1) supersymmetry particle physics model
超对称粒子物理模型
2) supersymmetry particle
超对称粒子
1.
The observaility of this spectrum in the low energy region offers a possible approach to finding the component of Dark Matter and the supersymmetry particle.
本文计算χ～χ～→ｇｇ湮灭过程的反应截面，并进一步计算了宇宙射线中通过不同的ｎｅｕｔｒａｌｉｎｏ混合湮灭生成的反质子谱，指出了这一反质子谱线在低能区具有可观测性，为寻找宇宙暗物质和超对称粒子提供了一个可能的途
3) supersymmetric model
超对称模型
1.
This paper perform the complete computation of the contributions to b→s+γ, b→se +e -,b→s∑v_iv_i in supersymmetric model with bilinear R-parity violation.
应用目前文献所给出的有关 bsγ的有效拉氏量 ,计算了最小超对称模型中的 Bs→ γγ的分支比 ,发现新物理的贡献对标准模型的预言值的改变大约为 60 %左右 。
4) super-Jaynes-Cumming model
超对称Jaynes-Cummings模型
5) supersymmetric t-J model
超对称t-J模型
1.
In the framwork of the graded quantum inverse scattering method (QISM),we obtain the eigenvalues and eigenvectors of supersymmetric t-J model with reflecting boundary conditions in FBF background.
在阶化量子反散射的框架中，得到FBF背景下，带反射边界条件的超对称t－J模型的本征值和本征矢，及相应的Betheansatz方程。
6) axially symmetric rotor plus two quasi-particles model
两准粒子加轴对称转子模型
补充资料：核物理实验中的粒子鉴别技术
测定在原子核反应和放射性核素衰变中的产物粒子种类的技术。粒子种类（如正、负电子,α粒子及各种重离子等）是以它的电荷和质量标志的。中子可以通过某些转换过程产生带电粒子(如反冲质子)后进行测量。用在磁场中偏转的方法将β粒子、γ光子和α 粒子分开,就是一种最简单的粒子鉴别方法。常用的粒子鉴别方法有脉冲形状鉴别法、射程法等。
脉冲形状鉴别法 在用某些闪烁体进行粒子测量时可用此方法。其原理是：带电粒子在闪烁体中激发荧光，荧光的衰减时间与致激发的带电粒子种类有关（见闪烁计数器）。例如，脱氧有机闪烁体中质子激发的荧光衰减时间比电子激发的长得多。这样，闪烁计数器在探测质子时给出慢脉冲信号。而探测电子时却给出快脉冲信号。利用脉冲形状鉴别电路，可将质子事件与电子事件区别开。典型的例子是n-γ分辨技术，它常常被用来在伴有强γ辐射的条件下进行中子测量。
射程法 利用粒子在媒质中射程上的差别，可以区分轻粒子与重粒子，也可区分重粒子中的轻、重离子。例如,用很薄的闪烁计数器可以阻止住质子和α 粒子,但一定能量以上的β粒子却穿透它，只在探测器中损耗很小的能量。这样,质子和α粒子在此探测器中产生相应于其全部动能的脉冲信号，相反，相应于β粒子的脉冲却很小。用脉冲甄别法，很容易将β脉冲剔除，而只记录质子和α 粒子的脉冲。
Δ媊 -媊望远镜粒子鉴别法 相同能量媊的重粒子在穿过薄层媒质时的能量损失ΔE与粒子的种类有关。如粒子的质量为M ，电荷数为Z，则大致上关系式ΔE·E∞M Z2成立。因此如把一个测量粒子能损的薄层穿透型探测器和一个能测量粒子剩余动能ER的伫阻探测器组成复合探测系统（通常称为望远镜），同时测出该粒子的能损和动能(E＝ΔE+ER),按相应的M Z2值可对粒子种类进行鉴别。通常用作粒子能损探测的有全耗尽薄片半导体探测器和充气电离室，前者主要用于轻离子和较轻的重离子。在探测较重的重离子时使用后者能得到具有均匀厚度和可调厚度（改变气压或气体类型）的薄片型探测器，并有较高的能量测量精度。作为剩余动能探测器，常用半导体探测器,有时也用充气电离室。原则上讲,不同核素的MZ2都是不同的，但是在目前可以达到的ΔE和E的测量精度范围内,在只用ΔE-E望远镜的情况下,最多只能对比氧轻的元素同时进行M 和Z的鉴别,对比氧重的元素只能进行Z鉴别，分辨本领Z/ΔZ可达50左右。有时为了扩大Z鉴别的动态范围,还可在E探测器前放置几个ΔE探测器，数据处理时进行不同的组合，在较宽的能量范围内对大小不同的Z都可以作出较好的鉴别。
