1) micromazer with kerr medium
含克尔介质微波激射器
2) Kerr medium self-mode-locked laser
克尔介质自锁模激光器
1.
This paper shows theoretically for the first time that the starting and maintaining of the self-mode-locking of a Kerr medium self-mode-locked laser (KMSMLL) can be made more easily by rationally controlling the parameters of the detuned cavity.
提出工作于谐振腔适度失谐时的克尔介质自锁模激光器易于开启和维持自锁模的理论。
3) Micromaser
微波激射器
1.
Properties of the injected atomic inversion in the micromaser;
微波激射器注入原子的反转特性
4) microwave dielectric filter
微波介质滤波器
1.
This paper described a designing method of a new structure microwave dielectric filter.
详细论述了一种新型结构微波介质滤波器的设计方法,分析了滤波器结构中耦合结构与谐振结构的相互影响关系,根据微波网络理论计算出的微波介质滤波器结构参数值,并采用高频结构模拟软件(HFSS)对滤波器结构进行仿真优化,得到了性能满足要求的仿真结果,根据仿真优化的结果制备出的微波介质滤波器其性能与设计要求相吻合。
5) Kerr medium
克尔介质
1.
The time evolution of atomic occupancy in the system of twomode field interacting with two coupling atoms in Kerr medium is studied by means of quantum theory.
研究了存在克尔介质时,双模光场与耦合二能级原子相互作用系统粒子布居数的时间演化规律,讨论了克尔介质与双模光场的耦合强度χ、初始平均光子数n0和原子的初态对粒子布居数时间演化的影响。
2.
The self focusing effect of quasi double ring modulated laser beam propagating in the Kerr medium CS 2 has been observed in the experiment.
介绍了在实验中观察到的类双环状结构调制激光束在克尔介质中的自聚焦现象 ,并在理论上 ,通过建立一个调制光束模型 ,运用数值求解非线性Schr¨Odinger方程 ,详细描述和解释了这种调制光束自聚焦形成的过程及其特点 ,最后还对双环间的耦合效应进行了研究 ,给出了耦合效应的特
3.
The squeezing property of the light in the system of two-mode squeezing vacuum field interacting with two coupling atoms in Kerr medium is studied by means of quantum theory.
研究了存在克尔介质时,双模压缩真空场与耦合二能级原子相互作用系统中光场的压缩性质,讨论了克尔介质与光场的耦合强度对光场压缩特性的影响。
6) kerr-medium
克尔介质
1.
Beam-splitting effect of circle spot laser beam in kerr-medium;
环形斑激光束在非线性克尔介质中的光束分裂效应
2.
Experimental and Theoretical Study of Self-focusing and Spot-splitting of the Double-circle Spot Laser Beam in Kerr-medium;
双环斑激光束在克尔介质中的自聚焦和光斑分裂效应(英文)
3.
Self-Focusing Effect of Circle Spot Laser Beam in Kerr-medium;
环形斑光束在非线性克尔介质中的自聚焦效应
补充资料：微波激射器
利用电磁波与原子或分子等量子系统的共振相互作用，在微波波段获得放大或振荡的量子器件。对于原子（或分子）的某两个能级，若其布居数是处于粒子数反转的状态,即上能级的布居数大于下能级的布居数,则与入射电磁波相互作用后总的表现为原子辐射相干电磁波，从而使入射电磁波的能量增加，这就是量子放大。如果入射电磁波的频率为微波频率，则利用这种原理制成的放大器称为微波量子放大器。若再加上适当的反馈装置，则微波量子放大器就可以变成为微波量子振荡器。微波激射器是微波量子放大器和微波量子振荡器的统称。
在微波激射器中，为了加强原子与电磁波的相互作用，往往把工作物质放在一个微波谐振腔中，谐振腔的谐振频率正好等于原子的跃迁频率。有的微波量子放大器用慢波结构来代替谐振腔。谐振腔本身又是一个反馈装置，原子辐射出的电磁波能量的一部分留在腔内，再次作用于原子上构成正反馈作用。当谐振腔的Q值足够高，原子辐射的功率足够大时，微波量子放大器就变成微波量子振荡器。
造成原子某两个能级粒子数反转的方法很多，最常用的是选态法和三能级（或四能级）抽运法。选态法常用在原子束（或分子束）中，当原子束通过一个不均匀磁场（或电场）时，处在不同能级上的原子因受力不同其运动轨迹就不同。这样，就可把处在某一对能级的上能级的原子选出来，然后让它进入一个谐振腔。三能级（或四能级）抽运法常用于气体、液体、固体的工作物质。先用某一频率的电磁波，把原子从最低能级抽运到一个高能级上，从而可以造成该高能级与另一个较低能级之间的粒子数反转，或者造成另一个较低能级与最低能级之间的粒子数反转。
