1) area along radial sand ridges
辐射沙洲沿岸
2) radial sand ridge
辐射沙洲
1.
Calculation of theoretical depth datum of radial sand ridge sea area in Jiangsu Province;
江苏省辐射沙洲海域理论最低低潮面的计算
2.
Mechanism of suspended sediment transport in Dongdagang tidal channel of radial sand ridges;
辐射沙洲东大港潮流水道悬沙输移机制分析
3.
The tidal height data of 16 tide surveying sites in Jiangsu radial sand ridge sea area are analysed and predicted respectively using the G·Godin′s tidal height analysis and prediction programs revised by Foreman.
利用MForeman改进的G·Godin潮汐调和分析及预报程序对江苏省辐射沙洲海域的16个验潮站潮位资料进行了调和分析和潮汐预报。
3) radial sand ridges
辐射沙洲
1.
Calculation and analysis of possible maximum tidal difference in Jiangsu radial sand ridges sea area;
江苏辐射沙洲海域最大可能潮差的计算与分析
2.
14 station in the Chenjiawu channel of the radial sand ridges,the characters of tidal current and the rule of suspended sediment movement are firstly studied.
本文对辐射沙洲陈家坞槽14号站位连续2个潮次的水文、泥沙测量资料进行了分析研究,论述了在非恒定流作用下泥沙的悬浮与沉降过程。
3.
On base of the analysis of the trend of radial sand ridges and power-sand circumstance of the sea area,the macroscopical background of the evolvement of Xitaiyangsha is discussed.
通过对江苏岸外辐射沙洲动态和西太阳沙海域动力泥沙环境的分析,论述了西太阳沙演变的宏观背景;由实测固定断面资料、地形资料的对比得出近40年来西太阳沙表面形态和水下地形的变化;结合西太阳沙表面泥沙在波浪和波流共同作用下运动特性的水槽试验研究,分析了西太阳沙冲淤变化的动力机制。
4) radial sandbank
辐射沙洲
1.
Mapinfo software was used to digitize the nautical charts for 1960s and 1970s, and the changes in main sandbanks in the radial sandbank area were also analysed.
收集了 7个时相的陆地卫星资料、5个时相的 SAR影象和 3个时期的海图 ,利用其中的 9个时相对苏北辐射沙洲陆岸岸滩次级潮沟近年来的摆动进行了分析 ,得出其变动范围与周期 ;在 Map Info中数字化 2 0世纪 60年代与 70年代的海图 ,对辐射沙洲区主要沙洲的变化进行了分
2.
The radial sandbanks in the middle Jiangsu Province are short of external sediment supply and subjected to the sea level rise and th.
江苏中部辐射沙洲整体缺少外来泥沙供给,再加上海面上升和不断的围垦活动,辐射沙洲的总面积势必逐渐缩小,但巨大的沙脊群内部的调节作用可以使一部分沙洲在海面上升过程中得以淤高,并在一定时期内继续存在。
5) radial tidal sands
辐射沙洲
1.
There is abundance of beach land resource in Jiangsu Province,especially the radial tidal sands near seashore areas which has wide foreground for reclamation in the near future.
江苏沿海滩涂资源丰富,特别是辐射沙洲滩涂的近岸部分近期围垦开发的前景广阔。
2.
Tiaozini sands, which is in the center of the radial tidal sands off the coast of Jiangsu Province, is promising area in encosing and exploitation.
江苏岸外辐射沙洲中的条子泥滩涂开发前景广阔 。
3.
The radial tidal sands off the coast of Jiangsu Province are important mothball land resources.
辐射沙洲是江苏省重要的后备土地资源 ,合理开发利用这块土地资源是江苏经济高速可持续发展和成功建设“海上苏东”的重要保证。
6) Radiate Sand Ridges
辐射沙洲
1.
The study area locates in the landward part of the Radiate Sand Ridges and is the most important region of coastal resource exploitation in Jiangsu in the near future.
辐射沙洲内缘区是指辐射沙洲的近岸部分及内侧岸滩。
2.
The low and flat coastal plain, the vulnerable muddy coast and the Radiate Sand Ridges without external sediment supply in Jiangsu Province are extraordinarily sensitive to coastal dynamical changes.
