1) large scale turbulence
大尺度紊动
1.
WT5”BZ]Based on the authors’ previous theoretic studies of large scale turbulence structure in natural river, field experiments on fluctuate velocities with a 3 D Doppler velocimeter were carried out in some section of main stream of Yangtze River.
本文在作者以往关于天然河流中大尺度紊动理论研究的基础上 ,进一步采用多普勒三向流速仪 ,在长江干流某水文测流断面开展了大尺度脉动流速观测试验 ,根据大量的观测试验资料 ,分析了天然河流大尺度紊动结构和内在规律 ,并详细计算了雷诺应力。
2) turbulence scale
紊动比尺
1.
As a result,distribution of fluctuating pressure on thesidewall along the direction of flow and its depth,relation between fluctuating pressure and configura-tion of sidewall, statistical properties of fluctuation frequency and turbulence scale are obtained.
通过对泄洪底孔平底消力池中六种导墙型式与三级流量的模型试验成果的分析，初步获得了消力池导墙脉动压力沿水流方向和沿水深方向的分布规律、导墙型式与其脉动压力之间的关系、脉动频率的统计特性及紊动比尺。
3) Large-scale disturbance
大尺度扰动
4) turbulent intensity
紊动强度
1.
The results show that the higher the turbulent intensity, the bigger the biodegradation rate andvelocity.
利用专门设计的紊动诱发装置，对不同紊动强度水体进行了紊动对有机物生物降解影响的实验研究。
2.
By the indoor flume model experiment,the changing law of vertical velocity distribution and turbulent intensity of submerged vegetation channel linings are discussed.
通过室内水槽模型试验,探讨了有低矮植被生长的河道糙率变化、时均流速的垂线分布以及紊动强度的垂向变化规律。
3.
Based on the obtained experimental data,the distribution rules of turbulent intensity and Reynolds stress in up and downstream of the circular cylinder at various gap-ratios are discussed.
根据所测结果,讨论了在各种间隙比情况下圆柱上、下游的紊动强度、雷诺应力沿水深的分布规律;分析了在各种间隙比情况下旋涡的生成、发展和演化的现象和规律;分析了瞬时数据时均化后的时均流场结构特性;比较了瞬时流场和时均流场的特点及差别。
5) turbulence intensity
紊动强度
1.
Then the three-dimensional relative turbulence intensity and Reynolds stress were calculated,and the changing characteristics were analyzed.
从4个角度拟合矩形断面明渠沿垂线的流速分布,并计算了测点三维相对紊动强度和雷诺应力,分析其变化特征。
2.
By using the three-dimension acoustic Doppler velocimeter to measure velocities of flow in an ecological river before and after arrangement of cropping loops,the velocity distribution,turbulence intensity and Reynolds stress before and after arrangement of cropping loops are compared.
采用三维超声波多普勒测速仪对河道生态修复中种植圈布设前后的工况量测,比较了布设种植圈前后的流速分布、紊动强度和雷诺应力的变化。
3.
An acoustic doppler velocimeter(ADV) was used to measure velocities in different situations,from which we calculated and analyzed the three-dimentional relative turbulence intensity of water particles.