微波量子放大器的优点是它具有特别低的噪声。因为在微波波段,可能成为噪声源的自发辐射可以忽略,如果把放置工作物质的谐振腔再放入液氦中，则它的噪声温度只有几开尔文,非常接近于无噪声的理想放大器。微波量子振荡器的优点是振荡频率可以做得非常稳定。因为它决定于原子能级的稳定性，只要选择合适的能级使能级位置对各种外界宏观条件不敏感即可。
在微波量子放大器方面，常用的是固体微波量子放大器，适于在极低温度下工作，从而可获得极低的噪声温度。在射电天文方面，微波量子放大器在天线仰角较大（输入噪声小）时，可用于微弱微波信号放大。用红宝石作工作物质的微波量子放大器如图1，W为能量值，D为半零场分裂值。红宝石中Cr离子基态能级图如图1a。此图对应其晶轴和外磁场的夹角为54.7°，在磁感应强度B=0.42T（特）时，抽运频率为24.2吉赫,可同时引起在能级1与3间及能级2与4间的跃迁，只要抽运功率足够大，就可以造成能级2与3间的粒子数反转。能级2与3间的跃迁频率,就是工作频率（9.4吉赫）。图1b是这种量子放大器结构的示意。红宝石放在一个双频谐振腔中。此腔同时对24.2吉赫和 9.4吉赫频率谐振，整个腔置于液氦中冷却到4.2K以下。
氨分子振荡器是在1954年建成的世界上第一种微波量子振荡器。频率稳定度较高,可达10,故可制成氨分子钟。但它已被氢原子量子振荡器所代替。氢原子量子振荡器是量子振荡器中长期频率稳定度最高的（达10数量级）,可以作为频率和时间的标准（图2）。图2a是氢原子基态能级图(W为能量值hv0为零场分裂值，μ0为玻尔磁子)。其中F＝1,mF＝0态和F＝0,тF＝0态两个能级在弱磁场下对外磁场变化不敏感，不易受?獯懦〉母扇哦鼓芗兑贫?,其间的跃迁频率也就非常稳定,因而被选作为频率标准。图2b是它的结构示意图，原子束中的氢原子经过磁铁选态，可以把处在F＝1，тF＝0态的原子集中到谐振腔内的储存泡中;而把处在F＝0,тF＝0态的原子偏离开。只要原子数足够多，谐振腔Q值足够高,就可以产生微波量子振荡。
参考书目
J.R.Singer,Masers,John Wiley and Sons,New York,1959.
在微波激射器中，为了加强原子与电磁波的相互作用，往往把工作物质放在一个微波谐振腔中，谐振腔的谐振频率正好等于原子的跃迁频率。有的微波量子放大器用慢波结构来代替谐振腔。谐振腔本身又是一个反馈装置，原子辐射出的电磁波能量的一部分留在腔内，再次作用于原子上构成正反馈作用。当谐振腔的Q值足够高，原子辐射的功率足够大时，微波量子放大器就变成微波量子振荡器。
造成原子某两个能级粒子数反转的方法很多，最常用的是选态法和三能级（或四能级）抽运法。选态法常用在原子束（或分子束）中，当原子束通过一个不均匀磁场（或电场）时，处在不同能级上的原子因受力不同其运动轨迹就不同。这样，就可把处在某一对能级的上能级的原子选出来，然后让它进入一个谐振腔。三能级（或四能级）抽运法常用于气体、液体、固体的工作物质。先用某一频率的电磁波，把原子从最低能级抽运到一个高能级上，从而可以造成该高能级与另一个较低能级之间的粒子数反转，或者造成另一个较低能级与最低能级之间的粒子数反转。
微波量子放大器的优点是它具有特别低的噪声。因为在微波波段,可能成为噪声源的自发辐射可以忽略,如果把放置工作物质的谐振腔再放入液氦中，则它的噪声温度只有几开尔文,非常接近于无噪声的理想放大器。微波量子振荡器的优点是振荡频率可以做得非常稳定。因为它决定于原子能级的稳定性，只要选择合适的能级使能级位置对各种外界宏观条件不敏感即可。
在微波量子放大器方面，常用的是固体微波量子放大器，适于在极低温度下工作，从而可获得极低的噪声温度。在射电天文方面，微波量子放大器在天线仰角较大（输入噪声小）时，可用于微弱微波信号放大。用红宝石作工作物质的微波量子放大器如图1，W为能量值，D为半零场分裂值。红宝石中Cr离子基态能级图如图1a。此图对应其晶轴和外磁场的夹角为54.7°，在磁感应强度B=0.42T（特）时，抽运频率为24.2吉赫,可同时引起在能级1与3间及能级2与4间的跃迁，只要抽运功率足够大，就可以造成能级2与3间的粒子数反转。能级2与3间的跃迁频率,就是工作频率（9.4吉赫）。图1b是这种量子放大器结构的示意。红宝石放在一个双频谐振腔中。此腔同时对24.2吉赫和 9.4吉赫频率谐振，整个腔置于液氦中冷却到4.2K以下。
氨分子振荡器是在1954年建成的世界上第一种微波量子振荡器。频率稳定度较高,可达10,故可制成氨分子钟。但它已被氢原子量子振荡器所代替。氢原子量子振荡器是量子振荡器中长期频率稳定度最高的（达10数量级）,可以作为频率和时间的标准（图2）。图2a是氢原子基态能级图(W为能量值hv0为零场分裂值，μ0为玻尔磁子)。其中F＝1,mF＝0态和F＝0,тF＝0态两个能级在弱磁场下对外磁场变化不敏感，不易受?獯懦〉母扇哦鼓芗兑贫?,其间的跃迁频率也就非常稳定,因而被选作为频率标准。图2b是它的结构示意图，原子束中的氢原子经过磁铁选态，可以把处在F＝1，тF＝0态的原子集中到谐振腔内的储存泡中;而把处在F＝0,тF＝0态的原子偏离开。只要原子数足够多，谐振腔Q值足够高,就可以产生微波量子振荡。
参考书目
J.R.Singer,Masers,John Wiley and Sons,New York,1959.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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