江苏中部低平的滨海平原、脆弱的淤泥质海岸和缺少外来泥沙供给的辐射沙洲对海岸动力变化异常敏感，面对未来可能的海面上升，该区域必将受到较为严重的影响。
补充资料：回旋加速器辐射和同步加速器辐射
当带电粒子（通常是电子）垂直注入均匀的恒磁场绕磁力线作圆周运动时,即使粒子的速率恒定,它也具有向心加速度，从而产生电磁辐射。由非相对论性(vc)低能电子发射的，叫回旋加速器辐射，由相对论性(v≈c)高能电子发射的，叫同步加速器辐射。它们首先是在回旋加速器和同步加速器中被观察到的，因而得名。有的文献中将两者统称回旋加速器辐射，苏联文献中常称为磁轫致辐射。
此两种辐射的偏振状态相似，都在垂直于磁场的方向上线偏振，在沿磁场的方向上圆偏振，在斜方向上一般是椭圆偏振（见光的偏振）。
两种辐射的频谱和角分布的特点有很大不同。回旋加速器辐射的谱是由拉莫尔角频率Ω0,及其谐频组成的分立谱(e和m0分别是电子的电荷和静止质量,B为磁感应强度，с为光速)。能量主要集中在基频,谐频成分极弱；辐射的方向性不强。相对论性电子的能量为γm0с2, 其中 v 是电子速度。 由于相对论效应,随着电子能量的增大，电子的质量m＝m0γ增大，拉莫尔角频率 的数值减小，并因电子速度上的差异而有所分散，从而使回旋加速器辐射的谱线间隔减小，线宽加大。在极端相对论性条件下，辐射谱变为连续的，这便是同步加速器辐射。与回旋加速器辐射相比，同步加速器辐射具有以下一些不同的特征：
① 存在一个临界角频率(R为粒子轨道半径),在其附近能谱有极大值。ωωc时,辐射功率谱正比于ω时；ωωc时，正比于(ω/ωc)┩exp(-ω/ωc)。
随着γ 的增大，能谱的极大值向更高级的谐频转移。
② 对于给定的磁场，总辐射功率正比于γ2；对于给定轨道半径，它正比于γ4，即总辐射功率随粒子能量的增大而急剧增强。
③ 辐射的方向性极强，它像探照灯似地分布在以粒子运动方向为轴的极窄角锥内,锥的半角宽度θ～1/γ（见图）。
电子回旋运动产生电磁辐射的最早理论研究要追溯到20世纪初，G.A.肖脱于1912年计算了经典原子模型的辐射。40年代,Д.Д.伊万年科和И.Я.坡密朗丘克以及J.S.施温格曾考虑了这类辐射对设计圆形粒子加速器的重要性。尔后朱洪元(1948)和施温格(1949)发展了有关回旋加速器辐射的理论，这些理论公式已列入标准的教科书。理论计算表明，同步加速器中带电粒子能量U 因辐射而产生的损耗率为
q为电荷。此式表明,随U 的增加极快。此外,对于质量小的电子,这种辐射消耗特别严重(∞m0-4)。这种辐射是高能圆形轨道加速器中最主要的能量损失机制。为了减少它，通常要采用很大的半径R。
同步加速器辐射为人们提供了一种高度准直并可连续调谐的强光光源。特别是在真空紫外和X射线波段,尚无可用的激光器与之匹敌。50年代同步加速器辐射已被广泛研究,60年代前期，美国国家标准局(NBS)的K.科德林、R.P.马登和他们的合作者开始把180MeV的同步加速器当作辐射源用于原子光谱的研究。近年来美国、苏联、日本和西欧许多国家都开展了这方面的工作，用同步加速器或储存环发出的同步加速器辐射来进行光化学、生物学、固体及其表面、材料学、光子散射、非线性光学、X射线全息、X射线显微学、X 射线光刻等多方面的探索和研究。这方面的研究以前多借助于粒子物理学的装置，近年来一批专用的设备正在设计或制造中。
同步加速器辐射是天体物理学中一种重要辐射机制。目前普遍认为，很多具有幂律谱和偏振的非热宇宙射电辐射来源于高能粒子的同步加速器辐射。这类射电源中最著名的例子是为中国《宋史》记载的蟹状星云中心1054年爆发的超新星遗迹。
参考书目
G A.Schott,Electromagnetic Radiation,CambridgeUniv.Press, Cambridge,1912.
D.I.Vanenko and J. Pomeranchuk, Phys. Rev.,Vol.65,p.343,1944.