利用室内变坡水槽,精细模拟了复式河道滩地不同植物对漫滩水流的干扰作用,并借助声学多普勒测速仪(ADV)观测了不同垂线、不同测点的瞬时流速,计算了水质点三维相对紊动强度,分析了其变化特征,探讨了滩地不同种类植物对水流内部结构的影响。
6) large scale atomospheric motion
大尺度大气运动
补充资料：水流的紊动混合
由于水流紊动而引起的水体中动量、热量和质量的混合现象。在静止水体中或作层流运动的水流中，悬浮微粒不停地进行布朗运动,产生物质迁移现象。例如,向静止水体投入有色溶液，便会由于布朗运动，而使溶液向整个水域扩散，这种现象称为分子扩散。在紊流中存在着大小不等的涡漩，这些涡漩也在相互交错不停地运动着,这种运动现象称为紊动。紊动与布朗运动类似,使水中的动量、热量与质量向全部水域扩散，称为紊动扩散。紊动扩散最终将导致水中动量、热量与质量的充分混合。
美国人A.斐克于1855年首先提出液体中分子扩散定律，指出在各向同性的水体中，单位时间通过单位面积的质量与该断面的浓度梯度成比例。英国人G.I.泰勒通过实验和理论分析,于1921年提出,紊动扩散机制与分子扩散机制是相似的，因而也可应用斐克定律来分析紊动扩散现象，从而为研究紊动扩散奠定了理论基础。此后，美国人V.A.范诺尼、H.劳斯、D.W.普里查德和英国人K.F.鲍登应用紊动扩散理论研究细粒泥沙在水中的运动和河口淡水同盐水的混合。20世纪60年代后期，随着环境科学的发展，美国G.T.乔那迪和H.B.费希尔等人研究了污染物质在水中的紊动扩散，提出了紊动扩散及分散方程的各种实用形式，使紊动混合的研究不断完善。
根据质量平衡方程和斐克定律，可以推导出紊动水流中悬浮物质的对流扩散方程,在恒定均匀流情况下,三维对流扩散方程为
式中v 为水流中某一点（或单元水体）的纵向时均流速；x为沿水流的纵向坐标；y为沿水深的垂向坐标;z为沿河宽的横向坐标；C 为水流中某一点（或单元水体）被扩散物质的浓度，均为时间平均值；Ex、Ey、Ez分别为x、у、z三个方向的紊动扩散系数。一般的水流紊动不是各向同性的，所以三个方向的扩散系数并不相同。紊动扩散系数比分子扩散系数大数百倍,其量纲为L2T-1，L、T分别表示长度、时间的量纲。紊动扩散系数是紊动涡漩尺度与脉动强度的乘积，涡漩尺度与河流的水深h有关，脉动强度可用摩阻流速表示，其中g为重力加速度，J为水面坡度,因而,紊动扩散系数可以表示为E＝αhv*的形式。其中α为经验系数,一般通过实际观测确定。
称为对流项，其中 是纵向的浓度梯度；表示由于纵向时均流速引起的质量输送在x方向的沿程变化；称为纵向扩散项,描述由于紊动而引起的水中物质的纵向扩散。纵向扩散项远小于对流项，因而可以忽略不计；称为垂向扩散项,描述由于紊动引起的水中物质在垂向上的扩散，一般河流水深远小于河宽。对于比重与河水比重接近的物质，在垂向上很快可以达到沿水深的浓度均匀分布，因而实际计算时可以不再考虑垂向扩散项。称为横向扩散项,设污水从岸边排放,在沿岸边流动时又沿 z方向扩散,扩散的宽度逐渐向下游增大，经过一定的距离之后才达到对岸，然后逐渐在全断面上充分混合，形成均匀的浓度分布。对于很宽的河流，岸边污物很难扩散到对岸，而形成沿岸污染带。
河流断面上的流速分布不均匀，因而形成局部的浓度差异和局部扩散，产生纵向的断面平均浓度梯度，这种现象称为分散，可用下式描述
式中堸为断面平均流速；叿为断面平均浓度；唕x为分散系数。
按被扩散物质（包括热水和盐水）的比重同水流中水的比重的差异,把被扩散的物质分为三类。第一类,比重小于水的扩散物质，例如热电厂排出的热水，它漂浮在水面，在应用扩散方程研究冷热水混合时，要在方程中考虑浮力的作用；第二类,比重大于水的扩散物质,如细颗粒泥沙、盐水等，在应用扩散方程时，要考虑重力沉降作用；第三类，比重与水的相同或接近的扩散物质，称为中性物质，此时不考虑比重差异的影响。
湖泊、水库和海洋中的紊动混合，也可用上述扩散方程研究和计算，但扩散系数随着扩散宽度的增加而变化。
参考书目
G.T.Csanady，Turbulent Diffusion in the Environment，D.Reidel Publ.，Dordrecht，Holland，1973.