飞行时间法 一个能量为E 的重粒子通过一定的飞行距离所需的时间t与其质量M 有关,在非相对论情况下可以得到M ∞Et2。如果同时测量粒子的能量和飞行时间(见飞行时间技术)就可以判定该粒子的质量M 。这是鉴别重离子质量的比较简单和有效的方法。目前用这样的方法可达到的分辨本领M /ΔM 为70左右。飞行时间方法还可与ΔE-E望远镜一起组成t-ΔE-E望远镜。这样,可对较重的离子同时进行M 和Z 的鉴别。
磁场偏转分析法 一定动量的带电粒子在磁场中运动,发生偏转。可以按此原理建造各种类型的磁谱仪(见重粒子磁谱仪)。如果测量粒子磁刚度的同时测量ΔE 和E,或者飞行时间,也可以同时得到粒子的M 和Z。这种方法分辨较好，但是设备复杂，造价也高。
随着技术的发展和各种探测器分辨性能的改进，将上述几种方法进行更为合理的组合，粒子鉴别的分辨本领还会有进一步的提高。这将给人们以研究微观世界的更为有效的工具。
脉冲形状鉴别法 在用某些闪烁体进行粒子测量时可用此方法。其原理是：带电粒子在闪烁体中激发荧光，荧光的衰减时间与致激发的带电粒子种类有关（见闪烁计数器）。例如，脱氧有机闪烁体中质子激发的荧光衰减时间比电子激发的长得多。这样，闪烁计数器在探测质子时给出慢脉冲信号。而探测电子时却给出快脉冲信号。利用脉冲形状鉴别电路，可将质子事件与电子事件区别开。典型的例子是n-γ分辨技术，它常常被用来在伴有强γ辐射的条件下进行中子测量。
射程法 利用粒子在媒质中射程上的差别，可以区分轻粒子与重粒子，也可区分重粒子中的轻、重离子。例如,用很薄的闪烁计数器可以阻止住质子和α 粒子,但一定能量以上的β粒子却穿透它，只在探测器中损耗很小的能量。这样,质子和α粒子在此探测器中产生相应于其全部动能的脉冲信号，相反，相应于β粒子的脉冲却很小。用脉冲甄别法，很容易将β脉冲剔除，而只记录质子和α 粒子的脉冲。
Δ媊 -媊望远镜粒子鉴别法 相同能量媊的重粒子在穿过薄层媒质时的能量损失ΔE与粒子的种类有关。如粒子的质量为M ，电荷数为Z，则大致上关系式ΔE·E∞M Z2成立。因此如把一个测量粒子能损的薄层穿透型探测器和一个能测量粒子剩余动能ER的伫阻探测器组成复合探测系统（通常称为望远镜），同时测出该粒子的能损和动能(E＝ΔE+ER),按相应的M Z2值可对粒子种类进行鉴别。通常用作粒子能损探测的有全耗尽薄片半导体探测器和充气电离室，前者主要用于轻离子和较轻的重离子。在探测较重的重离子时使用后者能得到具有均匀厚度和可调厚度（改变气压或气体类型）的薄片型探测器，并有较高的能量测量精度。作为剩余动能探测器，常用半导体探测器,有时也用充气电离室。原则上讲,不同核素的MZ2都是不同的，但是在目前可以达到的ΔE和E的测量精度范围内,在只用ΔE-E望远镜的情况下,最多只能对比氧轻的元素同时进行M 和Z的鉴别,对比氧重的元素只能进行Z鉴别，分辨本领Z/ΔZ可达50左右。有时为了扩大Z鉴别的动态范围,还可在E探测器前放置几个ΔE探测器，数据处理时进行不同的组合，在较宽的能量范围内对大小不同的Z都可以作出较好的鉴别。
飞行时间法 一个能量为E 的重粒子通过一定的飞行距离所需的时间t与其质量M 有关,在非相对论情况下可以得到M ∞Et2。如果同时测量粒子的能量和飞行时间(见飞行时间技术)就可以判定该粒子的质量M 。这是鉴别重离子质量的比较简单和有效的方法。目前用这样的方法可达到的分辨本领M /ΔM 为70左右。飞行时间方法还可与ΔE-E望远镜一起组成t-ΔE-E望远镜。这样,可对较重的离子同时进行M 和Z 的鉴别。
磁场偏转分析法 一定动量的带电粒子在磁场中运动,发生偏转。可以按此原理建造各种类型的磁谱仪(见重粒子磁谱仪)。如果测量粒子磁刚度的同时测量ΔE 和E,或者飞行时间,也可以同时得到粒子的M 和Z。这种方法分辨较好，但是设备复杂，造价也高。
随着技术的发展和各种探测器分辨性能的改进，将上述几种方法进行更为合理的组合，粒子鉴别的分辨本领还会有进一步的提高。这将给人们以研究微观世界的更为有效的工具。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条