1) magnetic flow equation
地磁流方程
1.
In this paper, we introduce a class of Frechet spaces, we obtain the existence of the global attractors for the three-dimensional magnetic flow equation.
在本文中,我们通过引入一类Frechet空间,得到了三维有界光滑区域上的地磁流方程的弱解的整体吸引子的存在性。
2) The equations for the flow and magnetic field within the earth
地磁流体方程
3) equation for flow andthe magnetic field
磁流方程
4) magnetohydrodynamics equations
磁流体方程
1.
Time analyticity and periodic solutions for magnetohydrodynamics equations;
磁流体方程的时间解析性和时间周期解
补充资料:流形上的偏微分方程
流形上的偏微分方程
artial differential equations on a manifold
(Jet bundie of maPpin那).在r)k)o时,有自然的纤维丛映射凡.、二Jr(司~尹(幻,它用局部坐标的表示就是略去所有}川>k的了.令尸,“二““,J一,(幻二N是很方便的,这时凡一:Jr(幻~N的定义方法同上(即略去所有的犷和州). 令产(Jr(兀))表示Jr(7z)上可微函数(之芽)的层(s」leaf)、它是一个环层.价(Jr(哟)的理想a的一个子层就是N上的一个:阶偏微分方程组(s那ton of Part山1differentjal equations of order r).方程组a的解就是一个截面s:N~M,而对一切f‘a均有fojr(、)=0.a的积分点(访吨阁po川tS)(即a在J『(7T)上的零点)的集合记作J(a).a的延拓(pro10列势石on)p(a)定义为N上的r十1阶方程组,而由f‘a(严格说应为.厂。兀r.,一,)以及。‘f(f任a)生成,这里。分在x已N处的;十1节八+’(s)上定义为 (。*f)(,;二(£))一斋f(、;(‘))·在局部坐标(分,记,犷,“)中,形式导数(fonl创deri-论ti记)d“f由下式给出: af‘。.2,、‘刁f 刁‘f(x,u,夕)二.苦书r+乙夕口气”,’二牛于了, 日x“曰厂刁扩·”其中右方是对J=1,…,m以及所有适合}川簇r的:=(a、,…,a。)求和,而:(i)二(a、,一,a,一、,a,+l,a,十:,…,a。),a,6{0,l,…}(夕o·’“u,). 方程组a称为在积分点:6少(二)处是对合的(泊切lu石代)(「Al】),如果以下两个条件满足的话:i)对a在艺的零点,a是一个正则局部方程(比酬arlocal仪lu如on),(即在公的一个开邻域U中,有a的局部截面s:,一,s:任r(U,住),使得晓在U中的积分点正是使s,(z‘)=0的点:‘,而且de,,…,dsr在:‘处线性无关);il)存在:的一个邻域U,使得二汉、.,(U)门I(尸(a))是u自J(a)上的纤维流形(以兀r十:r为投射).对于由线性无关的刊几f形式。’,…,少生成的方程组a(即到几f方程组,见到血f问题(刊几行出1 problem)),这等价于在对合分布(involutiwdistribution)([ AZ],1 A3」)中定义的对合性.和那种对合性的场合一样,需要讨论解. 令a为一定义在Jr(二)上的方程组,并设a在z任J(a)处为对合的.这时有:的一个邻域U满足以下条件。若万任J(了(a))且兀r+:,;(动在U中,则有a的定义在戈二二,+,一,(习的一个邻域上的解f,使在x处Jr+‘(f)=三. Car协n一食西延拓定理(Car加Ln一Kuranjshi Pro】on-脚ion tll印咖卜设有Pt(幼的积分点扩序列(t=0,l,…)能彼此互相投射(二,+:、。+:一,(z‘)二z,一’)而且:a)夕‘(a)是J(p‘(a))在:‘处的正则局部方程;b)有:‘在厂(a)中的一个邻域创,其在叭十r.。
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参考词条