H.B.Fischer，et al.，Mixing in InlandandCoastalWaters，Academic Press，New York，1979.
美国人A.斐克于1855年首先提出液体中分子扩散定律，指出在各向同性的水体中，单位时间通过单位面积的质量与该断面的浓度梯度成比例。英国人G.I.泰勒通过实验和理论分析,于1921年提出,紊动扩散机制与分子扩散机制是相似的，因而也可应用斐克定律来分析紊动扩散现象，从而为研究紊动扩散奠定了理论基础。此后，美国人V.A.范诺尼、H.劳斯、D.W.普里查德和英国人K.F.鲍登应用紊动扩散理论研究细粒泥沙在水中的运动和河口淡水同盐水的混合。20世纪60年代后期，随着环境科学的发展，美国G.T.乔那迪和H.B.费希尔等人研究了污染物质在水中的紊动扩散，提出了紊动扩散及分散方程的各种实用形式，使紊动混合的研究不断完善。
根据质量平衡方程和斐克定律，可以推导出紊动水流中悬浮物质的对流扩散方程,在恒定均匀流情况下,三维对流扩散方程为
式中v 为水流中某一点（或单元水体）的纵向时均流速；x为沿水流的纵向坐标；y为沿水深的垂向坐标;z为沿河宽的横向坐标；C 为水流中某一点（或单元水体）被扩散物质的浓度，均为时间平均值；Ex、Ey、Ez分别为x、у、z三个方向的紊动扩散系数。一般的水流紊动不是各向同性的，所以三个方向的扩散系数并不相同。紊动扩散系数比分子扩散系数大数百倍,其量纲为L2T-1，L、T分别表示长度、时间的量纲。紊动扩散系数是紊动涡漩尺度与脉动强度的乘积，涡漩尺度与河流的水深h有关，脉动强度可用摩阻流速表示，其中g为重力加速度，J为水面坡度,因而,紊动扩散系数可以表示为E＝αhv*的形式。其中α为经验系数,一般通过实际观测确定。
称为对流项，其中 是纵向的浓度梯度；表示由于纵向时均流速引起的质量输送在x方向的沿程变化；称为纵向扩散项,描述由于紊动而引起的水中物质的纵向扩散。纵向扩散项远小于对流项，因而可以忽略不计；称为垂向扩散项,描述由于紊动引起的水中物质在垂向上的扩散，一般河流水深远小于河宽。对于比重与河水比重接近的物质，在垂向上很快可以达到沿水深的浓度均匀分布，因而实际计算时可以不再考虑垂向扩散项。称为横向扩散项,设污水从岸边排放,在沿岸边流动时又沿 z方向扩散,扩散的宽度逐渐向下游增大，经过一定的距离之后才达到对岸，然后逐渐在全断面上充分混合，形成均匀的浓度分布。对于很宽的河流，岸边污物很难扩散到对岸，而形成沿岸污染带。
河流断面上的流速分布不均匀，因而形成局部的浓度差异和局部扩散，产生纵向的断面平均浓度梯度，这种现象称为分散，可用下式描述
式中堸为断面平均流速；叿为断面平均浓度；唕x为分散系数。
按被扩散物质（包括热水和盐水）的比重同水流中水的比重的差异,把被扩散的物质分为三类。第一类,比重小于水的扩散物质，例如热电厂排出的热水，它漂浮在水面，在应用扩散方程研究冷热水混合时，要在方程中考虑浮力的作用；第二类,比重大于水的扩散物质,如细颗粒泥沙、盐水等，在应用扩散方程时，要考虑重力沉降作用；第三类，比重与水的相同或接近的扩散物质，称为中性物质，此时不考虑比重差异的影响。
湖泊、水库和海洋中的紊动混合，也可用上述扩散方程研究和计算，但扩散系数随着扩散宽度的增加而变化。
参考书目
G.T.Csanady，Turbulent Diffusion in the Environment，D.Reidel Publ.，Dordrecht，Holland，1973.
H.B.Fischer，et al.，Mixing in InlandandCoastalWaters，Academic Press，New York，1979.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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