1) many-body pertubation
多体微扰论
2) many-body perturbation theory
多体微扰理论
1.
The equilibrium structure and intermolecular interaction potentials of water dimer have been calculated using supermolecular many-body perturbation theory at the second-order to fourth-order levels.
利用超分子二阶到四阶多体微扰理论和扩展的相关一致基组(aug-cc-pVTZ)结合有效的中点键函数(3s3p2d1f1g)计算水二聚物的平衡结构和分子间相互作用势,并用平衡方法修正基组重叠误差。
2.
It is proposed that relativistic coupled-cluster theory can be combined with many-body perturbation theory to calculate only the important contributions to any particular parameter, so as to realize efficient calculation o.
通过对Pr3+离子的从头计算的理论能级和实验能级进行参数拟合和综合分析发现:可以结合相对论Coupled-Cluster理论和多体微扰理论,对不同参数的计算,主要考虑对此参数有重要贡献的机制,来实现稀土离子电子结构的有效计算。
3.
This dissertation concentrates on photoionizaiton of Mnl and Mnll including resonance structure in the framework of many-body perturbation theory(MBPT).
本文使用多体微扰理论对锰原子及其离子光电离过程中光电离截面和共振结构进行了全面的理论研究和计算。
3) polysome small perturbation theory
多体微扰理论法
4) many body perturbation theory
多体微扰理论
1.
The single photoionization of the outermost fully occupied shell in Na,K is studied within the framework of many body perturbation theory.
作者用多体微扰理论 (MBPT) ,对开壳层钠和钾原子的最外满壳层单光子电离过程进行了研究和理论计算 。
2.
Many body perturbation theory is applied to calculation of photoionization cross sections with excitation [ 2p,3s]→[4p,kl(kp+kf)] of the neutra sodium atom, calculated resultes of the length form are in agreement with results of the velocity.
用多体微扰理论和原子体系图示法 ,研究和讨论了钠原子双激发 [2 p ,3s]→ [4p ,kl(kp +kf) ]并计算了钠原子的光电离激发截面 ,计算结果与实验结果相符。
3.
Using Many body perturbation theory and diagrams method, the double electron excitations [2p,3s]→[5s,kl (ks+kd)] have been calculated.
用多体微扰理论和原子体系图示法 ,研究和讨论了钠原子双激发 [2 p ,3s]→ [5s,kl (ks +kd) ]并计算了钠原子的光电离激发截面 ,计算结果与实验结果相符。
5) graphical many-body perturbation
图示多体微扰论
6) relativistic many-body perturbation theory (RMBPT)
相对论多体微扰理论(RMBPT)
补充资料：量子力学的微扰论
解薛定谔方程的一种常用的近似方法。一个量子体系，如果总哈密顿量的各部分具有不同的数量级，又对于它精确求解薛定谔方程有困难，但对于哈密顿量的主要部分可以精确求解,便可先略去次要部分,对简化的薛定谔方程求出精确解；再从简化问题的精确解出发，把略去的次要部分对系统的影响逐级考虑进去，从而得出逐步接近于原来问题精确解的各级近似解。这种方法称为微扰论。
对于哈密顿量H不显含时间的体系,其不含时间的薛定谔方程为
(1)
如果 (2)
其中为未受微扰的哈密顿算符(主要部分)，为微扰项（次要部分），，λ是用来表示微扰强度特征的小参数。若的本征方程
(3)
已解出，是未受微扰体系的能量,是与之相应的波函数。当考虑到的作用后,体系的能量与波函数将发生微小变化,此变化依赖于参数λ，于是体系能量和波函数可按λ的幂次作微扰展开
(4)
(5)
当λ＝0时,显然有,且E＝E(0)，ψ＝ψ(0)。将式(4)、(5)代入式(1)，按λ幂次得到一系列确定E(0)、ψ(0)，E(1)、ψ(1),...的等式。实际上λ的幂次标志着数量级的大小,依次地，E(0)、ψ(0)分别为E、ψ的零级近似能量和波函数,它们已由式(3)解出，由零级近似解以及，可进一步得到能量和波函数一级修正值E(1)和ψ(1),也就是得到了E、ψ的一级近似解E(0)+ E(1)、ψ(0)+ψ(1)，以此类推，可逐级求出高级近似解。计算表明，准确到n(n=1，2,...)级近似的能量等于对于归一化的第n-1级近似波函数下的平均值。以上是定态微扰论的物理思想。
当体系的哈密顿量显含时间时,体系无确定能量,只要求波函数的近似解，处理问题的基本思想与定态微扰论相同，所不同的是将解不含时间的薛定谔方程改为解含时间的薛定谔方程。这种微扰论是含时间的微扰论。微扰论的具体形式虽是多种多样的，但都体现了这样一个特点：微扰项对未受微扰体系的解影响很小，可以通过逐级近似求解。
利用微扰论处理实际问题时,如果较小得多,使得微扰展开式收敛得较快，就只要计算一、二级微扰便可得到较为满意的结果。量子力学中的微扰论广泛地应用于原子和分子物理学中，它常与量子力学的变分法等近似方法结合起来使用。
对于哈密顿量H不显含时间的体系,其不含时间的薛定谔方程为
(1)
如果 (2)
其中为未受微扰的哈密顿算符(主要部分)，为微扰项（次要部分），，λ是用来表示微扰强度特征的小参数。若的本征方程
(3)
已解出，是未受微扰体系的能量,是与之相应的波函数。当考虑到的作用后,体系的能量与波函数将发生微小变化,此变化依赖于参数λ，于是体系能量和波函数可按λ的幂次作微扰展开
(4)
(5)
当λ＝0时,显然有,且E＝E(0)，ψ＝ψ(0)。将式(4)、(5)代入式(1)，按λ幂次得到一系列确定E(0)、ψ(0)，E(1)、ψ(1),...的等式。实际上λ的幂次标志着数量级的大小,依次地，E(0)、ψ(0)分别为E、ψ的零级近似能量和波函数,它们已由式(3)解出，由零级近似解以及，可进一步得到能量和波函数一级修正值E(1)和ψ(1),也就是得到了E、ψ的一级近似解E(0)+ E(1)、ψ(0)+ψ(1)，以此类推，可逐级求出高级近似解。计算表明，准确到n(n=1，2,...)级近似的能量等于对于归一化的第n-1级近似波函数下的平均值。以上是定态微扰论的物理思想。
当体系的哈密顿量显含时间时,体系无确定能量,只要求波函数的近似解，处理问题的基本思想与定态微扰论相同，所不同的是将解不含时间的薛定谔方程改为解含时间的薛定谔方程。这种微扰论是含时间的微扰论。微扰论的具体形式虽是多种多样的，但都体现了这样一个特点：微扰项对未受微扰体系的解影响很小，可以通过逐级近似求解。
利用微扰论处理实际问题时,如果较小得多,使得微扰展开式收敛得较快，就只要计算一、二级微扰便可得到较为满意的结果。量子力学中的微扰论广泛地应用于原子和分子物理学中，它常与量子力学的变分法等近似方法结合起来使用。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条