1) dipole flow
偶极子流
1.
A possible cause of Typhoon 9408 abnormal track formation is diagnosed in the context of NCEP/NCAR reanalyses,indicating that the environmental steering flow,quasi homogeneous and dipole flows jointly exert significant effects on the abrupt changes in direction and velocity.
结果表明 ,环境引导流、准均匀流和偶极子流的共同作用对移向突变和移速突变有着重要影
2) current dipole
电流偶极子
1.
By taking the calculation of current dipoles as the example,it discusses the method to implement the parallel heart model on Dawing1000high performance parallel machine and analyzes the performance of parallel algorithm.
该文介绍了心电正问题研究的并行环境,并以心电仿真中的电流偶极子求解为例,讨论在曙光1000并行机上实现并行心脏模型的方法,比较并行计算的性能,为在国产并行计算机上进行心电正问题研究打下了基础。
3) doublet flow
偶极子流动
4) single current dipole
单电流偶极子
1.
When removing the initial and terminal time span where the Signal Noise Ratio is relatively lower, thecardiac model and inverse computation based on single current dipole can attain a higher reliability.
在这两个时间段内,去除两端心脏磁场强度信噪比较低的部分后,用单电流偶极子进行建模及心脏电流的近似计算可信度较高。
5) Equivalent current dipole
等价电流偶极子
6) DC electric dipole
直流电偶极子
1.
The analytical expressions of the electromagnetic field generated by the DC electric dipole in the upper space for the two-layer mode were obtained by using the method of mirror image.
将任意分布的电流源产生的电磁场看作是电偶极子产生的电磁场的叠加,利用镜像法推导了上半空间中的垂直直流电偶极子在两层媒质中产生电磁场的解析解。
补充资料：偶极子流
等强度源流和汇流的一种组合，其中点源和点汇无限接近并保持强度和距离的乘积等于一常数值。设O点和O┡点上分别有强度均为Q的点汇和点源（图1）,它们对空间中任一点P所感生的速度势ф为：
,式中r和r┡分别为O和O┡到P的距离。令O┡趋于O,并要求Q·OO┡→m，得偶极子速度势的表达式：
式中为函数在L方向上的方向导数；θ为L和OP的夹角；m为偶极矩矢量，其大小为m，方向由汇到源，可见偶极子有方向性。从汇向源引出的直线是偶极子的轴线。取球坐标系，使方程中的θ和球坐标系中的坐标θ重合。根据轴对称性，存在着流函数Ψ，使
式中vr、vθ为r、θ方向的速度分量，积分之，得：
，这里约定θ＝0时Ψ＝0。在柱坐标系中，偶极子的ф和Ψ的表达式为：
。对平面偶极子进行完全类似的定义和讨论，可得ф和Ψ的表达式：
它的复变解析函数（即复位势）的表达式为：
式中,β为OL与x轴的夹角（图1）。偶极子流的流线族和等势线族如图2、图3所示，它们显然是正交的。在二维偶极子流中，流线是圆心在y轴上的圆，而等势线则为圆心在x轴上的圆（图2）。在三维偶极子流中，等势线和流线组成的正交曲线网和二维情形相似,但它们的形状已经不是圆了（图3）。
偶极子流是一种重要的基本流子，它和其他基本流子叠加在一起，可以得到一些很典型的流动。例如均匀流同一个方向与均匀流相反的平面偶极子叠加，得到均匀来流绕圆柱的流动；均匀流同一个方向与均匀流相反的三维偶极子叠加，则得均匀来流绕圆球的流动(图)，其速度势ф的方程为：
，式中V∞为均匀来流的速度；α为圆球半径；r、θ为球极坐标。和三维点源一样，三维偶极子也可以连续地分布在曲线、曲面或体积内，使单位长度、单位面积或单位体积上的强度保持有限，从而为解决绕流问题提供另一类奇点组合。例如，沿圆周均匀分布偶极子强度，使偶极子轴线与圆周所在的平面垂直，再在偶极子的负轴方向叠加一均匀流动，就可得到绕圆环形物体的流动。
,式中r和r┡分别为O和O┡到P的距离。令O┡趋于O,并要求Q·OO┡→m，得偶极子速度势的表达式：
式中为函数在L方向上的方向导数；θ为L和OP的夹角；m为偶极矩矢量，其大小为m，方向由汇到源，可见偶极子有方向性。从汇向源引出的直线是偶极子的轴线。取球坐标系，使方程中的θ和球坐标系中的坐标θ重合。根据轴对称性，存在着流函数Ψ，使
式中vr、vθ为r、θ方向的速度分量，积分之，得：
，这里约定θ＝0时Ψ＝0。在柱坐标系中，偶极子的ф和Ψ的表达式为：
。对平面偶极子进行完全类似的定义和讨论，可得ф和Ψ的表达式：
它的复变解析函数（即复位势）的表达式为：
式中,β为OL与x轴的夹角（图1）。偶极子流的流线族和等势线族如图2、图3所示，它们显然是正交的。在二维偶极子流中，流线是圆心在y轴上的圆，而等势线则为圆心在x轴上的圆（图2）。在三维偶极子流中，等势线和流线组成的正交曲线网和二维情形相似,但它们的形状已经不是圆了（图3）。
偶极子流是一种重要的基本流子，它和其他基本流子叠加在一起，可以得到一些很典型的流动。例如均匀流同一个方向与均匀流相反的平面偶极子叠加，得到均匀来流绕圆柱的流动；均匀流同一个方向与均匀流相反的三维偶极子叠加，则得均匀来流绕圆球的流动(图)，其速度势ф的方程为：
，式中V∞为均匀来流的速度；α为圆球半径；r、θ为球极坐标。和三维点源一样，三维偶极子也可以连续地分布在曲线、曲面或体积内，使单位长度、单位面积或单位体积上的强度保持有限，从而为解决绕流问题提供另一类奇点组合。例如，沿圆周均匀分布偶极子强度，使偶极子轴线与圆周所在的平面垂直，再在偶极子的负轴方向叠加一均匀流动，就可得到绕圆环形物体的流动。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条