J. Schwinger, Phys. Rev., Vol 70, p.798,1946.
H. Y. Tzu, Proc. Roy. Soc., A192, P.231,1948.
J. Schwinger, Phys, Rev., Vol. 75, P.1912,1949.
J. D.杰克逊著，朱培豫译：《经典电动力学》,下册，人民教育出版社,北京,1980。(J.D.Jackson,Classical Electrodynamics, John Wiley & Sons, New York,1976.)
K. Codling and R.P.Madden,J.Appl.Phys.,Vol.36,p.380, 1965.
此两种辐射的偏振状态相似，都在垂直于磁场的方向上线偏振，在沿磁场的方向上圆偏振，在斜方向上一般是椭圆偏振（见光的偏振）。
两种辐射的频谱和角分布的特点有很大不同。回旋加速器辐射的谱是由拉莫尔角频率Ω0,及其谐频组成的分立谱(e和m0分别是电子的电荷和静止质量,B为磁感应强度，с为光速)。能量主要集中在基频,谐频成分极弱；辐射的方向性不强。相对论性电子的能量为γm0с2, 其中 v 是电子速度。 由于相对论效应,随着电子能量的增大，电子的质量m＝m0γ增大，拉莫尔角频率 的数值减小，并因电子速度上的差异而有所分散，从而使回旋加速器辐射的谱线间隔减小，线宽加大。在极端相对论性条件下，辐射谱变为连续的，这便是同步加速器辐射。与回旋加速器辐射相比，同步加速器辐射具有以下一些不同的特征：
① 存在一个临界角频率(R为粒子轨道半径),在其附近能谱有极大值。ωωc时,辐射功率谱正比于ω时；ωωc时，正比于(ω/ωc)┩exp(-ω/ωc)。
随着γ 的增大，能谱的极大值向更高级的谐频转移。
② 对于给定的磁场，总辐射功率正比于γ2；对于给定轨道半径，它正比于γ4，即总辐射功率随粒子能量的增大而急剧增强。
③ 辐射的方向性极强，它像探照灯似地分布在以粒子运动方向为轴的极窄角锥内,锥的半角宽度θ～1/γ（见图）。
电子回旋运动产生电磁辐射的最早理论研究要追溯到20世纪初，G.A.肖脱于1912年计算了经典原子模型的辐射。40年代,Д.Д.伊万年科和И.Я.坡密朗丘克以及J.S.施温格曾考虑了这类辐射对设计圆形粒子加速器的重要性。尔后朱洪元(1948)和施温格(1949)发展了有关回旋加速器辐射的理论，这些理论公式已列入标准的教科书。理论计算表明，同步加速器中带电粒子能量U 因辐射而产生的损耗率为
q为电荷。此式表明,随U 的增加极快。此外,对于质量小的电子,这种辐射消耗特别严重(∞m0-4)。这种辐射是高能圆形轨道加速器中最主要的能量损失机制。为了减少它，通常要采用很大的半径R。
同步加速器辐射为人们提供了一种高度准直并可连续调谐的强光光源。特别是在真空紫外和X射线波段,尚无可用的激光器与之匹敌。50年代同步加速器辐射已被广泛研究,60年代前期，美国国家标准局(NBS)的K.科德林、R.P.马登和他们的合作者开始把180MeV的同步加速器当作辐射源用于原子光谱的研究。近年来美国、苏联、日本和西欧许多国家都开展了这方面的工作，用同步加速器或储存环发出的同步加速器辐射来进行光化学、生物学、固体及其表面、材料学、光子散射、非线性光学、X射线全息、X射线显微学、X 射线光刻等多方面的探索和研究。这方面的研究以前多借助于粒子物理学的装置，近年来一批专用的设备正在设计或制造中。
同步加速器辐射是天体物理学中一种重要辐射机制。目前普遍认为，很多具有幂律谱和偏振的非热宇宙射电辐射来源于高能粒子的同步加速器辐射。这类射电源中最著名的例子是为中国《宋史》记载的蟹状星云中心1054年爆发的超新星遗迹。
参考书目
G A.Schott,Electromagnetic Radiation,CambridgeUniv.Press, Cambridge,1912.
D.I.Vanenko and J. Pomeranchuk, Phys. Rev.,Vol.65,p.343,1944.
J. Schwinger, Phys. Rev., Vol 70, p.798,1946.
H. Y. Tzu, Proc. Roy. Soc., A192, P.231,1948.
J. Schwinger, Phys, Rev., Vol. 75, P.1912,1949.
J. D.杰克逊著，朱培豫译：《经典电动力学》,下册，人民教育出版社,北京,1980。(J.D.Jackson,Classical Electrodynamics, John Wiley & Sons, New York,1976.)
K. Codling and R.P.Madden,J.Appl.Phys.,Vol.36,p.380, 1965.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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