1) complementary energy principle for physical simulations
物理模拟余能原理
2) quasi-complementary variational principle
拟余能原理
1.
A typical non-conservative elasticity is studied by applying the generalized quasi-complementary variational principle of the first two kinds of variables in geometric nonlinear non-conservative elasticity, and the method of calculating the deformation a.
应用几何非线性非保守系统弹性力学中的第一类两类变量广义拟余能原理,研究了一个典型的伴生力非保守系统的问题,并给出同时求解内力和变形两类变量的计算方法。
3) complementary virtual work principle for physical simulations
物理模拟余虚功原理
4) potential energy principle for physical simulations
物理模拟势能原理
5) generalized quasi-complementary energy principle
广义拟余能原理
1.
Application of the generalized quasi-complementary energy principle to the fluid-solid coupling problem
应用广义拟余能原理研究流固耦合问题(英文)
6) complementary energy principle
余能原理
1.
A new method for stress recovery by the complementary energy principle
一种新的基于余能原理的应力恢复方法
2.
Finite element formulation for finite deformation problem based on complementary energy principle
基于余能原理的有限变形问题有限元列式
3.
The system-displacement harmonic term and equivalent unbalanced equation are deduced based on the complementary energy principle and virtual work principle,respectively.
分别根据余能原理和虚功原理,导出了发生几何位移时系统的变形协调方程和等价不平衡方程,构成了几何位移求解的理论基础;归纳了求解几何位移的3类约束条件:松弛条件,定量约束条件,定向约束条件。
补充资料：弹性力学最小余能原理
弹性力学的能量原理之一，它可表述为：整个弹性系统在真实状态下所具有的余能（见应变能），恒小于与其他可能的应力相应的余能。其中可能应力是指满足平衡方程和力的边界条件的应力，记为σ。整个弹性系统的余能表示式为：
，式中左侧为真实应力σij对应的余能；右侧第一项为弹性体的余能,u＊(σij)为余能密度,Ω是物体所占的空间;第二项为已知边界位移的余能,B1为给定位移的边界面,ūi为给定的位移分量,pi为面力分量，dB为B1上的面积微元；式中重复下标表示约定求和。这样，最小余能原理可表示为：
U＊(σij)≤U＊(σ)，式中的等号只有当可能应力是真实应力时才成立。最小余能原理实质上等价于弹性体的变形连续条件。它可作为弹性力学直接解法和有限元法计算的重要基础。
参考书目
胡海昌著：《弹性力学的变分原理及其应用》，科学出版社，北京，1981。
，式中左侧为真实应力σij对应的余能；右侧第一项为弹性体的余能,u＊(σij)为余能密度,Ω是物体所占的空间;第二项为已知边界位移的余能,B1为给定位移的边界面,ūi为给定的位移分量,pi为面力分量，dB为B1上的面积微元；式中重复下标表示约定求和。这样，最小余能原理可表示为：
U＊(σij)≤U＊(σ)，式中的等号只有当可能应力是真实应力时才成立。最小余能原理实质上等价于弹性体的变形连续条件。它可作为弹性力学直接解法和有限元法计算的重要基础。
参考书目
胡海昌著：《弹性力学的变分原理及其应用》，科学出版社，北京，1981。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条