1) resonance processes
谐振过程
1.
In this paper, the anthor researches the properties of random resonance processes under wavelet alternation such as relation,density and etc.
研究了随机谐振过程在小波变换下的相关性 ,稠度等性
2) resonant transition
谐振过渡
1.
The design of frequency inverter was presented based on resonant transition soft switching techniques.
设计了一种基于谐振过渡软开关技术的变频器,以Intel87C196KC单片机为控制核心。
3) resonance equation
谐振方程
1.
The resonance equation of the sampled fiber Bragg gratings is derived through the Fourier′s transform and the coupled-mode theory,which determine the wavelengths of the resonance peaks.
利用傅里叶变换和耦合模理论得到了取样布拉格光纤光栅的谐振方程,确定了其多谐振峰的位置。
4) process harmony
过程和谐
1.
We can achieve a shift of view from structural harmony to process harmony by combing Whitehead s thought with Marx s comprehension toward labor,freedom,etc.
从怀特海过程思想出发,结合马克思对劳动、自由等概念的理解,可以实现一种从结构和谐到过程和谐的视角转换,如此一来,和谐就意味在冒险、创造、激情中造就具有强烈经验值的自我实现。
5) overvoltage of harmonic resonance
谐波谐振过电压
6) resonant overvoltage
谐振过电压
1.
In the light of the analysis of the resonant overvoltage ,the causes of resonant overvoltage are found out ,and the methods to solve the problems are put forward,to ensure the safety and reliable operation of the power System.
通过对谐振过电压的分析,找出了谐振过电压的原因,提出了解决问题的方法,保证了电力系统的安全可靠运行。
2.
The RTDS was used to analyze and calculate the resonant overvoltage occurred during start-up debugging of 500 kV Ganshan-shuangsi double-circuit lines on the same tower,and the hidden troubles in various operational modes are studied.
应用实时数字仿真系统(RTDS)对500 kV阚山—双泗同塔双回线路启动调试中发生的异常谐振过电压进行了全面细致的仿真计算研究,列举了各种工况的仿真结果,对谐振原理进行了分析,对实际运行系统可能出现的各种运行方式所存在的安全隐患作了分析研究,提出了切合实际和可行的运行方案及建议。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条