂晶体光参量振荡调谐与容差特性分析
2.
Based on the operating principle of optical parametric oscillator in periodically poled lithium niobate, we discuss the relationship between the tunability of the signal wavelength and the applied voltage ,the crystal temperature.
该文在周期性极化铌酸锂晶体光参量振荡工作机理上,讨论了其波长调谐特性与外加电压、晶体温度的关系,比较了两种外加电压方法,在不同占空比下其调谐特性的差异。
3.
Theoretical and experimental study is presented on grating period-tuned single-resonated quasi-phase- matched optical parametric oscillator (QPM-OPO) in multi-grating periodically poled lithium niobate (PPMgLN) pumped by 1064 nm laser.
理论上分析了掺MgO的周期极化LiNbO_3(PPMgLN)晶体准相位匹配光参量振荡(QPM-OPO)波长的调谐特性,计算了抽运阈值和转换效率。
3) optical parametric oscillation
光参量振荡
1.
Calculation made for the type I optical parametric oscillation by 1.
０６μｍ光源泵浦ＡｇＧａ（Ｓｅ１－ｘＳｘ）２晶体的Ｉ型光参量振荡（ＯＰＯ），当组分ｘ＝０。
4) optical parametric oscillator(OPO)
光参量振荡
1.
Optical fiber and waveguide components usually require relatively low-peak-power optical sources for diagnosis or excitation,thus making high-repetition-rate synchronously pumped optical parametric oscillator(OPO)an attractive solution for this application.
研究了温度调谐下周期极化镁掺杂铌酸锂晶体的红外光参量振荡特性。
5) optical parametric oscillator
光参量振荡器<光>
6) optical parametric oscillator
光参量振荡器
1.
Study on temperature and domain period tuning of PPMgLN optical parametric oscillator;
PPMgLN光参量振荡器温度和畴周期调谐研究
2.
Comparison of LiNbO_3 with KTP optical parametric oscillator operating in mid-infrared spectrum;
中红外LiNbO_3和KTP光参量振荡器的比较研究
3.
Development of mid infrared optical parametric oscillator;
中红外光参量振荡器发展状况分析
补充资料：光参量振荡
一束频率为vP(泵频) 的强激光和一束频率为vS（信号频率简作信频）的弱激光同时射入非线性介质时，如信频光被放大,同时产生频率为vi(vP=vS+vi)的闲置频率光，这种现象称为光参量放大。若将此非线性介质置于谐振腔中（见图）,腔镜 M1对泵频光透射，M1、M2对信频光或闲频光（或两者）高反射,则在频率为vP的激光作用下,从M2镜将输出频率为vS和vi的激光。这就是光参量振荡器。它是一种可调谐激光器，可以以脉冲工作，也可以连续工作。
双谐振荡器的谐振腔镜对vS和vi都具有高反射率,其阈值较低，但转换效率最多只有50％。单谐振荡器的谐振腔镜只对vS（或vi）具有高反射率，其阈值较高,但转换效率高，理论上可达100％。
光参量振荡器对满足墹κ=κP-κS-κi=0，即vPnP=vSnS+vini 的信频和闲频光具有最大的增益。这称为相位匹配条件。式中，κP、κS、κi和nP、nS、ni分别为泵频、信频、闲频光的波矢和折射率。实现相位匹配的方法，主要是利用晶体的各向异性和色散。
光参量振荡器只对满足相位匹配条件的信频和闲频光才具有最大增益。因而用某种方法改变晶体的折射率（通常nP、nS和ni的改变量并不相同）,信频和闲频光的频率便也发生相应变化，从而实现光参量振荡器频率的调谐。通常改变晶体的温度和取向（角度）可在大范围内调谐，而利用外加电场和压力可进行小范围细调。
双谐振荡器的谐振腔镜对vS和vi都具有高反射率,其阈值较低，但转换效率最多只有50％。单谐振荡器的谐振腔镜只对vS（或vi）具有高反射率，其阈值较高,但转换效率高，理论上可达100％。
光参量振荡器对满足墹κ=κP-κS-κi=0，即vPnP=vSnS+vini 的信频和闲频光具有最大的增益。这称为相位匹配条件。式中，κP、κS、κi和nP、nS、ni分别为泵频、信频、闲频光的波矢和折射率。实现相位匹配的方法，主要是利用晶体的各向异性和色散。
光参量振荡器只对满足相位匹配条件的信频和闲频光才具有最大增益。因而用某种方法改变晶体的折射率（通常nP、nS和ni的改变量并不相同）,信频和闲频光的频率便也发生相应变化，从而实现光参量振荡器频率的调谐。通常改变晶体的温度和取向（角度）可在大范围内调谐，而利用外加电场和压力可进行小范围细调。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条